推迟势：“前因”与“后果”之间的推迟关系是基本的，讯号以光速从源位置传播到场位置，需要有限时间。在某源位置的电流或电荷分布，必须
回答: 物理好图 第十三章 电磁感应和暂态过程 在磁场中运动的导线 ab 是一个电动势源，产生电动势对应的非静电力是洛仑兹力, a点势高 由 marketreflections 于 2010-11-02 02:41:06
推迟势
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在电磁学里，推迟势指的是，响应含时电荷分布或含时电流分布，而产生的推迟标势或推迟矢势。对于这程序，由于“前因”与“后果”之间的推迟关系是基本的，讯号以光速从源位置传播到场位置，需要有限时间。在某源位置的电流或电荷分布，必须经过一段时间之后，才能够将其影响传播到场位置，产生对应的推迟势。这一段时间的长短相依于源位置与场位置之间距离的远近。
目录 [隐藏]
1 理论概念
2 非齐次的电磁波方程
3 洛伦茨规范条件
4 广义的含时电磁场
5 超前势
6 参阅
7 参考文献
[编辑] 理论概念
给予在源位置 的含时电荷分布或含时电流分布，计算在场位置 产生的推迟势。对于静态的电荷分布或电流分布，电势 和磁矢势 分别定义为
、
；
其中， 是场位置， 是源位置， 是真空电容率， 是真空磁导率， 是电荷密度， 是电流密度， 是体积分的空间， 是微小体元素。
在电动力学里，这两个方程必须加以延伸，才能正确地响应含时电流分布或含时电荷分布。定义推迟时间 为检验时间 减去电磁波传播的时间：
；
其中， 是光速。
假设，从源位置 往场位置 发射出一束电磁波，而这束电磁波在检验时间 抵达观测者的场位置 ，则这束电磁波发射的时间是推迟时间 。由于电磁波传播于真空的速度是有限的，观测者检验到电磁波的检验时间 ，会不同于这电磁波发射的推迟时间 。
推迟标势 与推迟矢势 分别用方程定义为
、
。
请注意，在这两个非静态方程内，源电荷密度和源电流密度都相依于推迟时间 ，而不是与时间无关。
这两个非静态方程，是用推理得到的启发式，而不是用任何定律或公理推导出来的。我们认为讯号以光速传播，从源位置到场位置，需要有限时间。所以在时间 的推迟势必定是由在推迟时间 的源电荷密度或源电流密度产生的。为了要确定这两个方程的正确性与合理性，我们必须证明它们满足非齐次的电磁波方程[1]。还有，洛伦茨规范是一个常用的规范，可以较便利地解析电磁辐射的生成问题。我们想要证明两个方程满足洛伦茨规范条件。
[编辑] 非齐次的电磁波方程
含时电荷分布或含时电流分布所产生的电势或磁矢势，必须遵守非齐次的电磁波方程，表达为
、
。
假若，这些用启发法推理得到的推迟标势 和推迟矢势 不能满足非齐次的电磁波方程，那么，这些推迟势很可能有重大错误，无法适用于我们欲想的用途（从含时源生成电磁辐射）。
设定 为从源位置到场位置的分离矢量：
。
场位置 、源位置 和时间 都是自变量（英语：independent variable）。分离矢量 和其大小 都是应变量（英语：dependent variable），相依于场位置 和源位置 。推迟时间 也是应变量，相依于时间 和分离距离 。
推迟标势 的梯度是
。
源电荷密度 的全微分是
。
注意到
、
。
所以，源电荷密度 的梯度是
；
其中， 定义为 。
将这公式代入，推迟标势 的梯度是
。
推迟标势 的拉普拉斯算符是
；
其中， 是三维狄拉克δ函数。
所以，推迟标势满足非齐次的电磁波方程
。
类似地，可以证明推迟矢势 满足非齐次的电磁波方程。
[编辑] 洛伦茨规范条件
给予磁场 ，并不是只有一个矢量场 满足条件 。实际上，有无限多个解答。应用一项矢量恒等式， ，给予任意函数 ，那么， 也是一个解答。磁矢势的这种特性，称为规范自由。
物理学家时常会选择使用某种规范来解析特定的问题。在电磁学里，洛伦茨规范是一个常用的规范，可以便利地解析电磁辐射的生成问题。洛伦茨规范用微分方程表达为
。
按照前述方法，可以证明推迟标势 和推迟矢势 满足洛伦茨规范。这是一个很好的练习。
[编辑] 广义的含时电磁场
主条目：杰斐缅柯方程
推迟势与电场 、磁场 的关系分别为
、
。
按照前述方法，可以得到电场 和磁场 的方程，又称为杰斐缅柯方程[1]：
、
。
[编辑] 超前势
定义超前时间 为现在时间 加上光波传播的时间：
。
超前标势 与超前矢势 分别用方程表达为
、
。
这两个方程表明，在时间 的超前标势与超前矢势，乃是由在超前时间 的源电荷密度或源电流密度产生的。超前标势 与超前矢势 也满足非齐次的电磁波方程和洛伦茨规范，但它们违反了因果律。这是很严峻的问题，未来发生的事件不应该影响过去发生的事件。在物理学里，超前标势和超前矢势只是很有意思的纯理论问题，并没有任何实际用途。
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在电磁学里，推迟势指的是，响应含时电荷分布或含时电流分布，而产生的推迟标势或推迟矢势。对于这程序，由于“前因”与“后果”之间的推迟关系是基本的，讯号以光速从源位置传播到场位置，需要有限时间。在某源位置的电流或电荷分布，必须经过一段时间之后，才能够将其影响传播到场位置，产生对应的推迟势。这一段时间的长短相依于源位置与场位置之间距离的远近。
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1 理论概念
2 非齐次的电磁波方程
3 洛伦茨规范条件
4 广义的含时电磁场
5 超前势
6 参阅
7 参考文献
[编辑] 理论概念
给予在源位置 的含时电荷分布或含时电流分布，计算在场位置 产生的推迟势。对于静态的电荷分布或电流分布，电势 和磁矢势 分别定义为
