Thursday, April 17, 2014

散度代表P波、计算旋度代表S波,由于计算散度和旋度包括对空间各分量求导,. 这就导致了π/2的相位移

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二维各向同性介质犘波和犛波分离方法研究

manu16.magtech.com.cn/.../downloadArticleFile.do?... Translate this page
摘要通过对波场矢量计算散度与旋度可将P波和S波进行分离,这种方法是波场传播与 ... 计算散度代表P波、计算旋度代表S波,由于计算散度和旋度包括对空间各分量求导,. 这就导致了π/2的相位移,使用Fourier变换在频率域对记录进行-π/2的 ...

diffgeom01 空间曲线的切线对弧长求导后得到的曲率概念却不包含曲线的完整信息呢, 曲率只描述了曲线在空间的弯曲快慢程度, 它在空间还要扭转,每点的密切平面是变化的,所以还需要挠率

空间曲线的切线沿曲线的变化率(切线对弧长求导)为什么不能完整描述曲线呢?等微分几何高手答
空间曲线的切线不是完全包含了曲线的变化信息了吗?为什么将它对弧长求导后得到的曲率概念却不包含曲线的完整信息呢?
阿拉斯加舟 2012-7-30
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最佳推荐答案最佳推荐答案
曲率是取模长之后的标量,切线方向向量是向量(呃,这话说得虽然有点儿二……)。因此丢了不少东西。我是这么觉得。
cosmist  2012-7-30

其他答案其他答案
曲率只描述了曲线在空间的弯曲快慢程度, 它在空间还要扭转,每点的密切平面是变化的,所以还需要挠率。
wlj_602 2012-8-3
少初值吧~切向量初值跟函数初值~

微分方程通过Laplace变换转化成含有s的一代数方程, 平面波函数对时间求个导数, 对空间位移求导,也能出 i

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第2章拉普拉斯变换及其应用

www1.whptu.ah.cn/jwc/08jpkc/zk/download/.../di2.ppt 轉為繁體網頁
微分方程通过Laplace变换转化成含有s的一代数方程,然后运用简单的代数法则就可以得到代数方程在s ... 式中的s 被称为是Laplace算子,它是一个复数变量,即有 。
  • Laplace变换和Fourier变换 - 360Doc个人图书馆

    www.360doc.com/content/10/.../617416_42643883.shtml 轉為繁體網頁
    2010年7月31日 - Laplace变换是将时域信号变换到“复频域”,与Fourier变换的“频域”有所区别。 ... 算子,平体F表示变换的结果(复函数),e 为自然对数的底,i 为虚数 ...
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    回到波动方程,举个最简单的例子,平面波函数A*exp[i*(w*t+k*x)]。相信您学过傅里叶变换,理解为什么考虑平面波一般就够了。平面波函数对时间求个导数,哇塞,出来一个 i,进入虚数时空了!对空间位移求导,也能出 i,太神奇了。其实不光物理,工程也一样。随手翻开一本数字信号处理就会发现,Mama Mia!原来打手机时大家都在疯狂的穿梭于实数与虚数空间之间,更别提上网发文了
     
