但它的动量不是真实动量，因为当波矢增加一个倒格矢
量时，不会引起声子频率和原子位移的改变。
ω
(q) =ω(q +Gh )
即从物理上看，他们是等价的，这是晶体结构周期性的反映。
但在处理声子同声子、声子同其它粒子之间的相互作用时，
q 又具有一定的动量性质，所以叫做“准动量”。
声子气体不受
Pauli 不相容原理的限制，粒子数目不守
恒，故属于波色子系统，服从
Bose-Einstein 统计，当系统
处于热平衡状态时，频率为ω
i 的格波的平均声子数由波色
统计给出：
晶体中原子的热运动
使用牛顿力学处理
在简谐近似下，
任何运动都可以
看成是
3nN种简
谐平面波的线性
叠加。
使用拉格朗日方程处理
在简谐近似下，原
子间的耦合运动也
可以用
3nN 个简正
坐标下的独立谐振
子运动来描述。
量子力学处理
在简谐近似下，
可以当作是
3nN
种无相互作用的
声子的运动。
给出原子集体运动
的方式，确定色散
关系和态密度。
揭示了原子热运
动的本质表现：
能量量子化。
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