phymath999: 非相对论理论不考虑粒子的静能相应的能量变化常达到相当于甚至远大于粒子静能的量级，运动是相对论性的；. ③ 粒子运动时，常表现出粒子之间的相互转化，粒子数目是可变的，反映出自由度数

Friday, March 28, 2014

非相对论理论不考虑粒子的静能相应的能量变化常达到相当于甚至远大于粒子静能的量级，运动是相对论性的；. ③ 粒子运动时，常表现出粒子之间的相互转化，粒子数目是可变的，反映出自由度数

简明量子场论(豆瓣) - 豆瓣读书

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图书简明量子场论介绍、书评、论坛及推荐. ... 量子场论(28) 物理(21) QFT(12) 传说中极好的入门书(9) 物理学(5) Zee(3) 研一 ... 统计力学-李政道讲义 .... 非相对论理论不考虑粒子的静能/公式内容已省略/，只对/公式内容已省略/所导致的场随时间的变化 .... 给定gamma矩阵的表达式，就确定了/公式内容已省略/内部自由度的“坐标”基矢。

细胞量子场论…………无语了………… - 人人分享-人人网

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量子细胞场论是唯一与现有的粒子物理标准模型和广义相对论两者都最大兼容 ... 规范场论通过引入规范变换增加了场的自由度，然后通过指定规范再限制自由度，但这种增加 ... 同一阶谓词逻辑不一样的地方，这里我们引入了一个一阶递归(First-Order ...... 李政道教授在2000年国际弦理论会议上的讲演中提出了四大问题：一、宇宙的暗 ...

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§第三章一维问题 §3.1 一维定态的一些特例 1, 一维方势阱问题 ...

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这是本章第一个例题，也是最简单的对一类物理问题的数学近似模型。 ... 频率的分立化（注意，经典物理学中所有波也均如此），但由de Broglie波的特性，频率 ... 见v, ），它们由势阱约束着不色散而成为定态（否则将呈自由波包色散，见§3.3）。 ...... 第二，这就是李政道《粒子物理学和场论》（山东科学技术出版社，1996年，第9页）中的论断。

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李重生. （北京大学物理系）. 1. 引言. 2. 规范对称性. 2.1 粒子物理中的对称性. 2.2 阿贝尔 ... 本讲义是作者将在北大为研究生讲授“量子规范场论”的备课笔 ... 而在高能极限下， .... 过对所有粒子的自由场拉氏量的动能项做定域规范变换而生成强、 ...... 经典势的极小值在. 0 ..... 1956：李政道（Lee）和杨振宁（Yang）提出弱作用宇称不守恒的.

量子細胞場論是統一場論的關鍵- 用智慧點亮人生！愛和勇氣就是永恒 ...

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2009年6月26日 - 量子細胞場論是唯一與現有的粒子物理標準模型和廣義相對論兩者都最大兼容 ... 推導過程都是自然的，規範場論通過引入規範變換增加了場的自由度，然後 .... 的概念，可以說不了解自旋就不可能明白量子場論；但自旋沒有經典物理的對應 ...... 李政道教授在2000年國際弦理論會議上的講演中提出了四大問題：一、宇宙 ...

简明量子场论

作者: 徐一鸿
出版社: 世界图书出版公司
出版年: 2009-8
页数: 518
定价: 49.00元
ISBN: 9787510005275

9.2

( 34人评价 )

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想读在读读过

评价:

内容简介 · · · · · ·

《简明量子场论》内容简介：As a student, I was rearing at the bit, after a course on quantum mechanics, tolearn quantum field theory, but the books on the subject all seemed so formidable.Fortunately, I came across a little book by Mandl on field theory, which gaveme a taste of the subject enabling me to go on and tackle the more substantivetexts. I have since learned that other physicists o...
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量子场论(28) 物理(20) QFT(12) 传说中极好的入门书(9) 物理学(5) Zee(3) 研一暑假(2) Physics(2)

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书评 · · · · · ·

我来评论这本书

弹簧垫的物理学 - 揭开量子场论的神秘面纱

爱吃 (G͂)

徐一鸿教授的书我现在刚刚读了几十页, 感到这是量子场论读物中的另类. 因为这本书是在试图阐释量子场论的本质. 在作者眼里, 量子场论不是什么神秘高深的理论, 而是, 类似描述弹簧垫的物理学一样的理论. 实际上类似的观点也在量子场论大师S. Weinber洋洋洒洒的大作The Quantum Theory of Fields 中出现过. (量子场论=量子力学+狭义相对论场论) 徐一鸿教授用简洁直接的语言介绍了量子场论的由来, 原理和应用. 在书中, 徐一...... (3回应)

2011-01-02 10:57 4/4有用

QFT in a nutshell勘误

dy (可以薦嘉客，奈何阻重深。)

http://www.itp.ucsb.edu/~zee/nuts.html 还有Clarifications： http://www.itp.ucsb.edu/~zee/QuantumFieldTh.html

2011-01-02 14:59 2/2有用

awesome~

.. (占了占了！)

Though not finished yet, I would like to say this is a must read book on QFT. 　　 well..not for the chapters on symmetry breaking...the worst I've ever seen....