、
；
其中， 是场位置， 是源位置， 是真空电容率， 是真空磁导率， 是电荷密度， 是电流密度， 是体积分的空间， 是微小体元素。
在电动力学里，这两个方程必须加以延伸，才能正确地响应含时电流分布或含时电荷分布。定义推迟时间 为检验时间 减去电磁波传播的时间：
；
其中， 是光速。
假设，从源位置 往场位置 发射出一束电磁波，而这束电磁波在检验时间 抵达观测者的场位置 ，则这束电磁波发射的时间是推迟时间 。由于电磁波传播于真空的速度是有限的，观测者检验到电磁波的检验时间 ，会不同于这电磁波发射的推迟时间 。
推迟标势 与推迟矢势 分别用方程定义为
、
。
请注意，在这两个非静态方程内，源电荷密度和源电流密度都相依于推迟时间 ，而不是与时间无关。
这两个非静态方程，是用推理得到的启发式，而不是用任何定律或公理推导出来的。我们认为讯号以光速传播，从源位置到场位置，需要有限时间。所以在时间 的推迟势必定是由在推迟时间 的源电荷密度或源电流密度产生的。为了要确定这两个方程的正确性与合理性，我们必须证明它们满足非齐次的电磁波方程[1]。还有，洛伦茨规范是一个常用的规范，可以较便利地解析电磁辐射的生成问题。我们想要证明两个方程满足洛伦茨规范条件。
[编辑] 非齐次的电磁波方程
含时电荷分布或含时电流分布所产生的电势或磁矢势，必须遵守非齐次的电磁波方程，表达为
、
。
假若，这些用启发法推理得到的推迟标势 和推迟矢势 不能满足非齐次的电磁波方程，那么，这些推迟势很可能有重大错误，无法适用于我们欲想的用途（从含时源生成电磁辐射）。
设定 为从源位置到场位置的分离矢量：
。
场位置 、源位置 和时间 都是自变量（英语：independent variable）。分离矢量 和其大小 都是应变量（英语：dependent variable），相依于场位置 和源位置 。推迟时间 也是应变量，相依于时间 和分离距离 。
推迟标势 的梯度是
。
源电荷密度 的全微分是
。
注意到
、
。
所以，源电荷密度 的梯度是
；
其中， 定义为 。
将这公式代入，推迟标势 的梯度是
。
推迟标势 的拉普拉斯算符是
；
其中， 是三维狄拉克δ函数。
所以，推迟标势满足非齐次的电磁波方程
。
类似地，可以证明推迟矢势 满足非齐次的电磁波方程。
[编辑] 洛伦茨规范条件
给予磁场 ，并不是只有一个矢量场 满足条件 。实际上，有无限多个解答。应用一项矢量恒等式， ，给予任意函数 ，那么， 也是一个解答。磁矢势的这种特性，称为规范自由。
物理学家时常会选择使用某种规范来解析特定的问题。在电磁学里，洛伦茨规范是一个常用的规范，可以便利地解析电磁辐射的生成问题。洛伦茨规范用微分方程表达为
。
按照前述方法，可以证明推迟标势 和推迟矢势 满足洛伦茨规范。这是一个很好的练习。
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主条目：杰斐缅柯方程
推迟势与电场 、磁场 的关系分别为
、
。
按照前述方法，可以得到电场 和磁场 的方程，又称为杰斐缅柯方程[1]：
、
。
[编辑] 超前势
定义超前时间 为现在时间 加上光波传播的时间：
。
超前标势 与超前矢势 分别用方程表达为
、
。
这两个方程表明，在时间 的超前标势与超前矢势，乃是由在超前时间 的源电荷密度或源电流密度产生的。超前标势 与超前矢势 也满足非齐次的电磁波方程和洛伦茨规范，但它们违反了因果律。这是很严峻的问题，未来发生的事件不应该影响过去发生的事件。在物理学里，超前标势和超前矢势只是很有意思的纯理论问题，并没有任何实际用途。
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• qm01 量子力学算符,对物理量的经典力学表达式做"量子"代换; 对于振动频率为 -marketreflections- ♂ (15696 bytes) (12 reads) 11/2/11 11:51:18
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• qm01 酱朗克曾:物质和辐射之间的相互作用,玻尔兹曼在物质与物质的相互作用 -marketreflections- ♂ (731 bytes) (6 reads) 11/2/11 15:26:54
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• qm01 杨宏秀 ，，原子只能在对应于不同电子轨道的离散能级中被找到:哈密顿量以 -marketreflections- ♂ (42721 bytes) (5 reads) 11/2/11 15:36:02
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• 狄拉克所说，量子力学能解释一切化学题，因为从本质上讲，原子、分子的化学性质取决于 -marketreflections- ♂ (930 bytes) (6 reads) 11/2/11 15:46:06
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• 宇宙只有一个波函数，但这个极为复杂的波函数却包含了许许多多互不干涉的?子世界?。 -marketreflections- ♂ (3608 bytes) (14 reads) 11/1/11 21:11:43
