Tuesday, September 30, 2014

brain01 atom01 射之截面 核反应截面之量级

http://ruoxiliu.blog.sohu.com/entry/

核反应截面之量级
    原子分子之反应，作用者，原子表面之电子也，故反应诸截面，大约原子面积尔。原子之尺寸，量级埃，截面则埃之方，大约十之负十六次幂方米也。
    中子无电，视电子如无物，入物质材料中，所能碰撞者，惟原子核尔。故中子散射之截面，大约核之面积尔。核之线度，费米也。核反应之截面者，大约费米之方，曰巴，负三十次幂之方米也


輕核英文 - 查查綫上翻譯

tw.ichacha.net › 英語翻譯

< wp = 2 >由于輕核質量較輕，反沖核效應很明顯，為了保持核反應過程中能量守恒，反沖核效應被嚴格考慮。 4. Halo nuclei have been the hot point in the studies of ...

  • 高中物理知识点总结：轻核的聚变_百度文库

    wenku.baidu.com/view/0e89c7620b1c59eef8c7b4a0

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    2010年12月16日 - 聚变放出核能的原因是原子序数很小的轻核（质量数小于30）结合成一个原子序数大些的核时，会有质量亏损，因而放出核能。 使轻核发生聚变，必须 ...

  • 2013高考物理试题汇编（选修3-5）--相关文章

    www.360doc.com/relevant/333123852_more.shtml

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    聚变放出核能的原因是原子序数很小的轻核（质量数小于30）结合成一个原子序数大些的核时，会有质量亏损，因而放出核能。太阳辐射的能量来自太阳内部的热 ...

  • 原子核的组成形式 - 物理科学探疑

    forrootbasic.51.net/wytk/yzyzh/ychh/yzhdzchxsh.htm

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    也就是说不可能有H22（两个质子没有中子的氦核）的原子核。2）质子只能在原子核的表面，不可以在其内部。3）轻核（质量数比较小）组成是有固定的结构的，它们之间 ...
  • [PDF]

    简单的原子极端的核' - Physics Division - Argonne National ...

    https://www.phy.anl.gov/.../09%20He%20Wang%20Lu%2...

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    已能使用量子蒙特卡罗或其他方法对轻核（质量数. 妻10）的结构做出精确的计算. ［4］. 这些理论计算以. 相当多的核子与核子散射实验数据作为基础，并添. 加了三体核 ...
  • [PDF]

    格点QCD 研究冷核物理问题的若干最新进展 - 中国物理C

    hepnp.ihep.ac.cn:8080/jwk.../downloadArticleFile.do?...

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    由 耿立升 著作
    我们简单介绍一下格点量子色动力学模拟在研究核子. 的性质、核子- 核子相互作用以及轻核质量等方面的. 最新进展。管中窥豹，希望引起读者对该领域研究的. 关注。
  • [PPT]

    重子手征微扰理论量子色动力学 - 核结构专业委员会

    www.nuclearstructure.org/conference/No-14/.../耿立升.ppt...

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    ... 动力学计算轻强子态质量谱. S. Durr et al., Science 322, 1224(2008). 格点量子色动力学计算氘核质量. Phys.Rev. D81 (2010) 111504. 格点有效理论计算轻核质量.

  • 中子诱发～（10）B的核反应模型计算--《西北大学》2001年硕士 ...

    cdmd.cnki.com.cn/Article/CDMD-10697-2001011218.htm

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    由 马波 著作 - ‎2001
    本文对轻核反应中三体崩裂过程作了较为全面和详尽的讨论。WP=2 由于轻核质量较轻，反冲核效应很明显，为了保持核反应过程中能量守恒，反冲核效应被严格考虑。

  • MK82的冲击——解析MK82核弹的原理 - SD敢达OL - 17173

    gd.17173.com/content/...08.../20080803205602091,1.sht...

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    2008年8月3日 - 与重核裂变相比，轻核聚变一次所释放的能量虽然较少，但由于轻核质量较小，一克轻核聚变所释放的能量就要比一克重核裂变所释放的能量大好几 ...

  • 第六章初级宇宙射线的特性

    www.bioon.com/book/zhexue/yzfd-gb/08.htm

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    像碳、氧和氮这样的较丰富的更重些的核，具有很丰富的轻核质量的两倍以上，它们碎裂后的自然倾向就是变成轻核和其他物质碎片。所以，我们认为那些轻核是一些次 ...

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  • [PDF]Chinese Pension Fund Investment Efficiency - Evidence ...

    ftp.zew.de/.../dp14007.pdf
    Zentrum für Europäische Wirtschaftsforschung
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  • [PDF]Chinese pension fund investment efficiency - EconStor

    www.econstor.eu/bitstream/10419/90817/1/776960377.pdf
    by G Lang - ‎2014 - ‎Related articles
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    使用光锥坐标，作用量变分得到运动方程

    弦论初学小结(zz) - 豆瓣

    www.douban.com/group/topic/27754145/
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    2012年2月27日 - 接下来，我们一般使用光锥坐标，作用量变分得到运动方程，一路大刀阔斧。光锥坐标将向左传播的波和向右的分开来，在闭弦中两者都有，因为闭弦 ...

