Friday, May 2, 2014

qm01 波动方程的时谐解,体系的能量或频率确定,此时波动的空间或者为扩展态(周期体系),或者为束缚态。体系的通解可由许多不同本征态按不同的分量组合而成

第七章

boson4.phys.tku.edu.tw/solid-state/ch7.htm
他回憶說:「我很高興地發現這種波只和自由電子的平面波差一個週期性 .... 由於| k > 是動量空間本徵態動量算符是hermitian 算符,它可以向左作用的(利用a+ij ...
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    physics.bnu.edu.cn/application/student/.../wavepacket/
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    这里取hbar=1, p0=0.5, 1/a=5. 将此波包分解成各个动量本征态的迭加(平面波的迭加), 每个平面波也都是能量本征态, 所以按如下规律演化: phi. 其中phi(p)动量空间波 ...
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    时谐

    202.114.36.12/emc/download/.../第六章%206.1-4.ppt 轉為繁體網頁
    时谐场所满足的波动方程即为亥姆霍兹方程。 对于时谐场,其场量 和 都是以一定的角频率 随时间t按正弦规律变化。 ..... 所以损耗媒质中波动方程解可以写为:.
  • 【求助】如何用简洁的语言解释本征态- 物理- 小木虫- 学术科研第一站

    2010年3月31日 - 20 篇文章 - ‎14 位作者
    本征态是对于某个物理量来说的,比如能量本征态动量本征态......,如果 ... 本征态其实就是空间基矢,方程的解就是矢量,任意矢量可以由基矢展开.

