量子色动力学 杨-米尔斯非对易规范场在现代理论中占有特殊地位是因为它包含的规范场粒子（色动力学中的胶子）具有自相互作用（胶子与胶子之间的相互作用）和理论的可重整化性（出现在量子场论的高阶量子修正计算中的高能无穷发散总能重整化到几个实验观测量中去；最终得到与实验更加符合的结果）。在做重整化时，存在所谓选取重整化点μ（具有能量量纲，即把高能无穷发散重整化到实验观测量值的实验测量时所用到的能量）的自由性。尽管重整化点μ变化了，量子修正的计算公式看起来有些差异，但是得到的物理观测数值误差内不变。人们可利用这一自由性研究理论的渐近行为。刻划这一自由性的理论工具是20世纪50年代已经建立的"重整化群"。三位理论物理学家格罗斯、维里茨克与玻利泽，率先采用重整化群方法，第一次具体地计算出了量子色动力学有效耦合常数gR（μ）（专业中称为重整化了的耦合常数）的普遍渐近行为（用所谓的重整化群的函数β（gR）表述）。也是第一次关于杨-米尔斯非对易规范场的计算。所谓的重整化点正是测量耦合常数时，所利用到的能量。三位物理学家发现，有伴随μ的增长，在μ很大时，有以 （μ0是具有质量量纲的适当常量，量子色动力学中用来测量能量的单位）的方式下降行为。即有所谓的量子色动力学（高能）渐近自由性：在原子核结合这样相对"低能"时作用很强的强作用，在高能量（小距离）测量（感受）到的作用强度将变小

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杨-米尔斯非对易规范场在现代理论中占有特殊地位是因为它包含的规范场粒子（色动力学中的胶子）具有自相互作用（胶子与胶子之间的相互作用）和理论的可重整化性（出现在量子场论的高阶量子修正计算中的高能无穷发散总能重整化到几个实验观测量中去；最终得到与实验更加符合的结果）。在做重整化时，存在所谓选取重整化点μ（具有能量量纲，即把高能无穷发散重整化到实验观测量值的实验测量时所用到的能量）的自由性。尽管重整化点μ变化了，量子修正的计算公式看起来有些差异，但是得到的物理观测数值误差内不变。人们可利用这一自由性研究理论的渐近行为。刻划这一自由性的理论工具是20世纪50年代已经建立的"重整化群"。三位理论物理学家格罗斯、维里茨克与玻利泽，率先采用重整化群方法，第一次具体地计算出了量子色动力学有效耦合常数gR（μ）（专业中称为重整化了的耦合常数）的普遍渐近行为（用所谓的重整化群的函数β（gR）表述）。也是第一次关于杨-米尔斯非对易规范场的计算。所谓的重整化点正是测量耦合常数时，所利用到的能量。三位物理学家发现，有伴随μ的增长，在μ很大时，有以 （μ0是具有质量量纲的适当常量，量子色动力学中用来测量能量的单位）的方式下降行为。即有所谓的量子色动力学（高能）渐近自由性：在原子核结合这样相对"低能"时作用很强的强作用，在高能量（小距离）测量（感受）到的作用强度将变小