  • 引力以及超弦M理论中两个具体问题的研究_百度文库

    wenku.baidu.com/.../681b97eb81c758f5f61f67d5.html?re...
    轉為繁體網頁
    在这一求解假设下，对应的超引力系统应具有1SO（p，1）×so（9一p）的对称性，带有R－R q－形式场强的磁荷对作用量变分得到运动方程为吼。一；以西乱≯一面差 ...
    • Posted by at No comments:

    everett 将作用量对该场变分，得到运动方程 有效的热力学势， 热力学势就是作用量的意思 二次型可以计算有效作用量

    计算量子场论里的有效势必须得会泛函方法么？
    林中小溪

    来自: 林中小溪 2014-05-26 21:03:45

    1人 喜欢
    • 端阳

      端阳 (别作践自己) 2014-05-26 22:26:07

      就像上一个问peskin的同学，你们的高端专业名词背后都是一个极SB的问题。同学，你从经典场的拉氏密度导出运动方程时用的是什么方法？
    • Phantom_Ghost

      Phantom_Ghost (Glaube am Chaos) 2014-05-26 23:10:54

      有效作用量的导出至少要会路径积分怎么计算，明白作用量是什么至少要有变分法等基础知识。楼主问这个问题确实让人觉得是否只是随便看了点东西没有正式学QFT。
    • 林中小溪

      林中小溪 2014-05-27 09:13:39

      有效作用量的导出至少要会路径积分怎么计算，明白作用量是什么至少要有变分法等基础知识。楼主问 有效作用量的导出至少要会路径积分怎么计算，明白作用量是什么至少要有变分法等基础知识。楼主问这个问题确实让人觉得是否只是随便看了点东西没有正式学QFT。 ... Phantom_Ghost
      是的啊，没仔细学，现在急着用有效势相关的东西。
    • 林中小溪

      林中小溪 2014-05-27 09:24:15

      就像上一个问peskin的同学，你们的高端专业名词背后都是一个极SB的问题。同学，你从经典场的拉氏 就像上一个问peskin的同学，你们的高端专业名词背后都是一个极SB的问题。同学，你从经典场的拉氏密度导出运动方程时用的是什么方法？ ... 端阳
      那算我问错了，那是否必须要用路径积分方法啊？ 我急着算有效势呢，前面的路径积分方法全都跳过去了。能不回头看路径积分就先不看。
    • 林中小溪

      林中小溪 2014-05-27 09:30:08

      有效作用量的导出至少要会路径积分怎么计算，明白作用量是什么至少要有变分法等基础知识。楼主问 有效作用量的导出至少要会路径积分怎么计算，明白作用量是什么至少要有变分法等基础知识。楼主问这个问题确实让人觉得是否只是随便看了点东西没有正式学QFT。 ... Phantom_Ghost
      看了半天你的第一句话算是看懂了。你说导出有效作用量必须要用路径积分方法，那我计算有效势是否必须得会路径积分方法啊？
    • 端阳

      端阳 (别作践自己) 2014-05-27 13:00:23

      那算我问错了，那是否必须要用路径积分方法啊？ 我急着算有效势呢，前面的路径积分方法全都跳过 那算我问错了，那是否必须要用路径积分方法啊？ 我急着算有效势呢，前面的路径积分方法全都跳过去了。能不回头看路径积分就先不看。 ... 林中小溪
      实际操作起来不用路经积分，这就好像统计力学里用配分函数计算某个物理量，而不是计算配分函数。不过，你这样计算出来的东西，你知道它是有效势嘛？
    • Everett

      Everett (╮(╯▽╰)╭ ~(=￣ U ￣=)~) 2014-05-27 14:41:53

      看了半天你的第一句话算是看懂了。你说导出有效作用量必须要用路径积分方法，那我计算有效势是否 看了半天你的第一句话算是看懂了。你说导出有效作用量必须要用路径积分方法，那我计算有效势是否必须得会路径积分方法啊？ ... 林中小溪
      你想速成的话其实也不难。就是四个步骤
      1. 确定你要积掉的场
      2. 将作用量对该场变分，得到运动方程
      3. 解该运动方程，得到场的经典解
      4. 将解代入原来的作用量代替所谓的被积掉的场，化简
      结果就是你要的有效势。

      （我默认你不会遇到超过二次型的作用量）
    • 端阳

      端阳 (别作践自己) 2014-05-27 15:49:53

      你想速成的话其实也不难。就是四个步骤 1. 确定你要积掉的场 2. 将作用量对该场变分，得到运动 你想速成的话其实也不难。就是四个步骤 1. 确定你要积掉的场 2. 将作用量对该场变分，得到运动方程 3. 解该运动方程，得到场的经典解 4. 将解代入原来的作用量代替所谓的被积掉的场，化简 结果就是你要的有效势。 （我默认你不会遇到超过二次型的作用量） ... Everett
      量子场论里，只有动能项是二次型，所有的相互作用项都不是二次型，如果你把作用项给忽略了，还怎么计算有效势呢？文老师的书里给的量子力学的LC震荡的作用项就是一个二次的，所以最后导出有效拉格朗日里干干净净的没有作用项，不是嘛？
    • Everett

      Everett (╮(╯▽╰)╭ ~(=￣ U ￣=)~) 2014-05-27 16:19:54

      量子场论里，只有动能项是二次型，所有的相互作用项都不是二次型，如果你把作用项给忽略了，还怎 量子场论里，只有动能项是二次型，所有的相互作用项都不是二次型，如果你把作用项给忽略了，还怎么计算有效势呢？文老师的书里给的量子力学的LC震荡的作用项就是一个二次的，所以最后导出有效拉格朗日里干干净净的没有作用项，不是嘛？ ... 端阳
      你是不是把“有效势”理解成：有效的相互作用势能项，
      但是我认为楼主的理解是：有效的热力学势，
      热力学势就是作用量的意思，所以有效势就是有效作用量。
      二次型可以计算有效作用量，这你知道的。
    • 端阳