  • 尝试一下:波动方程的时谐解,体系的能量或频率确定,此时波动的空间或者为扩展态(周期体系),或者为束缚态。体系的通解可由许多不同本征态按不同的分量组合而成。
    我希望能找到一个简洁的表述,可以让初学者也能看得懂,不知道有哪位达人不吝赐教一下
    Originally posted by ylzhang508 at 2010-03-31 22:32:40:
    尝试一下:波动方程的时谐解,体系的能量或频率确定,此时波动的空间或者为扩展态(周期体系),或者为束缚态。体系的通解可由许多不同本征态按不同的分量组合而成。
    呵呵,多谢,不过听起来好复杂
    电磁波用麦克斯韦方程描述,光在真空中传播时,本征态就是一个固定频率的平面波,一个一般的波包是由许多不同频率的平面波叠加起来的。回想傅立叶变换,一个普通函数是由许多三角函数叠加,这些三角函数可以看作是空间分布的本征态
    Originally posted by touchhappy at 2010-03-31 20:55:24:
    不想从数学的角度出发来说明什么是本征态,而是想用一种简洁的文字描述这个概念,不知道各位有没有好的表述,最好是言简意赅,有例子最好,金币不多,聊表心意,谢谢
    本征态是对于某个物理量来说的,比如 能量本征态,动量本征态......,如果我们能把描述这个系统的某个物理量的所有的状态都能找到,那么他们的集合就是本征态。呵呵,我自己也说不清了
    某个物理量的本征态,即在这个态中测量该物理量时,这个值是个定值,即在这个态中,这个物理量的值不变化。比如,能量本征态,我们来测量这个态的能量,发现它的值始终是某个值,而不会这次测量是一个值,下次测量变成另外一个值了。本征的意思,我感觉就是不变。
    本征态都是对于某个算符而言的,在该算符下它是不变的,一般的态不具有这个特点
    一块形状不规则的大石头 , 绕着某一个特定轴均匀转动的时候, 转动惯量随时间不变,不会发出引力波来伤到人.
    这个特定的轴的方向,就是本征态:sweat:
    以上说法可能不严谨,后果自负:sweat::sweat:
    Originally posted by 张轩中 at 2010-04-02 11:29:54:
    一块形状不规则的大石头 , 绕着某一个特定轴均匀转动的时候, 转动惯量随时间不变,不会发出引力波来伤到人.
    这个特定的轴的方向,就是本征态:sweat:
    以上说法可能不严谨,后果自负:sweat::sweat:
    转动的带质量物体,能发出引力波吗?
    Originally posted by xia_chong at 2010-04-02 11:35:34:
    转动的带质量物体,能发出引力波吗?
    转动惯量对时间的2阶导数不等于0的,能发出引力波. 
    我手头没有书,大概就是这个意思吧
    本征态其实就是空间基矢,方程的解就是矢量,任意矢量可以由基矢展开
    Originally posted by 张轩中 at 2010-04-02 13:06:19:
    转动惯量对时间的2阶导数不等于0的,能发出引力波. 
    我手头没有书,大概就是这个意思吧
    '转动惯量对时间的2阶导数不等于0的,能发出引力波.'这个说法不准确。引力波的验证目前是通过天文观测被证实。天文观测的对象是相互绕转的脉冲双星。相互绕转的脉冲双星转动惯量对时间的导数应当等于0。当然,由于引力波的发射,相互绕转脉冲双星的轨道会发生微小的收缩。天文观测正是通过观测相互绕转脉冲双星的轨道这个微小的收缩,验证了引力波理论。
    本征态就是有本征值的态,而本征值是一个被测定的值。
    所以本征态就是对应某个测定值的态。
    测能量就测出能量本征态,测位置就得空间本征态。
    要理解什么是本征态,必须知道什么不是本征态。比如不同本征值的本征态叠加,就得到非本征态,它的测定值按本征态组合方式分离成不同可能性,比如某态可测出一半自旋正,一半自旋负,它就不是自旋本征态,但测完之后,它就进入了新的态,即自旋本征态。
    比如我们测了一个系统的能量,得到一个具体值,系统进入了这个能量本征值的本征态,但它不是自旋的本征态,因为它的自旋存在被测到几个不同值的可能性。于是我们又测了他的自旋,得到一个具体值,系统又进入了自旋本征态。如果自旋和能量对易,即存在能量和自旋的共同本征态,那么这个测量两次得到的态就是共同本征态;如果自旋和能量不对易,那么这个新的自旋本征态不再是能量本征态,能量有不同的可能值。
    Originally posted by hao_jian at 2010-05-17 12:57:49:
    本征态就是有本征值的态,而本征值是一个被测定的值。
    所以本征态就是对应某个测定值的态。
    测能量就测出能量本征态,测位置就得空间本征态。
    要理解什么是本征态,必须知道什么不是本征态。比如不同本征值的本 ...
    解答得很详细,非常感谢您
    在量子力学中,每个物理量对应一个算符.每个算符有自己的本征值和本征向量.这些本征向量就是本征态.用这些本征向量作基矢,可以得到一个完备的空间.系统的任何状态,都可以用这些基矢的线性组合表示出来.这就是本征态的用处.
    :cool:我们可以用数学的坐标来作对比,这样就可以清晰的看出本征态的意义。
    我们描述一个三维物理量,用的是x,y,z坐标轴,向量r=ax+by+cz,这里的x,y,z就是本征态
    同样的描述微观的一个量,比如说能量,他就是所有可能处的态的叠加。波函数,可以按所有本征态进行展开。
    Originally posted by touchhappy at 2010-03-31 20:55:24:
    不想从数学的角度出发来说明什么是本征态,而是想用一种简洁的文字描述这个概念,不知道各位有没有好的表述,最好是言简意赅,有例子最好,金币不多,聊表心意,谢谢
    线性代数中一个矩阵AX=入X,X就是本征向量,入就是本征值,从这个角度去体会相当轻松,当然这只是类比,最好是学习下群论
    越看越迷糊了,等着继续看
    本征态是基矢的说法很好理解,但是本征态和本征值与物理量的关系是什么仍然没有说清楚。
    当然我们可以说本征值是与本征态相对应物理量的测量值,但是什么是本征态仍然不清楚。
    期待高手中。。。。。。
    边值问题的数理方程(离散化后可以写为矩阵方程)可以解出一系列分离的特征值和特征函数是吧?它对应的物理内容就是本征态!

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