phymath999: 弛豫时间也是“碰撞时间”（即两次碰撞间隔的时间），经过一次碰撞就可以达到“局域”热力学平衡。所以c  是“碰撞频率”。

在平衡态附近、“平稳”条件下可以近似地有

0 ( ) c

c c

f f f f f

t





 



     。（2.13）

这里， 0 f 是热力学平衡态分布， c  是“弛豫时间”。显然，如果0 f  f  f 是对

平衡分布0 f 的偏离，有/ c df dt   f ，即f ~ e ct。这就是为什么我们称c  是弛

豫时间。我们也称c  是“碰撞时间”（即两次碰撞间隔的时间），因为一般来说，

经过一次碰撞就可以达到“局域”热力学平衡。所以c  是“碰撞频率”。

  。（2.16）

这里

0 0

F (u) 1 dvdwf (u,v,w)

n  



  ，

u 是速度在k 方向的分量， 0 n  是平均粒子数密度， 2 1/2

0 (4 / ) p n q m        是等离

子体频率。对于Vlasov-Poisson 等离子体， 0 c   ，（2.16）式的积分在波的

相速度u  / k处有一个奇点。正是这个奇点引起了Landau阻尼。很明显，碰

撞将这个奇点从实轴上移到复平面的上半平面( )/ c u    i k 处——成为这个积

分的一阶极点。我们可以得到一个具有e ct因子的指数衰减解，即整个分布函数

在c  的时间里弛豫到热力学平衡态

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