      端阳 (别作践自己) 2014-05-27 16:43:34

      你是不是把“有效势”理解成：有效的相互作用势能项， 但是我认为楼主的理解是：有效的热力学势 你是不是把“有效势”理解成：有效的相互作用势能项， 但是我认为楼主的理解是：有效的热力学势， 热力学势就是作用量的意思，所以有效势就是有效作用量。 二次型可以计算有效作用量，这你知道的。 ... Everett
      你耍赖皮哦，热力学势的确可以类比有效作用量，可是有效势是忽略了有效作用量里的动量项，以及高阶展开项，虽然求解都是一个过程，但是不是一个东西。
    • Everett

      Everett (╮(╯▽╰)╭ ~(=￣ U ￣=)~) 2014-05-27 17:03:28

      你耍赖皮哦，热力学势的确可以类比有效作用量，可是有效势是忽略了有效作用量里的动量项，以及高 你耍赖皮哦，热力学势的确可以类比有效作用量，可是有效势是忽略了有效作用量里的动量项，以及高阶展开项，虽然求解都是一个过程，但是不是一个东西。 ... 端阳
      我不知道你的论点在哪里。反正我不认为有效势需要相互作用，自由费米子系统就可以有对称自发破缺的有效势。而且我不认为有必要区分有效势和有效作用量。
    • Phantom_Ghost

      Phantom_Ghost (Glaube am Chaos) 2014-05-27 18:40:57

      超导理论那块就要把原来拉格朗日量中四次费米算符的相互作用项积掉:用Hubbard-Stratonovich变换将其变为都是二次项平均场有效作用量。
    • 端阳

      端阳 (别作践自己) 2014-05-27 18:42:33

      我不知道你的论点在哪里。反正我不认为有效势需要相互作用，自由费米子系统就可以有对称自发破缺 我不知道你的论点在哪里。反正我不认为有效势需要相互作用，自由费米子系统就可以有对称自发破缺的有效势。而且我不认为有必要区分有效势和有效作用量。 ... Everett
      ok，没说到一起，来，让咱家抱一下。
    • Phantom_Ghost

      Phantom_Ghost (Glaube am Chaos) 2014-05-27 18:46:04

      如果只是急着使用有效理论来计算东西，你可以不问来历去算，譬如超导里面的BdG方程，你完全可以不管那个有效场是怎么推导出来的也可以去算东西。按de Gene的推导方式，并没有使用路径积分方法，而是对算符平均使用Wick定理，最后自旋配对后也可以得出有效哈密顿量。这取决于你想明白多少这里头的事情。
    • Phantom_Ghost

      Phantom_Ghost (Glaube am Chaos) 2014-05-27 19:01:53

      我不知道你的论点在哪里。反正我不认为有效势需要相互作用，自由费米子系统就可以有对称自发破缺 我不知道你的论点在哪里。反正我不认为有效势需要相互作用，自由费米子系统就可以有对称自发破缺的有效势。而且我不认为有必要区分有效势和有效作用量。 ... Everett
      嗯，E大说的正是 $i S_{eff}= ln\{\frac{Z[J(t)]}{Z[0]}\}$
    • 林中小溪

      林中小溪 2014-05-27 19:29:56

      嗯，E大说的正是 $i S_{eff}= ln\{\frac{Z[J(t)]}{Z[0]}\}$ 嗯，E大说的正是 $i S_{eff}= ln\{\frac{Z[J(t)]}{Z[0]}\}$ Phantom_Ghost
      $Z[J]\equiv\left< \text{VAC, out}|\text{VAC, in}\right>_J$
      =$\int \Bigg[\prod_{s,y}d\phi^s(y)\Bigg]\text{exp}\bigg(iI[\phi]+i\int d^4x\phi^r(x)J_r(x)+\epsilon \text{ terms}\Bigg)$
      然后$ Z[J]=\sum^\infty_{N=0}\frac{1}{N!}(iW[J])^N=\text{exp}(iW[J]),
      $
      再然后 The quantum effective action 定义为$\Gamma[\phi]\equiv -\int d^4x\phi^r(x)J_{\phi r}(x)+W[J_\phi]$
      再然后
      $\mathscr{V}_4=\int d^4x=\delta^4(p-p)(2\pi)^4$
      $\Gamma[\phi_0]=-\mathscr{V}_4V(\phi_0),$
      就把$V(\phi_0)$定义为 effective potential.