2010-01-19 14:39 来自 Princeton University Press2003版

读书笔记 · · · · · · (共28篇)

我来写笔记

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第172页

dy (可以薦嘉客，奈何阻重深。)

非相对论理论不考虑粒子的静能/公式内容已省略/，只对/公式内容已省略/所导致的场随时间的变化感兴趣，这一变化是缓慢的，因此对时间的二次导数项可以忽略。与此同时，/公式内容已省略/并不会改变场随空间的变化，因而对空间部分的求导仍然是二次项。非相对论理论研究的对象/公式内容已省略/<...

2013-11-07 19:58

非相对论理论不考虑粒子的静能($m$)，只对($E-m$)所导致的场随时间的变化感兴趣，这一变化是缓慢的，因此对时间的二次导数项可以忽略。与此同时，($(E,\bf{p}) \rightarrow (E-m,\bf{p})$)并不会改变场随空间的变化，因而对空间部分的求导仍然是二次项。

非相对论理论研究的对象($k^0$)远大于($k^i$)，因此可以把场在时空中的变化分为几部分：

(1) 场在时间方向以频率($m$)变化；

(2) 场在时间方向以频率($E - m$)变化，场在空间中的变化快慢与此相当。

在可以取非相对论近似的情形下，(2)与(1)不在一个数量级上，因此(1)与(2)可以分开来看待。非相对论理论研究的就是(2)。

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回应 2013-11-07 19:58
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第236页

dy (可以薦嘉客，奈何阻重深。)

/公式内容已省略/ /公式内容已省略/是规范不变的矢量场，具有质量不为0的玻色子。 Eq. (3)对比P198的Eq. (7)，若无规范场，/公式内容已省略/，是动能项。/公式内容已省略/的加入使之变成了势能项。 /公式内容已省略/源于对称破缺，基态不是

2013-10-10 17:07

($\partial_\mu \rightarrow D_\mu = \partial_\mu - ieA_\mu \rightarrow B_\mu = A_\mu - \frac{1}{e} \partial_\mu \theta$)

($B_\mu$)是规范不变的矢量场，具有质量不为0的玻色子。

Eq. (3)对比P198的Eq. (7)，若无规范场，($B_\mu^2 \rightarrow (\partial \theta)^2$)，是动能项。($A_\mu$)的加入使之变成了势能项。

($M$)源于对称破缺，基态不是($\varphi=0$)的态，而是($\rho=v$)的态。

规范玻色子的质量，其实是基态下规范场和标量场耦合的能量。

如果标量场没有对称自发破缺机制，基态时标量场为0，就没有耦合了，规范场也就没有了静质量。

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回应 2013-10-10 17:07
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第91页

dy (可以薦嘉客，奈何阻重深。)

/公式内容已省略/ Eq. (8)上一行公式中，/公式内容已省略/，再利用/公式内容已省略/，于是/公式内容已省略/，而/公式内容已省略/，于是就得Eq. (8)。 Eq. (9)的证明：/公式内容已省略/；

2011-02-16 00:06

($\gamma^5$)

Eq. (8)上一行公式中，($(\sigma^1 \otimes i\tau_2)(\sigma^2 \otimes i\tau_2)(\sigma^3 \otimes i\tau_2)=\sigma^1 \sigma^2 \sigma^3 \otimes \tau_2 \tau_2 \tau_2=\sigma^1 \sigma^2 \sigma^3 \otimes I\tau_2$)，再利用($\sigma^1 \sigma^2 \sigma^3=iI$)，于是($\gamma^5=(I \otimes \tau_3)(iI \otimes \tau_2)$)，而($\tau_3 \tau_2=-i\tau_1$)，于是就得Eq. (8)。

Eq. (9)的证明：($\{\gamma^5,\gamma^i\}=\gamma^5 \gamma^i + \gamma^i \gamma^5=(I\otimes \tau_1)(\sigma^i \otimes i\tau_2)+(\sigma^i \otimes i\tau_2)(I\otimes \tau_1)=i\sigma^i \otimes \{\tau_1,\tau_2\}=0$)；($\{\gamma^5,\gamma^0\}=I \otimes \{\tau_1,\tau_3\}=0$)。

三个gamma矩阵的乘积：($\gamma^1 \gamma^2 \gamma^3=i^3 \sigma^1 \sigma^2 \sigma^3 \otimes \tau_2 \tau_2 \tau_2=I\otimes \tau_2=I\cdot I \otimes (-i)\tau_3 \tau_1=-i(I \otimes \tau_3)(I \otimes \tau_1)=-i\gamma^0 \gamma^5$)。

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回应 2011-02-16 00:06
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第90页

dy (可以薦嘉客，奈何阻重深。)

gamma矩阵 Eq.(3)和Eq.(4)是gamma矩阵的Dirac表示的记忆方法。“/公式内容已省略/”两边的Pauli矩阵使用不同的符号，以便计算时区分。做gamma矩阵乘法时，“/公式内容已省略/”两边的矩阵分别相乘。给定gamma矩阵的表达式，就确定了/公式内容已省略/内部自由度的“坐标”基矢。Gamma矩阵取不同的表示，由Dirac方程求..

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