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• 系统所谓的?密度矩阵01 当退相干产生时，仪器或者猫的密度矩阵迅速对角化，从而使 -marketreflections- ♂ (3785 bytes) (6 reads) 11/1/11 21:15:35
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• 宏观量子态可能存在。一种情况是，如果组成宏观物体的内部分量能“协调一致”，存在某 -marketreflections- ♂ (893 bytes) (5 reads) 11/1/11 21:32:32
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• phymath01 电磁场连续统可表示为各种频率的单色波模式:量子电动力学是研究 -marketreflections- ♂ (301 bytes) (9 reads) 11/2/11 18:12:14
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• phymath01 Everett You A. Zee书从一开始就强调了相位， -marketreflections- ♂ (3943 bytes) (11 reads) 11/2/11 20:48:20
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• 在路径积分的框架下，量子力学和统计力学是统一，不再有本质的区别。在量子力学中，粒 -marketreflections- ♂ (8936 bytes) (14 reads) 11/2/11 20:53:25
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• 狭义相对论中，距离和虚时间在数学形式上，地位也是相同的;统计力学中，系统可以通过 -marketreflections- ♂ (39263 bytes) (7 reads) 11/2/11 21:12:40
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• 温度（以及能量）是个实在的物理量，所以某种意义上讲时间应该是一个虚空间里的物理量 -marketreflections- ♂ (19833 bytes) (7 reads) 11/2/11 21:06:09
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• phymath01 静电场场强积分法. 叠加法. 注意：. (1) 积分与路径无 -marketreflections- ♂ (9869 bytes) (6 reads) 11/2/11 18:15:15
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• quantum_statistics -marketreflections- ♂ (172 bytes) (8 reads) 11/2/11 08:58:37
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• phymath01 相轨迹会多次穿过这个小体积元 -marketreflections- ♂ (22493 bytes) (15 reads) 11/2/11 10:40:53
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• phymath01 能量低于化学势的能级上,粒子越多的态几率权重越大 -marketreflections- ♂ (10586 bytes) (9 reads) 11/2/11 10:58:31
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• qm01 说明m和l越大，能级间隔越小，对于宏观物体，能级间隔可以看作0，即能量 -marketreflections- ♂ (8821 bytes) (9 reads) 11/2/11 11:42:19
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• qm01 玻尔理论中电子的能量是量子化的，有限空间内驻波的频率也是量子化的，驻波 -marketreflections- ♂ (726 bytes) (6 reads) 11/2/11 12:02:07
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• qm01 黑体辐射问题：黑体可以吸收全部外来辐射。黑体受热会辐射能量。若以E&# -marketreflections- ♂ (6134 bytes) (14 reads) 11/2/11 12:06:32
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• hotmidcap01 RVBD, HGSI, SWKS, ARMH, ACAS -marketreflections- ♂ (9094 bytes) (5 reads) 11/2/11 12:19:53
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• hotmidcap01 NASDAQ Hot Stocks to watch a -marketreflections- ♂ (9326 bytes) (9 reads) 11/2/11 12:24:28