      我想估计Higgs粒子的质量，是用的这个有效势么？我有没有看错地方啊？ 楼上说个各个有效势都是哪个啊？
    • 端阳

      端阳 (别作践自己) 2014-05-27 20:01:20

      你是不是把“有效势”理解成：有效的相互作用势能项， 但是我认为楼主的理解是：有效的热力学势 你是不是把“有效势”理解成：有效的相互作用势能项， 但是我认为楼主的理解是：有效的热力学势， 热力学势就是作用量的意思，所以有效势就是有效作用量。 二次型可以计算有效作用量，这你知道的。 ... Everett
      你看吧，lz跟你说的不是一个。
    • 端阳

      端阳 (别作践自己) 2014-05-27 20:02:24

      $Z[J]\equiv\left< \text{VAC, out}|\text{VAC, in}\right>_J$ =$\int \Bigg[\prod_{s,y}d\phi^ $Z[J]\equiv\left< \text{VAC, out}|\text{VAC, in}\right>_J$ =$\int \Bigg[\prod_{s,y}d\phi^s(y)\Bigg]\text{exp}\bigg(iI[\phi]+i\int d^4x\phi^r(x)J_r(x)+\epsilon \text{ terms}\Bigg)$ 然后$ Z[J]=\sum^\infty_{N=0}\frac{1}{N!}(iW[J])^N=\text{exp}(iW[J]), $ 再然后 The quantum effective action 定义为$\Gamma[\phi]\equiv -\int d^4x\phi^r(x)J_{\phi r}(x)+W[J_\phi]$ 再然后 $\mathscr{V}_4=\int d^4x=\delta^4(p-p)(2\pi)^4$ $\Gamma[\phi_0]=-\mathscr{V}_4V(\phi_0),$ 就把$V(\phi_0)$定义为 effective potential. 我想估计Higgs粒子的质量，是用的这个有效势么？我有没有看错地方啊？ 楼上说个各个有效势都是哪个啊？ ... 林中小溪
      你先看Das的路经积分，其中10.4就展示了计算phi4的单圈有效计算，看不懂再问。
    • 林中小溪

      林中小溪 2014-05-27 20:12:46

      你先看Das的路经积分，其中10.4就展示了计算phi4的单圈有效计算，看不懂再问。 你先看Das的路经积分，其中10.4就展示了计算phi4的单圈有效计算，看不懂再问。 端阳
      Das 是什么书啊？
    • 端阳

      端阳 (别作践自己) 2014-05-27 20:34:37

      Das 是什么书啊？ Das 是什么书啊？ 林中小溪
      http://book.douban.com/subject/2374996/
      10.66 式子就是你要的有效质量。
    • 林中小溪

      林中小溪 2014-05-27 21:35:14

      http://book.douban.com/subject/2374996/ 10.66 式子就是你要的有效质量。 http://book.douban.com/subject/2374996/ 10.66 式子就是你要的有效质量。 端阳
      这书让人怎么找得到。。。 已经开始从头看路径积分了。。。。
    • 端阳

      端阳 (别作践自己) 2014-05-27 22:08:18

      这书让人怎么找得到。。。 已经开始从头看路径积分了。。。。 这书让人怎么找得到。。。 已经开始从头看路径积分了。。。。 林中小溪
      我不是告诉你了，实际操作起来不用路经积分，你只要有配分函数的观念，懂得做微分就行，你想干嘛？而且，你看温伯格难道就不用路经积分了嘛？
    • 林中小溪

      林中小溪 2014-05-27 22:28:09

      我不是告诉你了，实际操作起来不用路经积分，你只要有配分函数的观念，懂得做微分就行，你想干嘛 我不是告诉你了，实际操作起来不用路经积分，你只要有配分函数的观念，懂得做微分就行，你想干嘛？而且，你看温伯格难道就不用路经积分了嘛？ ... 端阳
      谢谢啦，就是不会泛函的微分积分规则，已经开始回头看了
    • 林中小溪

      林中小溪 2014-05-27 22:45:54

      我不是告诉你了，实际操作起来不用路经积分，你只要有配分函数的观念，懂得做微分就行，你想干嘛 我不是告诉你了，实际操作起来不用路经积分，你只要有配分函数的观念，懂得做微分就行，你想干嘛？而且，你看温伯格难道就不用路经积分了嘛？ ... 端阳
      前辈，我其实就是要本科毕业答辩啊，细节都可以忽略掉，但至少得把有效势怎么来的简略说一说，然后用前人的程序改一改算某个粒子的质量。
    • Phantom_Ghost

      Phantom_Ghost (Glaube am Chaos) 2014-05-27 23:13:23

      $Z[J]\equiv\left< \text{VAC, out}|\text{VAC, in}\right>_J$ =$\int \Bigg[\prod_{s,y}d\phi^ $Z[J]\equiv\left< \text{VAC, out}|\text{VAC, in}\right>_J$ =$\int \Bigg[\prod_{s,y}d\phi^s(y)\Bigg]\text{exp}\bigg(iI[\phi]+i\int d^4x\phi^r(x)J_r(x)+\epsilon \text{ terms}\Bigg)$ 然后$ Z[J]=\sum^\infty_{N=0}\frac{1}{N!}(iW[J])^N=\text{exp}(iW[J]), $ 再然后 The quantum effective action 定义为$\Gamma[\phi]\equiv -\int d^4x\phi^r(x)J_{\phi r}(x)+W[J_\phi]$ 再然后 $\mathscr{V}_4=\int d^4x=\delta^4(p-p)(2\pi)^4$ $\Gamma[\phi_0]=-\mathscr{V}_4V(\phi_0),$ 就把$V(\phi_0)$定义为 effective potential. 我想估计Higgs粒子的质量，是用的这个有效势么？我有没有看错地方啊？ 楼上说个各个有效势都是哪个啊？ ... 林中小溪
      你想计算Higgs场的有效质量，其实说白了Higgs场就是一个复标量场，带$\phi^4$自耦合，你要得到其有效作用量。我们先不要那么快就说什么路径积分，先看看这里面更物理一点的图景。我们说要得到有效理论实际上就是做近似得到的，包括路径积分也是将复杂的相互作用耦合作近似然后积掉得到低阶简单的有效场。这时你得知道要做的是对Green函数作Dyson展开，算一阶自能修正(在树图基础上加个1PI)，得到的Green函数运动方程中和自由场Green函数相比就会带多个有效质量项，这就是所谓质壳单圈重整。你这里的是用顶角函数来算，那也可以，顶角函数本身是在相互作用场Green函数的运动方程推导是引入的相互作用贡献项，形式上是势能和零级Green函数乘积组成的求和
      项，其作用相当于用来产生一串1PI。然后再来看用路径积分的语言描述，系统的顶角函数可以通过对含外源(这个外源就是φ^4耦合项)场的生成泛函作Legendre变换得到。而此时对Green函数做了一级(单圈)近似(你也得知道Green函数就是对生成泛函求两阶外源的泛函导数)，到这里就是对顶角函数 $\Gamma [\phi]$ 作WKB展开，然后只取到第一阶展开项作用量，这就是有效势的作用量，里头的有效势就是个二次项的带有效质量的势。
    • Phantom_Ghost

