可见光到近红外范围内
(2012-07-17 06:32:02)[编辑][删除] 
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輻射壓
目标探测的信噪比分析
文章编号!"##$%$#&$’$##()#*%#+,(%#*
目标探测的信噪比分析
陈新锦"-$-袁 艳+-李立英"-肖相国"-$-刘 辉"-$
’".中国科学院 西安光学精密机械研究所-西安 ("#"",/$.中国科学院
研究生院-北京 "###+,/+.北京航空航天大学-北京 "###&+)
摘 要!从黑体辐射理论出发-分析空间目标超光谱探测时的影响因素0计算太阳对目标的表面
辐射-利用大气传输模型分析软件11 2345678分析计算在可见光到近红外范围的天空漫反
射辐射-给出了成像光谱仪接收到的目标辐射能量和背景辐射能量的计算方法-同时考虑探测器
得到噪声的种类-给出主要噪声源的计算方法-从而推导出光谱仪接收到的以电子数为基本单位
的信噪比一般表达式0通过分析表达式中的各种因素对信噪比的影响-提出得到较高信噪比的可
行方法-从而更清楚地分辨物体0
关键词!空间目标/超光谱探测/背景辐射/信噪比
中图分类号!3*++."%+*
文献标志码!7
9:;<=>?>@A>?B:;<CD@C:@?>EF;D?@A@FD;FBEDGEDEHD?@:
IJK8 LMN%OMN"-$-PQ78 PRN+-STSM%UMNV"-LT73 LMRNV%VWX"-$-STQ JWM"-$
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$.5c\fbR‘WR[\e_cXXgX]IcMN\Z\7_R‘\dUX]e_M\N_\Z-h\MOMNV"###+,-IcMNR/
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9k>DF;HD!hRZ\‘XN[c\[c\XbUX]lgR_mlX‘UbR‘MR[MXN-[c\MN]gW\N_MNV]R_[XbZMN‘\[\_[MNVZ^R[MRg
[RbV\[nM[cRcU^\bZ^\_[bXd\[\bn\b\RNRgUo\‘.5c\bR‘MR[MXN]bXd [c\ZWN[X[c\ZWb]R_\X]RN
XlO\_[nRZ_Rg_WgR[\‘.5c\ZmU‘M]]WZMXNbR‘MR[MXN]bXd iMZMlg\[XN\RbMN]bRb\‘nRZRNRgUo\‘
nM[c 2345678 ZX][nRb\. 5c\_Rg_WgR[MXN d\[cX‘ ]Xb[c\[RbV\[RN‘ lR_mVbXWN‘ bR‘MRN[
\N\bVU b\_\Mi\‘ lU [c\MdRVMNV Z^\_[bXd\[\bMZVMi\N.5c\V\N\bRg\p^b\ZZMXN X]e86 nRZ
‘\‘W_\‘.5c\]\RZMlg\d\RNZ[XV\[[c\cMVce86MZ^W[]XbnRb‘lURNRgUoMNV[c\\]]\_[X]Rgg[c\
]R_[XbZXNe86.