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• check01 fed day usd yrah53.wordpress.com -marketreflections- ♂ (78 bytes) (5 reads) 11/2/11 12:52:42
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• 从Fock空间 Poisson括号 分析力学中，作正则变换之后的可积系统会有作用 -marketreflections- ♂ (45291 bytes) (11 reads) 11/1/11 11:51:05
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• 量子数01 yangbenluo.com 量子场，是类似声子场那样的东西。声子是 -marketreflections- ♂ (2202 bytes) (8 reads) 11/1/11 12:45:32
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• qm01 薛定谔方程的解是一系列波函数Ψn,l,m， 以及与之对应的能量En,l -marketreflections- ♂ (7935 bytes) (7 reads) 11/1/11 13:43:16
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• qm01 电子在核外运动，有一系列空间运动状态。每一特定状态就有一个相应的波函数 -marketreflections- ♂ (23439 bytes) (7 reads) 11/1/11 14:04:50
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• 达到光速的物体不变但他周围的空间会缩成一个点，时间变成〇 -marketreflections- ♂ (550 bytes) (10 reads) 11/11/10 15:26:00
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• 被洛伦兹收缩的人事物本身，并不会察觉到被收缩了:从静系看来，动系上的观测者，就像 -marketreflections- ♂ (5637 bytes) (12 reads) 11/11/10 15:35:45
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• 原时最短,原长最长：在两个运动系测量时间间隔，空间间隔，质量，时间等要换算,相对 -marketreflections- ♂ (8567 bytes) (17 reads) 11/11/10 15:51:06
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• 2. 时间和空间彼此分离、相互独立：点是一只蚊子，则用三维来描述就不够完美，而用 -marketreflections- ♂ (658 bytes) (4 reads) 11/11/10 16:04:19
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• 5. 时间的相对性过去我们对两个事件（事件即发生的事情）同时发生的描述通常是不准 -marketreflections- ♂ (1453 bytes) (5 reads) 11/11/10 16:16:05
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• 6. 钟慢一台相对于你是静止的钟表，信息以u 的速度离你而飞是以光到你眼睛所需的 -marketreflections- ♂ (605 bytes) (5 reads) 11/11/10 16:19:49
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• 9. 质量增加 质量是描述物体内物质的多少，它在数值上等于物体 -marketreflections- ♂ (409 bytes) (7 reads) 11/11/10 16:29:00
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• 经典公式m0=F/a（m0 代表物体的固有质量 在相对论中，质量不再意味着物体内 -marketreflections- ♂ (771 bytes) (12 reads) 11/11/10 16:33:22
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• 1. 以太观念 光相对于以太的速度是个唯一固定的常数，穿过以太运动的观察者应当测 -marketreflections- ♂ (15630 bytes) (13 reads) 11/11/10 15:56:12
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• 爱因斯坦认为，不是运动物体长度的“机械式收缩”抵消了光速变化所带来的距离差，而是 -marketreflections- ♂ (291 bytes) (5 reads) 11/11/10 15:59:40
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