      Phantom_Ghost (Glaube am Chaos) 2014-05-27 23:24:24

      前辈，我其实就是要本科毕业答辩啊，细节都可以忽略掉，但至少得把有效势怎么来的简略说一说，然 前辈，我其实就是要本科毕业答辩啊，细节都可以忽略掉，但至少得把有效势怎么来的简略说一说，然后用前人的程序改一改算某个粒子的质量。 ... 林中小溪
      端阳大神说得很对，其实真正计算就像我描述了一下，你还是在算Green函数或者关联函数，路径积分是在推导那块有用而已。你要实在觉得看不懂的话，就用传统的办法单圈近似计算自能也行。质量修正结果是一个意思。路径积分只是表述得更漂亮。
    • Everett

      Everett (╮(╯▽╰)╭ ~(=￣ U ￣=)~) 2014-05-28 04:12:58

      你看吧，lz跟你说的不是一个。 你看吧，lz跟你说的不是一个。 端阳
      好吧，我说的有效作用量是
      $S_\text{eff}[J]=\ln\left(\frac{Z[J]}{Z[0]}\right)=J^\dagger V J+\cdots$
      楼主说要用来估计Higgs质量的有效势是 V
      不觉得有很重要的差别。

      还有你可能在想phi^4 model，有相互作用什么的。
      我想的是一个费米子平均场理论
      $S=\psi^\dagger \xi \psi+J \psi^\dagger \sigma \psi$
      积掉费米子$\psi$就得到J的有效作用量/有效势。我以为楼主考虑的是这样的模型。
    • 端阳

      端阳 (别作践自己) 2014-05-28 18:11:39

      好吧，我说的有效作用量是 $S_\text{eff}[J]=\ln\left(\frac{Z[J]}{Z[0]}\right)=J^\dagger V 好吧，我说的有效作用量是 $S_\text{eff}[J]=\ln\left(\frac{Z[J]}{Z[0]}\right)=J^\dagger V J+\cdots$ 楼主说要用来估计Higgs质量的有效势是 V 不觉得有很重要的差别。 还有你可能在想phi^4 model，有相互作用什么的。 我想的是一个费米子平均场理论 $S=\psi^\dagger \xi \psi+J \psi^\dagger \sigma \psi$ 积掉费米子$\psi$就得到J的有效作用量/有效势。我以为楼主考虑的是这样的模型。 ... Everett
      你就是在耍赖皮，好不好。我和楼主用的跟你和PG同学（最开始的贴）用的有效作用量的观念是有本质不同的，差别在于，在我们的情况，所有场都被积掉了，而你们的只是部分被积掉了，我和楼主、包括PG同学最后一个长贴被称为1PI有效作用量，而你的情况是Wilsonian effective action
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    Everett 场态矢hilbert空间V'和单粒子态矢hilbert空间V之间就有了之前Everett说的“波泛函

    计算量子场论里的有效势必须得会泛函方法么？ - 豆瓣

    www.douban.com/group/topic/53255931/
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    2014年5月26日 - Everett. 量子场论里，只有动能项是二次型，所有的相互作用项都不是二次 ... Everett. 你耍赖皮哦，热力学势的确可以类比有效作用量，可是有效势是 ...

  • 想问个外行的问题，量子场论和量子力学是什么关系... - 豆瓣

    www.douban.com/group/topic/9450713/
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    2010年1月13日 - 是不是要先学习量子力学然后才能再学习量子场论？ ...... 现在的场态矢hilbert空间V'和单粒子态矢hilbert空间V之间就有了之前Everett说的“波泛函” ...

  • 量子场论读书计划 - Google Sites

    https://sites.google.com/site/learnqft/ - 轉為繁體網頁
    北京地区网友量子场论读书计划. ... 科技大学，物理学系，Another review session. Review of λφ4 model (by Everett) Fulltext: phi4 model.pdf (285k) 小节（by JYJ）.

  • Resources - 量子场论读书计划 - Google Sites

    https://sites.google.com/site/learnqft/resources - 轉為繁體網頁
    北京地区网友量子场论读书计划. ... 2, 2008年11月25日上午12:58, Everett You. Ċ, ElementaryPerturbationTheory.pdf 查看 下载, A differential geometric approach ...