qE=r@FG>!Z^R[MRg[RbV\[/cU^\bZ^\_[bWd ‘\[\_[MXN/lR_mVbXWN‘bR‘MR[MXN/e86
引言
超光谱探测通过探测目标的反射光谱或辐射
光谱-对于每一种物质-其吸收光谱s发射光谱是特
定的和固有的-在获取目标光谱特征曲线的同时-
还可以获得目标的几何形状信息-得到各种目标的
光谱特征s存在状况以及物质成份-是获取目标属
性的常用手段-对于目标的识别具有重要意义0
在对目标进行超光谱探测时-总存在着各种干
扰11 外部的背景干扰和系统内部的干扰0目标辐
射在到达地面之前-由于大气层中的分子散射和气
溶胶散射等原因的存在-造成了传播中的能量衰
减0在大气窗口内-散射是造成辐射能衰减的主要
原因-将会动态影响到光谱辐射透过率0当背景辐
射和大气衰减很强时-使目标信号完全被背景辐射
所淹没而无法被探测到-这对超光谱探测有比较大
的影响t*u0而内部干扰包括热噪声和探测器噪声
等-这些背景噪声和系统内部各种噪声是随机变
量-在探测器的输出中-总存在一种不可预见的起
收稿日期!$##v%#,%#v/ 修回日期!$##(%#"%#w
作者简介!陈新锦’",(,x)-男-福建漳平人-中国科学院西安光学精密机械研究所硕士研究生-主要从事空间目标超光谱
探测的理论研究0K%dRMg!VOZ_pOyX^[.R_._N
第 $&卷 第 *期
$##(年 (月
应 用 光 学
zXWbNRgX]7^^gM\‘3^[M_Z
{Xg.$& 8X.*
zWg.$##(
伏!对信噪比影响比较大"国外对采用不同技术原
理的成像光谱仪的信噪比及其相互关系做了很多
研究!如 #$$%&’()*+,--等对红外傅里叶变换
成像光谱仪和色散型成像光谱仪的信噪比做了详
细的比较./!01"
本文将通过推导信噪比电子数形式的表达式
来分析对信噪比起作用的一些影响因素!提出一些
提高信噪比的方法和措施!从而能更清楚地分辨出
事物的属性"
2 信号噪声分析
一般信噪比3以电子数为单位4被定义为
’567
89$:$(:;<
=-;>?$
324
式中@89$:$(:;<为在一定时间内收集到的信号电子
数A=-;>?$为在同一时刻收集到的所有噪声源的噪
声电子数"
对目标的探测取决于以下因素.B1@目标本身和
周围背景的辐射特征"非自发光体目标受到的辐射
主要来自于太阳直接辐射C天空对阳光的漫反射和
大气自身向上辐射"天空背景辐射实质上就是指@
太阳辐射受大气以及下垫面的散射和反射!对太阳
辐射的散射主要分布在波长小于 DE+的范围内A
以及大气和下垫面本身的自发辐射影响而引起的
光学背景噪声!而大气辐射由于大气本身温度较
低!其有效温度在3FGGH DGG4I 内!因而在小于
JE+ 的波长范围内的辐射量很小!如果在夜间探
测!这部分可以忽略"天空背景辐射的大小不仅取决
于辐射源的位置C大气和下垫面的状况!而且还取决
于观测条件"当由地面对空观测时!噪声主要来自向
下辐射"目标辐射传递的环节示意图如图 2所示"
图 2 目标辐射传递环节示意图
KLM&2 NOPQRSLRRLTQULQVTWXPOMYXOPZLPXLTQ
2&2 信号分析
对于朗伯表面!目标反射的光谱辐射亮度是.[1
\]3^47
2
_
‘3^4.a?*-3^4ba?cd3^41
3F4
式中@假设 ‘3^4是目标表面对 ^波长辐射的方向反
射率Aa?cd3^4是天空漫反射的辐照度Aa?*-3^4是
太阳对目标的直接光谱辐照度.[1!则
a?*-3^4ef83^!]4
gF
?*-
gF
:,<h$:i?*-
(;?3j4
3D4
f83^!]47
F_kl
^/
2
$mn3klo^p]4q2
3J4
式中@g?*-是太阳半径Ag:,<h$:i?*-是目标到太阳的距
离Aj是太阳光线与目标表面法线的夹角A]是
太阳的绝对温度!取为 /rGGIAk是普朗克常数!
k7 [&[Ds 2Gq DJtu?Al是光速! l7 Ds 2G0 +o?A
p是玻尔兹曼常数!p72&D0s2Gq FDtoI"
由图 F可得到 \?cd3^4"
图 F 天空漫反射亮度
KLM&F vwPXXYOYZOYWUYwXLTQUxSLQPQwYTWRxQULMyX
a?cd3^4‘3^47_\?cd3^4
3/4
由3/4式计算 a?cd3^4"
若目标辐射表面与视线垂直!则目标探测系统
入瞳的光谱辐射通量是.D1
z{3^47
|}3^4.~G\]3^41~8
!F
3[4
式中@~G 是目标的表面积A~8 是探测仪器望远
镜的接收面积A\]3^4为目标反射的辐射亮度A
|}3^4为沿着目标探测路径的大气光谱透过率A!