     
    没别的意思 [ ]
    要是您学过经典力学和电动力学,我就放心了。就是不想看到他人把宝贵的精力投入到思考无谓的问题中。
    不过这样一来,您的主贴内容就很令人费解了。
    在进入正题之前,先问个问题。您提到“因此看来对于狭义相对论的正确性依然有一些争议”,是指什么?强引力场下狭义相对论不行,大家都知道。弱引力场下狭义相对论有什么争议,是数学上逻辑不自洽,还是物理上发现了无法解释的新现象?今年迄今最大的物理新闻是可能发现了微波背景辐射的偏振的B模,没听说更具爆炸性的发现呀?
    下面是正题了,关于”物质超光速“。
    首先,这跟潘建伟组的实验有什么关系?这世界上超光速的东西多了,何必还粘贴个正经科学论文的网上诠释。我的思想见天儿的超光速,一会儿想地球上的俗务,一会儿想百万光年外的黑洞和中子星。还有更牛的呢,我的手刚才先指月亮,再指北斗,指向的位置瞬时移动几千光年。可这跟”物质超光速“有关系么?想必您也学过量子力学,对量子测量大概也有涉猎。请您指点一二,这”物质的速度超过了光速“和潘建伟组的实验到底有什么关系?
    要是您所谓的“物质”也包括“量子纠缠关联的塌缩”,那当我没说。不过如此一来,您的所谓“物质”又跟爱因斯坦在相对论中所指的物质,也就是整个物理学界所指的物质,不是一回事。要是您压根就不是讨论物理问题呢,那请原谅我误解了。
    其次,您敏锐的指出了洛伦兹变换中的根号会把 -1 变成 i,所以”物体进入了虚数时空,而不是时光倒流“。还要请教,什么是”虚数时空“呀?”虚数时空“有什么(原则上)可测量的效应呢,如何实验验证呢?我可不敢说”虚数时空“不存在。说老实话,普通物理工作者连”虚数时空“是啥都不知道,哪敢妄论它存不存在呢?恳请您帮我们提高一下,争取早日成为文艺物理工作者。不过再声明一下,要是您压根就不是讨论物理问题呢,那请原谅我误解了。
    最后,关于虚数或者复数的深刻物理意义,我也没有很好的领会。波动现象在物理中无处不在,薛定谔方程就经常被称为薛定谔波动方程,因为是描述几率波演化的吗。由于波动现象都有幅度和相位两个信息,数学上用一个实数无法完整描述,要用有序的一对数来描述。现成的工具就是复数,所以波函数一般都用复函数表达,实部虚部方式也好,幅度相位方式也好,反正是复函数。这种表达是如此深入人心,以至于我见过正经学校物理系一些一知半解的博士生都搞不清一个基本的道理,就是最后的测量量,总归是个实数。你测电压电流也好,测光强也好,都是实数。你可以测波动的电压的振幅和相位,然后写成随时间变化的复函数形式,可你的电压在任何时刻都是个实数。为了任何方便描述,方便理解或者方便数学运算的目的,你都可以不加解释的把任何物理量写成复数和复函数,因为所有物理工作者都应该明白你的意思。可是如果你望着一黑板的演算公式兴奋的对我说导出了新物理现象--虚电压,仅仅因为我们的交流电路中除了电阻还有个电感(或者电容),那我就不知道该说什么了。
    回到波动方程,举个最简单的例子,平面波函数A*exp[i*(w*t+k*x)]。相信您学过傅里叶变换,理解为什么考虑平面波一般就够了。平面波函数对时间求个导数,哇塞,出来一个 i,进入虚数时空了!对空间位移求导,也能出 i,太神奇了。其实不光物理,工程也一样。随手翻开一本数字信号处理就会发现,Mama Mia!原来打手机时大家都在疯狂的穿梭于实数与虚数空间之间,更别提上网发文了。
    “薛定谔先生是靠猜的方式猜出那个方程,那个方程为什么会那个样子,他也不知道,对于为什么几率幅的时间偏导数还要乘以一个i,人们有很多解释 ...”,“... 因此薛定谔方程必须有一个 i ...”。薛先生招你了?跟你有什么仇啊?

    Tuesday, April 15, 2014

    econ01 data01



     

    Submitted by Lance Roberts of STA Wealth Management,
     

    Monday, April 14, 2014

    N-S方程: 三維連續性方程一道組成不可壓縮粘性流動完整方程組,附加一定的初始條件和邊界條件,從理論上講,就可以解出流速分佈和壓強分佈。但N-S方程是非線性的二階偏微分方程,僅在一些特定條件下,才能求出解析解。對於低雷諾數流動,可全部地或部分地略去慣性項,求得蠕動流近似解

    [DOC]

    布朗运动的理论分析与蒙特卡罗模拟

    lunwen.jiaoyu.139.com/data/uploads/lwds//.../110589.doc
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    摘要:本文简要给出布朗运动的郎之万理论,利用蒙特卡罗方法中的随机游走理论, ... 产生布朗运动的原因。1905 年爱因斯坦发表了关于布朗运动的论文,并被普遍接受。 ... 将(2)式对大量颗粒求平均,即把各布郎粒子的运动方程相加然后用粒子数去除。 .... for a=1:ns. for c=1:np. theta1=rand*2*pi; %定义theta1的范围. theta2=rand*pi;.
  • 几何布朗运动_360综合新闻搜索 - 360新闻

    news.so.360.cn/ns?tn=news&q=几何布朗运动
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    相比起第一篇贝努利分布的假设,股价服从几何布朗运动便显得更为合理、更 .... 随机微分方程最早的工作出现在1905年爱因斯坦等人描述布朗运动的著名工作中。
  • 颗粒沉降及其在流场中做布朗运动的研究--《浙江大学》2011年 ...