  • 第一章推导和疑难- 量子场论读书计划 - Google Sites

    https://sites.google.com/site/.../derivation-in-chapt-one - 轉為繁體網頁
    北京地区网友量子场论读书计划. ... 编辑者：Everett You ... 在自由标量场中引入 项，相当于在线性谐振子中引入外加驱动力（外部的能量源），相当于在自由标量场中 ...

  • Chap. I.1 - Chap. I.3 (2008-11-22) - 量子场论读书计划

    https://sites.google.com/site/learnqft/Home/2008nov22 - 轉為繁體網頁
    2008年11月22日 - 北京地区网友量子场论读书计划. ... 编辑者：Everett You ... 从多自由度经典力学，到经典场论：自由度指标连续化为空间坐标数学：从多元函数偏微分 ...

  • Everett ：量子场论小组 - 热点讨论主题 - 文学城

    bbs.wenxuecity.com › 热点讨论主题 › 音乐快递 - 轉為繁體網頁
    2011年2月28日 - 回答: Everett ：任何一个比经典力学更为现实的力学，都必须考虑到对各种可能和不可能的运动进行统计平均 由marketreflections 于2011-02-28
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    qft 费曼 宙的任何一个遥远角落的任何一个星系中任何一个星星上发生的任何一次量子跃迁，都将把我们这里的世界分裂成自己的亿万个拷贝

    量子物理史话第十章不等式 - 饮水思源

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    的确，想象我们自身随着时间的流逝不停地分裂成多个世界里的投影，而这些分身以 ... 的主人赏了一次“观测”才得以变成现实，不然就只好在概率波叠加中埋没一生。 ... 的主宰，任何观测者都是它的一部分，随着它的演化被分裂、投影到各种世界中去。 ..... 总有一个非常非常小，但确实不为0的可能性，这些粒子在那一刹那都发生了量子

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    2014年5月26日 - Everett. 量子场论里，只有动能项是二次型，所有的相互作用项都不是二次 ... Everett. 你耍赖皮哦，热力学势的确可以类比有效作用量，可是有效势是 ...

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    新量子世界的笔记(9)

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    • 开尔文

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      第250页

      开尔文
      后面这三分之一多的内容读的不是很好，尤其是第十一章…… 主要原因是后面的这几章离现实应用太少了，而本书在理论方面一直讲的不深入，所以没有在读的过程中形成什么直观图像。另外，从第九章开始每一章讨论的范围都很大，用20页讲完一整本书才能讲清楚的内容，自然是收获不大：要么早已知道了，要么没看明白…… 留下印象比较深的： EPR佯谬->超距作用 薛定谔猫->宏观物体的量子态叠加 纳米技术->把原子摆在合..
      2013-05-26 21:21
    • 开尔文

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      第140页

      开尔文
      很多没看过的新内容~ 激光的原理和激光器基本构造 STM 原子微操 原子光学 为什么气体大多是透明的 导电性本质和半导体PN结，硅磷 硅硼 聚变、裂变与结合能 -- 铁是峰值 费米子，玻色子，费米子组合成玻色子，凝聚态 原子低温捕获，超导体，高温超导体，铜氧化物，超流体，量子力学的宏观表现 原子激发态，电子轨道填充，泡利不相容，电子自选，S轨P轨，共价键形成，金属轨道分裂与电子共享->导电性
      2013-05-25 14:11
    • 开尔文

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      第45页

      开尔文
      大多数内容都在别的地方看过了，但这本书组织得更条理。 海森堡测不准： h = delta_p * delta_x 德布罗意波长： lambda = h/p 应用：电子显微镜 动量可控->波长可控->精度可控 alpha,beta,gama射线 各种粒子从小到大验证德布罗意波的实验 干涉 原子光学 摆了薛定谔的波动方程，并把它和E=p+V做了对比，顿时变得好记多了。不过没有展开讲，所以还是不大理解怎么应用。 早期原子模型 家徽
      2013-05-23 09:22
    • 禾颖穟穟

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      第130页

      禾颖穟穟 (Hello Word)
      电阻是因为金属中的电子与晶格缺陷碰撞散射，以及与晶格原子的振动相互作用带来的。
      2013-04-20 23:25
    • 苏氨酸酸斯坦

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      第155页

      苏氨酸酸斯坦
      宇宙的任何一个遥远角落的任何一个星系中任何一个星星上发生的任何一次量子跃迁，都将把我们这里的世界分裂成自己的亿万个拷贝。 现在这个时刻某一分支与过去时刻某一分支的相关性，不比与将来时刻的某一分支的相关性强。 如果我们严肃看待这一理论的话，我们可能很难再严肃看待任何别的事情。
      2012-07-07 12:31
    • 苏氨酸酸斯坦

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      第154页

      苏氨酸酸斯坦
      整个宇宙会因为每个原子事件而分岔。现在有些坚持逐字逐句理解量子力学的人，很满意宇宙的这种图像。因为对于描述整个宇宙的波函数老说，不存在一个外面的观察者，因此他们主张这个关于整个世界的合适描述必须包含所有核能的几率振幅，并且因每一次原子事件而分岔。——理查德·费曼
      2012-07-07 12:22
    • 苏氨酸酸斯坦

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      第140页

      苏氨酸酸斯坦
      哥本哈根描述：量子世界和经典世界 EPR佯谬：超距作用，贝尔不等式，实验确实违反了贝尔不等式。 薛定谔之猫
      2012-07-07 12:12
    • 160ConcordAve

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      第182页

      160ConcordAve
      翻译错误：Starship Enterprise译成了“恒星飞船公司”，还说它是个“虚构组织”   (1回应)
      2012-02-26 18:18
    • 276088996651