为目标与探测系统的距离"由此可得到!到达探测
器的光谱辐射通量为
z9$:$(:;<3^47
~"!F|G3^4z{3^4
#F~G
3B4
式中@~" 是
$$%探测器的像元面积A|G3^4是光
学系统的光谱透过率A#是系统焦距"则探测到的
信号电子数可表示为
89$:$(:;<3^47
^&’z9$:$(:;<3^4
kl
304
式中@&是量子效率A’是曝光时间!表示为 ’7
"2!
#(
!"2 是像元宽度!(是卫星对地球的相对运
动速度"
2&F 噪声分析.2iF1
在探测过程中!虽然有很多噪声源!但是只有
u0rDu
应用光学 FGGB!F03J4
陈新锦!等@目标探测的信噪比分析
一些是主要的!噪声可表示为
"#$%&’( )*
+,-)*
.,-)*
/$-)*
0
1
23
456
式中7)*
+,为光子噪声电子数8)*
.,为热噪声等效电
子数8)*
/$为读出噪声8)*
023为 023噪声9
当在很短的积分时间里时!光子和热噪声占主
导地位!这时噪声的表达式为
"#$%&’( )*
+,-)*
.
1
,
40:6
式中7
)*
.,(
*;<:=
>*?
4006
)*
+,(@A’.’B.$/-@CDBEF/$G#A
40*6
式中7<: 是
HHI的绝对温度8>是电子的电荷
量8?是有效负载电阻8@CDBEF/$G#A利用辐射传输软
件
JKILMNO计算得到!
考虑的背景是中纬度夏
季大气条件P无云城市气溶胶模式P春夏季气溶胶
廓线9
由图Q得到RCDBEF/$G#A9得到RCDBEF/$G#A后带入4S6!
4T6!4U6式!通过计算得到 @CDBEF/$G#A9
如果对热噪声进行限制!当满足 ?VA’.’B.$/W
*;<
>*XYA’.’B.$/
时!它将小于光子噪声9
在相对长的积分时间里! 023噪声和读出噪
声占主导地位!这时的噪声表达式为
"#$%&’( )*
/$-)*
0
1
23
40Q6
式中7
)*
/$(
Z*
/$[*
%#.
>*
40\6
)*
023(
]*
023=*
>* ^#
_
*
40‘6
式中7Z*
/$为
HHI的读出均方根电压噪声8]023为
噪声电流8[%#.为
HHI的等效积分电容8_
为扫
描帧数9
图 Q 天空背景亮度
abcdQ efgbhihjklmnijocplfhqbhros
如果对 023噪声进行限制!当满足 ]023t
Z/$[%#.
^#
_
1 *
时!它将小于读出噪声9
0dQ 信噪比公式推导
根据资料调研!在可见光到近红外范围内!空
间目标反射的光谱包含了很多信息9所以!我们现
在考虑的光谱范围为4:d\u *d‘6vw!那么信号电
子数可简化为
@A’.’B.$/(
V@Vxy:yz{|R<|X=
}~3*
40S6
式中
{|为光谱带宽9
由此得到总的噪声表达式
!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!
7
"OM(
V@Vxy:yz{|R<|X=
}~3*
0
*;<:=
>*?
-
V@Vxy:yz{|R<|X=
}~3*
-
V@Vxy:yz{|RCDBEF/$G#A|X=
}~3*
-
Z*
/$[*
%#.
>*
-
=*]*
023
>* ^#
_
1
*
!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!