    cdmd.cnki.com.cn/Article/CDMD-10335-1012323568.htm - 轉為繁體網頁
    由 聂德明 著作 - ‎2011
    颗粒沉降布朗运动格子Boltzmann方法. ... 1.2.1 颗粒的沉降19-21; 1.2.2 爱因斯坦布朗运动理论21-22; 1.2.3 郎之万方程22-23; 1.2.4 布朗运动的长 ... 4.3.1 从格子Boltzmann方程N-S方程的演化77-79; 4.3.2 D2Q9格子模型下的涨落分布函数79-80 ...
  • 颗粒沉降及其在流场中做布朗运动的研究—博士论文

    www.lw52.com/html/1/wz1601426.htm
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    【摘要】:本文采用格子Boltzmann方法对颗粒沉降以及颗粒布朗运动进行了研究。 ... 1.2.2 爱因斯坦布朗运动理论21-22; 1.2.3 郎之万方程22-23; 1.2.4 布朗运动的长时 ... 4.3.1 从格子Boltzmann方程N-S方程的演化77-79; 4.3.2 D2Q9格子模型下的涨 ...
  • 颗粒沉降及其在流场中做布朗运动的研究 - 中国地质图书馆

    www.cgl.org.cn/.../detail.aspx?...
    轉為繁體網頁
    ... 颗粒的沉降6 1.2.2 爱因斯坦布朗运动理论8 1.2.3 郎之万方程9 1.2.4 布朗运动的 ... 4.3.1 从格子Boltzmann方程N-S方程的演化64 4.3.2 D2Q9格子模型下的涨落 ...
  • [PDF]

    檢視/開啟

    ir.ntut.edu.tw/retrieve/57086/ntut-95-93408044-1.pdf
    光散射訊號與自相關數據,同時,配合奈米顆粒在液體中作布朗運動(Brownian motion)之原理和史托克-愛因斯坦(Stokes-Einestein)方程式,計算出粉體平均粒. 徑大小與分佈。 ...... 號為Flex99OEM-160、最小之取樣頻率為160 ns、計算自相關方程式的.
  • 音乐快递:布朗01 brownian01 粒子的均方位移增加率,就是它 ...

    2011年7月3日 - 回答: 爱因斯坦在他1905年的工作中指出,由于人的肉眼分辨率限制,人们在 ... 朗之万建立了悬浮粒子作布朗运动时的运动方程爱因斯坦则建立了 ...
  • 位势论_百度百科

    baike.baidu.com/view/2642565.htm
    轉為繁體網頁
    今天,我们知道自然界更为复杂——表述力的方程可以是诸如爱因斯坦方程或者杨-米尔斯方程这样的非线性偏微分方程的系统,而拉普拉斯方程只... ... 角谷静夫、卡茨、杜布等人首先发现了布朗运动与古典位势论有密切的联系;亨特则发现 ... N. S. Landkof,Foundations of Modern Potential Theory, Springer-Verlag, Berlin, 1972.
  • 大统一理论_百度百科

    baike.baidu.com/view/776.htm
    轉為繁體網頁
    试图用同一组方程式描述全部粒子和力(强相互作用、弱相互作用、万有引力、电磁相互作用四种 ... 但这个大统一理论并不是爱因斯坦最初想的大统一理论,不可能通过一个简单的美妙的公式来 .... 我们可以联想一下,质子和电子会不会也是在一种气体中做布朗运动,形成概率波。 ..... 冲动量s-1 m-2s Ns=kg ms-1 s-1=C-2m-2s=HC-1Ns.
  • 滑移流条件下纳米粒子布朗运动的Stokes_Einstein扩散关系_ ...

    wenku.baidu.com/view/1c5a1969a98271fe910ef957 - 轉為繁體網頁
    2011年2月18日 - 爱因斯坦布朗运动的数学. ... 布朗运动布朗运动隐藏>> ... 关键词: 纳米粒子; 滑移流; 布朗运动; 扩散关系中图分类号: O359 文献标志码: A 文章 ... t han bot h solutio ns under t he co nditio n of no2slip regime , and accordingly Sto ... 在这一尺度下,流体的惯性可以被忽略, 控制方程可简化为收稿日期: 2007212206.