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      第230页

      276088996651 (Be tender to the tender girl.)
      炸药奖的获奖通知是这样的： DEAR PROFESSOR SALAM, I HAVE THE PLEASURE TO INFORM YOU THAT THE ROYAL SWEDISH ACADEMY OF SCIENCE TODAY HAS DECIDED TO AWARD 1979 NOBEL PRIZE IN PHYSICS TO BE SHARED EQUALLY BETWEEN YOU, PROFESSOR SHELDON L. GLASHOW AND PROFESSOR STEVEN WEINBERG, BOTH AT HARVARD UNIVERSITY, FOR YOUR CONTRIBUTIONS TO THE THEORY OF THE UNIFIED WEAK AND ELECTROMAGNETIC INTERACTION BET...
     
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    博文

    关于量子纠缠态的超距作用及世界本源是物质还是信息的讨论

    已有 631 次阅读 2014-5-13 19:14 |系统分类:观点评述

    朋友转了一条关于量子纠缠态超距作用的比喻：（不会从微信上转过来，手敲的，稍有差别）

    量子纠缠态的超距通信常被人误解为：一对纠缠态的量子，一个状态发生改变，另一个立即改变——这是超光速的——用我最喜欢的类比来说，这种改变就像是你在中国的妹妹生了一个小孩，远在巴黎的你立即同时成为了舅舅。你称谓的改变同样是超光速的，但需要一个来自你妹妹的电话才知道。

    这个比喻非常好，也许事实就是这样。我个人一直将纠缠态理解成一个态，也就是所谓一对纠缠的光子实际上是两个处于纠缠态的单光子，而每个光子只跟自己纠缠。这像双缝干涉实验中每个量子跟自己干涉一样。这是符合量子力学基本理论的，因为本来每个光子都没有需要“在哪里”的限制。自己跟自己干涉或者自己跟自己纠缠是容易理解的，因为是一个波函数，而一个量子跟另一个量子超距作用更难理解一点。

    但打电话这个比喻非常贴切，还有一个原因是，量子通信正好需要一个经典信息通道。一个人的很多属性，是不是舅舅，是不是爷爷，是不是病人，等等，都会瞬间改变，这跟另外一个事件相关。这是纠缠，还是通信，或者是测量？也许这些都是同一个概念。通信当然是信息的传播。这又引起一个讨论，世界究竟是由物质构成的还是信息构成的？

    量子信息论的主要发起者，David Deutsch，H Dieter Zeh，著名物理学家John Wheeler等都讨论过这个问题。附件中有Deutsch，Zeh，及Zeilinger在Wheeler 90大寿文集上写了几篇文章。几年前曾翻译过，贴在附件中，供参考。原文开始由北大物理学院当时的两位本科生罗璇和朱芸慧翻译，我做了一些修改。原文有图，不过没有好像也不影响理解。

    这些文章都选自John Wheeler 90大寿纪念文集，都是相关领域顶尖学者的前沿综述。湖南科技出版社选译了其中大部分，有关量子信息论，宇宙论，复杂性等，2008年出版，书名叫《宇宙极问》

    5.pdf
    6.pdf
    11.pdf






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    多世界：量子力学送给科幻的一个礼物

    (2011-05-31 01:01:16)
    转载▼


    载《新发现》杂志2011年第6期
    科学外史（60）
     
    多世界：量子力学送给科幻的一个礼物
     
    江晓原
     
    多世界：量子力学送给科幻的一个礼物

    Nature杂志为“多世界”理论提出50周年而出的纪念特刊
     
    时空旅行：曾经的玄幻主题
    　　早在1895年，威尔斯（H. G. Wells）就在小说《时间机器》（The Time Machine）中想象利用“时间机器”在未来世界（公元802701年！）的历险。这就是时空旅行（或时空转换）。在当时，虽然“机器”让这一想象有了一点“科学”色彩，但时空旅行这个概念本身还没有任何科学依据，就像今天那些玄幻小说中的所谓“穿越”——我们可以理解为“回避了科学手段的时空旅行”。
    　　有趣的是，这一年正是爱因斯坦考大学名落孙山的那年——他不得不去读了一年“高考复习班”，次年才上了大学，相对论还要等待10年才能问世。而正是相对论，使得“时间机器”从纯粹的幻想变成了有一点理论依据的事情，因为不少科学家先后在爱因斯坦场方程中找到了允许时空旅行的解。
    　　不过，如果人能够时空旅行回到过去，就会在理论上产生一个严重问题。这个问题有多种表述，而展示得最为生动者，当数电影《未来战士》（Terminator，1984～2009）系列。影片中约翰派遣自己的属下回到过去，这位属下还成了他的生父，这岂不是说，约翰的出生是约翰自己后来安排的？本来在我们的常识中，因果律是天经地义的——任何事情有因才会有果，原因只能发生在前，结果必然产生于后。但是人一旦可以回到过去，因果律就要受到严峻挑战。这样的事情，在物理学上被称为“时间佯谬”。
    　　这确实是一个难题。尽管已经在爱因斯坦场方程中找到了允许时空旅行的解，但“时间佯谬”还是成为时空旅行回到过去的一个有力反证，一些物理学家拒绝进行任何涉及时间机器的研究，也与这一点有关。可以这么说，只要“时间佯谬”不解决，时空旅行就仍然只是一个缺乏足够科学依据的玄幻主题。
     
