Tuesday, August 7, 2012

热力学很微小涨落都会很容易导致在第三维上会出现破坏晶格的能量,导致晶格破裂,因为严格意义上的二维晶格在第三维没有束缚能量

热力学很微小涨落都会很容易导致在第三维上会出现破坏晶格的能量,导致晶格破裂,因为严格意义上的二维晶格在第三维没有束缚能量

【问题】热力学涨落不允许二维晶体在有限温度下存在怎么证明

我听过这个结论, 但我不知怎麼证明, 也不知证明中用到了什麼假设.
  • 31楼
  • 2012-04-07 11:00



  • 32楼
  • 2012-04-10 10:08
引用 雷天使_ramiel (11楼)
为啥束缚不住呢？第三个维度上力不够大？
应该是热力学很微小涨落都会很容易导致在第三维上会出现破坏晶格的能量,导致晶格破裂,因为严格意义上的二维晶格在第三维没有束缚能量.
  • 33楼
  • 2012-04-20 16:19
引用 teamark (33楼)
应该是热力学很微小涨落都会很容易导致在第三维上会出现破坏晶格的能量,导致晶格破裂,因为严格意义上的二维晶格在第三维没有束缚能量.
其实我看32，33L就没看懂···我觉得要是按照经典的原子势场来看的话，既然是球形对称的在第三维的扰动也不一定就破坏啊，相邻的两个原子都可以吸引的嘛···
  • 34楼
  • 2012-04-20 20:37
看看章的《固体物理》
  • 35楼
  • 2012-04-21 10:44
引用 s1991xp (35楼)
看看章的《固体物理》
章？哪个章？
  • 36楼
  • 2012-04-21 10:46
胡安 章维益 好像是第4章类容把
  • 37楼
  • 2012-04-21 10:48
引用 s1991xp (37楼)
胡安 章维益 好像是第4章类容把
第四章是能带论啊，和这个有关么？
  • 38楼
  • 2012-04-21 10:52
引用 雷天使_ramiel (34楼)
其实我看32，33L就没看懂···[图片]我觉得要是按照经典的原子势场来看的话，既然是球形对称的在第三维的扰动也不一定就破坏啊，相邻的两个原子都可以吸引的嘛···
32L 里面p, q其实就是晶面矢量，可以看成是晶面法线的在x方向，y方向的分量。

（140.8）及后面那段文字说的是，p,q共同决定的晶面，只能取得很多值，而不是惟一值。(所以就不可能是一个平面了，平面的密勒指数是唯一的)

接下来又说： 这些平面的面积的大小随着密勒指数的增加而迅速减小。最终使得晶体的平衡外形实际只有为数不多的少数平面构成。
这里是说，平面的面积会随着随着密勒指数的增加而迅速减小，所以只有少数几种晶面才会有较大的出现的可能性。相交的两个晶面，密勒指数差别不会太大，近乎连续。（所以后面说，不会以显著的角度相交）


那么，既然密勒指数不惟一，所以就不可能是平面；密勒指数又不能取任意值，所以相邻的平面不会特别突兀；
所以得到的结论就是，"弯曲的表面联结"


可以查阅"密勒指数"的相关概念。
  • 39楼
  • 2012-04-26 10:40
引用 舆轮 (39楼)
32L 里面p, q其实就是晶面矢量，可以看成是晶面法线的在x方向，y方向的分量。 （140.8）及后面那段文字说的是，p,q共同决定的晶面，只能取得很多值，而不是惟一值。(所以就不可能是一个平面了，平面的密勒指数是唯一的) 接下来又说： 这些平面的面积的大小随着密勒指数的增加而迅速减小。...
有点懂了…可是这些和主楼的问题有啥联系呢？
  • 40楼
  • 2012-04-26 11:23
引用 雷天使_ramiel (40楼)
有点懂了…可是这些和主楼的问题有啥联系呢？
热力学涨落不允许二维晶体在有限温度下存在怎么证明
===================================================
"弯曲的表面联结"
这不就是已经证明出来了么？不可能是一个二维平面，只可能是一些平面的联结。

证明过程就是使用自由能变分，自由能取得极小值(140.1)
  • 41楼
  • 2012-04-26 11:44
必然褶皱。这类问题即使在模拟过程中也会，就没有一个把什么都给考虑的模拟软件吗
  • 42楼
  • 2012-04-29 14:41
202.120.224.*
谁有有朗道最原始的文章吗？
  • 43楼
  • 2012-05-11 16:26
氵Panda正 在 2012-05-01 18:08 通过点顶按钮，顶了一下这个贴子。
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