phymath999: 一個三維的世界，若要表示一個n維的世界，那麼，這個被我們所表示“n維世界”裡將有n-3個兩兩垂直的方向是看不到的。“序”最多到什么程度还能叫玻璃，否则再多一点点就是晶体

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‎粒子的波函數必是有些散開的（"非局域的"），而非局域的物體，其動能的期望值必是正值的	me	Jul 31‎me
‎Untitled document	me	Jul 26‎me
‎cat hal cmi	me	Jul 26‎me
‎由于天体M的引力场在飞船所处的不同时空点上具有不同的大小和方向，所以各个局部惯性系的加速度的大小和方向，也应当随之有所不同	me	Jun 12‎me
‎广义相对论中，坐标系与参考系(观察者测量者) 是分离的。也就是说，坐标系只有标定事件次序的功能，是分离的。也就是说，坐标系只有标定事件次序的功能，观察者要另外引进。观察者要另外引进。因此有人主张把广义相对性原理称为广义协变原理。为广义协变原理。	me	Jun 9‎me
‎phymath01 三维空间中的任何运动（即不包含内部空间自由度上的运动，如粒子自旋），可以看作是不同简谐运动的叠加；而场可以看作简谐振子的集合	me	Jun 8‎me
‎http://www.ubs.wallst.com/ubs/mkt_overview.asp	me	Jun 8‎me
‎王东亮,薛定鄂的波动力学，其实里面什么都没干把哈密顿雅克比方程套上算符在加上几率 ... 这里就出现算符不对易关系，代表体系内的一种非保守力作用	me	May 9‎me
‎保守力哈密顿算符	me	May 9‎me
‎"旋度微分导数", 梯度、散度、旋度, 方向导数是标量函数在空间一点沿任意方向相对距离的变化率，它的数值与所取的方向有关	me	May 9‎me
‎maxwell01 偏微分向量∇ directional derivative,真空中當然是沒由電荷q 或電流i 存在，於是馬克士威方程式	me	May 9‎me
‎引力场、电场、磁场、电磁场等等势能藏在场中场又从哪里来?	me	May 9‎me
‎ Hamilton Functor,算符既具有微分性质又具有方向性质。在任意方向上移动线元距离dl，的增量称为方向微分	me	May 9‎me
‎Maxwell方程组具有完整的对称性	me	May 9‎me
‎时间（T）反演不变性,这是一种将时间逆转的变换，即把将来和过去颠倒过来。在T变换下，产生一个粒子变成消灭一个粒子，这种变换没有相应的量子数。	me	May 9‎me
‎ivrv01 Option prices (in contrast to value) are driven by supply and demand which is driven by directional users of options - ie covered calls as yield enhancement or long index puts as insurance on a portfolio. The price is not driven by predictions on the future volatility of the underlyer but simply supply and demand.	me	May 8‎me
‎sr01 ustc 如果相互作用不是瞬时传播，而是以有限的速度传播，由于时间绝对性必然意味着矢量组合的通常的定律适用于所有的现象（速度、加速度等），因此，在相对运动的两个不同参考系中，传播速度将是不同的，那么，相互作用物体的运动定律在不同的惯性系中也将不同，而这与相对性原理是矛盾的	me	May 8‎me
‎总的势能显然在空间平移和转动下都是不变的（当然动能也是不变的，事实上，你不难看出在空间平移和转动下任一体系的动能都是不变;相互作用的总和是等于零的	me	May 8‎me
‎interest rate parity theorem,interest rate parity theorem,	me	May 8‎me
‎"thermodynamics hedging realized volatility".	me	May 8‎me
‎ivrv01 the possibility of rare disasters (extreme) risk premia	me	May 8‎me
‎thermodynamics realized volatility	me	May 8‎me