    爱武烈特的归来
    　　解决“时间佯谬”的方案出现在1957年。这个方案是量子力学带来的。
    　　在量子力学的发展中，自从“薛定谔的猫”搅和进来之后，就在下面这个问题上将物理学家逼到了墙角：量子系统可以是若干个量子态的叠加，可是测量行为只要一实施，量子态的叠加就会“坍缩”到某一个明确的（被观测到的）经典态——这就是所谓的“量子力学的哥本哈根解释”；那么，造成这种坍缩的原因到底是什么呢？
    　　1957年，一位名叫爱武烈特（Hugh Everett）的年轻人，在博士论文中，针对量子测量中波函数坍塌的疑难，提出了“量子力学的多世界解释”（many world interpretation，常被缩写为MWI），他认为，在量子测量过程中，其实并无所谓的“坍缩”，所有可能的态是共存的，具有同等的实在性，所有的可能性其实都实现了，只不过每一种可能性实现在一个个不同的宇宙中了。而且这样的宇宙有无穷多个。
    　　爱武烈特的想法虽然得到导师惠勒（J. Wheeler）的推荐，但在物理学界反应冷淡。爱武烈特曾在1959年去哥本哈根见玻尔（Niels Bohr），玻尔当然对自己的“哥本哈根解释”坚信不疑，而对爱武烈特的“多世界解释”不屑一顾。爱武烈特心灰意冷，逐渐退出了物理学界。不过塞翁失马焉知非福，他后来在商界成功，成了百万富翁。
    　　到了20世纪70年代，德威特（B. S. De Witt）重新发掘了“多世界”理论，并在物理学界大力宣传，MWI逐渐广为人知——甚至出现了“爱武烈特主义”（Everettism）这样的词汇。爱武烈特也曾有过重返物理学界的想法，不幸他1982年死于心脏病，只好万事消歇。“多世界解释”现在据说已坐二望一，有对“哥本哈根解释”后来居上之势——例如它得到了史蒂芬·霍金的支持。
     
    多世界：墙里秋千墙外道
    　　苏东坡《蝶恋花·春景》词下阕云：“墙里秋千墙外道。墙外行人，墙里佳人笑。笑渐不闻声渐悄，多情却被无情恼。”描述了墙外行人与墙里秋千少女之间那种微妙的心理活动。如将这种描述移用来隐喻物理学界和科幻界对“多世界”理论的感受，或许不无某些暗合之处。如果说随着爱武烈特退出物理学界，他发出的“多世界”笑声就此“笑渐不闻声渐悄”的话，那么科幻界的“墙外行人”却为此浮想联翩。
    　　“多世界解释”后来被以时空旅行为主题的作品广为借鉴。在莫考克（M. Moorcock）的系列小说Eternal Champion Stories中，已经出现了“平行宇宙”（multiverse，有时也用parallel universes、parallel worlds等，所指相同）的名称，它被后来的小说家们广泛使用。而图解“平行宇宙”最直观的电影，当数《平行歼灭战》（The One，2001，中文译名有《救世主》、《宇宙追缉令》、《最后一强》等）。
    　　按照影片中的故事，我们生活在“自己的”宇宙中，但是宇宙并不是只有一个，而是有125个，这些宇宙就被称为“平行宇宙”。人类除了在自己生活于其中的宇宙之外，每个人在其余的宇宙中也存在着。对每个个人来说，其余宇宙中的“自己”就是自己的“分身”。利用虫洞（wormhole），可以在这些平行宇宙之间往来。人类已经有能力制造虫洞，可以随意开启和关闭虫洞。但按照当时的法律，个人并不能在平行宇宙之间随便往来，这种时空旅行受到时空特警当局的严格管制。
    　　德威特后来在阐述“多世界解释”有一段名言：“宇宙的任何一个遥远的角落的任何一个星系中任何一个星球上发生的任何一次量子跃迁，都将把我们这里的世界分裂成自己的亿万个拷贝。”从这句常被引用的话中，我们甚至已经可以依稀看见“分身”的影子。
    　　“多世界解释”在时空旅行幻想故事中的“科学”作用，就是消除“时间佯谬”对传统因果律的挑战：通过时空旅行回到过去干预历史的结果，只是展现了“另一个”世界（或历史）而已。例如《未来战士》中约翰派遣自己的属下回到过去，和他的母亲相恋而成为他的生父，一个新的历史分支随即产生，这个分支中，这名属下是约翰的生父；而与此同时，原有的那个历史分支也平行存在着，在那个分支中，这名属下并不是约翰的父亲。
    　　不过，“多世界”虽然有一个高贵的量子力学“出身”，这个高贵的出身为许多幻想作品披上了华丽的“科学”罩袍，但它自身却还没有在物理学殿堂中取得固定席位，因为它还无法跻身于“科学理论”之例。要成为“科学理论”，必须得到实验或观察的验证，或者至少在理论上指出这种验证或观察的路径，但我们目前还无法验证“平行宇宙”的存在。如果这些宇宙之间能够沟通和交往，那或许就有了某种验证或观察的路径，但目前这种沟通和交往也只存在于幻想中。所以连惠勒最后也不得不承认，爱武烈特的观点只能提供一些“想法”——实际上是“猜想”。
    　　也许，“多世界”就是物理学“墙里佳人”的一阵笑声，笑声随着春风飘散，无意中成为她们留给多情的科幻“墙外行人”的一件礼物。
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