於高溫時，當熱能kBT被能階差hν大得多的時候，指數變量βhν比一要小得多，所以平均能量成了kBT，跟均分定理一致（見圖十）。然而於低溫時，當hν>>kBT的時候，平均能量走向零——高頻能階被“凍結”了（見圖十）。作為另一例子，氫原子內部的受激電子態在室溫下並不提供任何比熱，這是由於熱能kBT（大概是0.025 eV）比最低及下一高能階之間的差（大概是10 eV）要小得多的緣故

於高溫時，當熱能kBT被能階差hν大得多的時候，指數變量βhν比一要小得多，所以平均能量成了kBT，跟均分定理一致（見圖十）。然而於低溫時，當hν>>kBT的時候，平均能量走向零——高頻能階被“凍結”了（見圖十）。作為另一例子，氫原子內部的受激電子態在室溫下並不提供任何比熱，這是由於熱能kBT（大概是0.025 eV）比最低及下一高能階之間的差（大概是10 eV）要小得多的緣故