  • 納維-斯托克斯方程




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    納維-斯托克斯方程是牛頓第二定律在不可壓縮粘性流動中的表達式。簡稱N-S方程。
    目錄

    納維-斯托克斯方程 - 納維-斯托克斯方程編輯本段回目錄

     

    納維-斯托克斯方程 - 正文編輯本段回目錄

      牛頓第二定律在不可壓縮粘性流動中的表達式。簡稱N-S方程。此方程是法國力學家、工程師C.-L.-M.-H.納維於1821年創立,經英國物理學家G.G.斯托克斯於1845年改進而確定的。它的矢量形式為:
    納維-斯托克斯方程
    在直角坐標中的分量形式為:
    納維-斯托克斯方程
    納維-斯托克斯方程
    納維-斯托克斯方程
    納維-斯托克斯方程
    納維-斯托克斯方程
    納維-斯托克斯方程
    式中ρνpuf分別為液體密度、運動粘性係數、動水壓強、流速矢量、單位質量的質量力;墷為矢量微分算符;納維-斯托克斯方程為拉普拉斯算符。納維-斯托克斯方程為指定點處由於時間改變而引起的速度變化率,稱為當地加速度;(u·墷)u 為指定瞬時由於空間位置改變而引起的速度變化率,稱為遷移加速度;納維-斯托克斯方程ν2u分別為作用於單位質量液體表面的合壓力與合粘性力;(ux,uy,uz)及(fx,fy,fz)為uf在直角坐標中的投影。
      在某些情況下,合粘性力很小,可忽略不計,於是N-S方程簡化為理想液體的歐拉方程。即:
    納維-斯托克斯方程
    對於需作流場分析的水力學問題,N-S方程有特別重要的意義。它和三維連續性方程一道組成不可壓縮粘性流動完整方程組,附加一定的初始條件和邊界條件,從理論上講,就可以解出流速分佈和壓強分佈。但N-S方程是非線性的二階偏微分方程,僅在一些特定條件下,才能求出解析解。對於低雷諾數流動,可全部地或部分地略去慣性項,求得蠕動流近似解。對高雷諾數流動,在物體表面附近的邊界層內,必須考慮粘性影響,按邊界層方程求解;邊界層外,粘性效應可以忽略,用歐拉方程近似求解。在很多情況下,特別是中等雷諾數的流動,可求出N-S方程的數值解。大型電子計算機的應用,為N-S方程的數值解開闢了廣闊的前景。

    納維-斯托克斯方程 牛頓第二定律在不可壓縮粘性流動中的表達式。簡稱N-S方程, 瞬時由於空間位置改變而引起的速度變化率,稱為遷移加速度


    納維-斯托克斯方程

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    納維-斯托克斯方程是牛頓第二定律在不可壓縮粘性流動中的表達式。簡稱N-S方程。
    目錄

    納維-斯托克斯方程 - 納維-斯托克斯方程編輯本段回目錄

     

    納維-斯托克斯方程 - 正文編輯本段回目錄

      牛頓第二定律在不可壓縮粘性流動中的表達式。簡稱N-S方程。此方程是法國力學家、工程師C.-L.-M.-H.納維於1821年創立,經英國物理學家G.G.斯托克斯於1845年改進而確定的。它的矢量形式為:
    納維-斯托克斯方程
    在直角坐標中的分量形式為:
    納維-斯托克斯方程
    納維-斯托克斯方程
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    納維-斯托克斯方程
    納維-斯托克斯方程
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    式中ρνpuf分別為液體密度、運動粘性係數、動水壓強、流速矢量、單位質量的質量力;墷為矢量微分算符;納維-斯托克斯方程為拉普拉斯算符。納維-斯托克斯方程為指定點處由於時間改變而引起的速度變化率,稱為當地加速度;(u·墷)u 為指定瞬時由於空間位置改變而引起的速度變化率,稱為遷移加速度;納維-斯托克斯方程ν2u分別為作用於單位質量液體表面的合壓力與合粘性力;(ux,uy,uz)及(fx,fy,fz)為uf在直角坐標中的投影。
      在某些情況下,合粘性力很小,可忽略不計,於是N-S方程簡化為理想液體的歐拉方程。即:
    納維-斯托克斯方程
    對於需作流場分析的水力學問題,N-S方程有特別重要的意義。它和三維連續性方程一道組成不可壓縮粘性流動完整方程組,附加一定的初始條件和邊界條件,從理論上講,就可以解出流速分佈和壓強分佈。但N-S方程是非線性的二階偏微分方程,僅在一些特定條件下,才能求出解析解。對於低雷諾數流動,可全部地或部分地略去慣性項,求得蠕動流近似解。對高雷諾數流動,在物體表面附近的邊界層內,必須考慮粘性影響,按邊界層方程求解;邊界層外,粘性效應可以忽略,用歐拉方程近似求解。在很多情況下,特別是中等雷諾數的流動,可求出N-S方程的數值解。大型電子計算機的應用,為N-S方程的數值解開闢了廣闊的前景。