‎受到扰动后就停留在新的平衡位置, 系统对干扰的响应是中性	me	May 8‎me
‎如果扰动超. 过一定值, 亚稳态就会突然变成稳定的二相平衡状态。即曲线b－e. 或h－g 部分将变成水平线b－h	me	May 8‎me
‎吴大猷先生[10]将Gibbs在热力学中所引入的、类似于分析力学中“虚位移”的变动，称为“虚变”；而王竹溪先生[11]则将这种“相当于静力学上的虚位移”称为“可能的变动”和“无穷小的虚变动”。	me	May 8‎me
‎read01 稳定平衡态对应势能最小值的状态,当外界扰动产生的虚位移去掉后又重新回到原状态	me	May 8‎me
‎热力学虚位移」	me	May 8‎me
‎势能不依赖于速度	me	May 8‎me
‎内能01 dU=tds-pdv	me	May 8‎me
‎对于真实运动，系统动能的变分δT和作用于系统所有主动力的虚功δW 和作用于系统所有主动力的虚功之和在任一时间间隔内对时间的积分等于零。之和在任一时间间隔内对时间的积分等于零。	me	May 8‎me
‎反馈关系代表地球表层系统内部各类相互作用，起到了量子力学中哈密顿势函数的作用	me	May 8‎me
‎势函数力场就是势能函数（陈正隆的书上表达过这样的意思），不同的力场就是势能函数表达式不一样	me	May 8‎me
‎Untitled document	me	May 8‎me
‎热力学势函数,有了势函数就能借助于热力学关系，方便地推导出系统的热力学性质	me	May 8‎me
‎read01 k01 fudan01 自由电子的状态用量子数k来描述,k是电子动量算符p的本征态，电子动量 k p . = • 则相应的速度 m k v.	me	May 8‎me
‎read01 http://www.scribd.com/doc/25918890/Volatility-Trading	me	May 8‎me
‎marketmaker01 If they sell a put or buy a call, they sell stock to cushion themselves against falling share prices that hurt the value of their options	me	May 8‎me
‎market maker short put=long stock+short call	me	May 8‎me
‎富里叶展开是常用的数学工具 ,即电子的坐标 x ( t) 可用振幅和频率,偏离平衡位置的距离，A为振幅，ω为圆频率，δ为初相角	me	May 8‎me
‎heisenberg uncertainty principle realized volatility implied volatility	me	May 7‎me
‎ivrv01 that forecasts of future realized volatility based on past realized	me	May 7‎me
‎ivrv01 market trend (accounting for about 34–38% of the total variance	me	May 7‎me
‎tafa01 連續光譜只與發光体的溫度有關，連續光譜只與發光体的溫度有關，	me	May 7‎me
‎ustc01 假定初始条件为，则它的哈密顿方程是对时间的一阶微分方程;马尔科夫过程相当于是内禀动力学在概率方面的对应物。该方法可以被用到没有任何内禀动力学模型体系的模拟	me	May 7‎me
‎经典物理和量子力学中的四维广义对称形式和力学波动论	me	May 7‎me
‎粒子的特徵曲線,靜電雙流不穩定的發生，正是藉由粒子的熱運動，亦即不均勻的粒子初速,造成粒子在空間中的密度分布不均，導致發生電荷分離現象	me	May 7‎me
‎after hours and pre-market trading contribute significantly to the explanation of daytime realized volatility movements.	me	May 7‎me
‎实际上那些奇怪的特殊函数是用它们满足的微分方程来表达的，而且是用算符的形式，也就是说annihilator，然后各种计算就变成了一个非交换代数上的Grobner基的计算了	me	May 7‎me
‎刘维尔定理分布函数沿着相空间的任何轨迹是常数	me	May 7‎me
‎"平均速度相空间"	me	May 7‎me

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‎math01 橢圓曲線亦名三次曲線, 等式兩邊的自變數x與應變數y本來都是複數, 因此這是一個四維空間裡的二維曲面	me	Apr 5‎me
‎王令隽愛因斯坦假定宇宙空間是这個四維的歐幾里得空間中的一個三維超球面	me	Feb 29‎me
‎在更具一般性的彎曲時空中處理。卡魯扎-克萊因理論的底空間不一定是四維時空，而可以是任何的（偽）黎曼流形，或者甚至是超對稱流形、轨形或非交換空間	me	Jan 3‎me
‎計算量子態在希伯特(Hilbert)空間上的積分要定義出該空間的測度(measure)。適當的測度建立後，就可得出一套行為良好的積分理論	me	Apr 27‎me
‎曲率K 可以表示成 E、F、G 及它們的導數的函數,浅谈度规和曲率率by 萍踪浪迹. 望月	me	Mar 31‎me
‎羅倫茲變換就相當於三維向量的座標軸的旋轉	me	Apr 3‎me
‎歐拉示性數,超对称量子力学及其几何结构	me	Jan 21‎me
‎我曾經是代數結構的迷但是我發現幾何和拓墣的結構更比代數結構古怪代數結構的操作太過制式化不算是由心而發的數學……………………	me	Mar 13‎me
‎电磁场张量（因而电磁场E和B）可以用四维电磁势对四维时空坐标的导数表达出来，那么反过来，四维电磁势是否可以表达成电磁场E和B对四维时空坐标的某种积分形式？	me	Apr 27‎me
‎phy01 一个原子是玻色子还是费米子，就要看	me	Apr 5‎me
‎qcd01 從力粒子閉圈引起的無限是正的，而從物質粒子閉圈引起的無限是負的，這樣在理論中致使從力粒子和它們伙伴物質粒子引起的無限是抵消掉，所以超對稱具有解決無限的問題的可能性	me	Apr 5‎me
‎"正负曲率宇宙扩张'	me	Mar 17‎me
‎一個三維的世界，若要表示一個n維的世界，那麼，這個被我們所表示“n維世界”裡將有n-3個兩兩垂直的方向是看不到的。“序”最多到什么程度还能叫玻璃，否则再多一点点就是晶体	me	8:09 am‎me
‎歐拉示性數再度理解為重力場中運動自旋粒子量子化後基態─基態期望值	me	Jan 21‎me
‎只要知道兩點之間的距離怎麼度量，就可以引進曲率的觀念，距離可以決定曲率，這是黎曼幾何一個重大的突破	me	Apr 14‎me
‎sr01 第二定律实际是反映即时情况，然而即时性无非是一概念，就现实而言则无不占有空间与时间。这样，为了更进一步反映现实，我们可以把这第二定律的表示式“时空化”。	me	Apr 27‎me
‎伽利略變換是零維旋轉（無旋轉變換	me	Apr 3‎me
‎這一均衡偶就稱為納什均衡點。納什定理的嚴格證明要用到不動點理論	me	Jan 8‎me
‎SR01 由於力學方程式至一階近似都適用於所有的座標系，我們假設同一電動力學定律與光學定律也適用於所有這樣的座標系	me	Jan 22‎me
‎1-形式（one-form）,"链式法则愛因斯坦求和内积"	me	Feb 14‎me
‎如果把 i 塞回時間，那麼薛丁格方程跟擴散方程長得一樣	me	Jan 20‎me
‎黎曼线元长度超距性质	me	Mar 17‎me
‎伽利略变换 X轴为垂直的重力，Y轴为平面的摩擦力，但Z轴却生物独有的	me	Apr 3‎me
‎守恆律也可以被概括到更一般的彎曲時空中，其方法是將古典的偏導數替換為它們在曲面流形上的對應物：協變導數。在這一附加條件下，能量-動量張量的協變散度，以及場方程式右邊所有可能出現的項統統為零	me	Feb 2‎me
‎洛伦兹为了在承认光速与参照系无关的条件下，拯救以太假设，便抛弃了空间间隔和时间间隔与参照系无关的绝对观念。在他看来，常驻以太参照系是基本参照系，在这个参照系中，时间是均匀流逝的，空间是均匀的，各向同性的。任何实际参照系都相对于这个基本参照系运动着。它们具有下列性质：空间沿该参照系运动方向收缩，时钟速率变慢，具体变化公式就是引入收缩假设和地方时间概念： l=l0(1-v2/c2)1/2 , T=T0/(1-v2/c2)1/2	me	Mar 3‎me
‎奇点类空间隔世界线,指数0代表一个奇点似有似无，没有长宽高等物理概念，物理学称为零维 ... 宽度和高度一个顶点的线维世界；指数2代表两维空间，它是由无数条线	me	Jan 12‎me
‎谱分解,冯·诺伊曼代数的主要工具是中的幂等自共轭元，即希尔伯特空间上的正交投影	me	Jan 15‎me
‎滿佈於金屬的內部，有很多未被束縛的電子，毫無目標地游動，就好像一群無家可歸的醉漢。當施加電壓於一根金屬導線的兩端，這些自由電子會朝著電勢高的一端奔去，這樣，形成了電流	me	Feb 19‎me

phymath999

Sunday, October 28, 2012

一個三維的世界，若要表示一個n維的世界，那麼，這個被我們所表示“n維世界”裡將有n-3個兩兩垂直的方向是看不到的。“序”最多到什么程度还能叫玻璃，否则再多一点点就是晶体

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