40T6
为了最好地利用信号电子!我们希望系统能够
工作在光子噪声限下!光子和热噪声占主导时!不
考虑 023噪声和读出噪声!通过公式可推导出此时
"OMu=02*9
* 结束语
通过分析信噪比的表达式可知!为了提高信噪
比可采取以下措施7
06采用光学全反射成像系统来提高光学系统
的光谱辐射透过率!增大光学系统接收的能量!提
高目标背景对比度8
*6把光谱仪和经纬仪结合!对目标进行随动
跟踪!以延长曝光时间8
Q6可考虑在夜晚进行观测!这时的背景干扰
比较少!对比度也提高了8
\6对热噪声进行限制!使之小于光子噪声9
在采取以上措施的同时!我们还要考虑到不同
大气条件对光谱透过率的影响9因此!设计时要综
合考虑!平衡各种因素!使之满足设计要求9
参考文献7
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应用光学 *::T!*U4\6
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陈新锦9等?目标探测的信噪比分析
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（重定向自光壓）
汉漢▼
輻射壓（亦稱光壓）是電磁輻射對所有暴露在其下的物體表面所施加的壓力。如果被吸收，壓力是流量密度除以光速；如果完全被反射，輻射壓將會加倍。例如，太陽輻射的能量在地球的流量密度是1370 W/m2，所以吸收狀態下的輻射壓是 4.6 µPa（參考氣候模型）。
[编辑] 發現
1871年，英国物理学家麦克斯韦從理論上推論出電磁輻射會對所有暴露在其下的物體表面施加壓力的事實，並且先後于1900年被苏联物理学家彼得·列别捷夫、1901年被尼古拉斯和赫爾經由實驗證實。這壓力非常微弱，但能在保持精確平衡下反射電磁輻射的金屬翻版（尼古拉斯輻射計），經由精確的實驗查出他的蹤跡。
[编辑] 理論
對於黑體輻射，被暴露的表面是平衡的，能量密度是符合斯特凡-波茲曼定律的，等於σT4/3c；此處σ是斯特凡-波茲曼常數，c 是光速，T是該處空間的絕對溫度。三分之一的能量等於 6.305×10−17T4 J/(m3K4)，因此是與前述以壓力單位巴表示的是相等的。
[编辑] 在行星際空間
例如，在水的沸點（373.15K），輻射壓只有3微巴（約為每平方英里兩磅的力）。如果輻射具有方向性（在行星際空間，來自太陽的能量流佔有壓倒性的份量），輻射壓可增強三倍，達到σT4/c；如果物體是理想的反射體，壓力還可以倍增成為2σT4/c。一個太陽帆位於輻射溫度相當於水的沸點之處，會承受到22微巴的輻射壓，或是接近13 lbf/sq mi。如此微弱的輻射壓，還是可以對微小的質點，像是氣體、離子和電子，產生明顯的作用，並且對來自太陽、彗星物質等等發射電子的理論是很重要的（參考亞爾科夫斯基效應、YORP效應）。
[编辑] 在星際空間
在恆星內部的溫度非常高，恆星模型預測太陽在核心的溫度約1,500萬K，超巨星核心的溫度更高達10億K。輻射壓與溫度的四次方成正比，因此在這樣的高溫下溫度是很重要的因素。在太陽，輻射壓力與氣體壓力比較仍是微不足道的；但在大質量的恆星，輻射壓是所有壓力中最主要的成分。
[编辑] 太陽帆
[编辑] 聲學的輻射壓
在聲學，輻射壓是當聲波穿過兩個媒介體之間的接觸位置時，以單一方向施加在該處的壓力。
[编辑] 相關條目
自然辩证法研究
vo l113, No15, 1997
论 热 的 本 质
董 超 铀
摘要 本文考虑到分子各层次内部结构的运动对热现象的影响, 对热质进行科学定义, 用质能
关系将热本质的“热质说”和“热之唯动说”两种观点统一起来。
热的本质是研究物质热运动的基础。在热力学
的发展过程中, 出现了两种不同的观点。一种是把热
看作是一种物质——热质说, 另一种是把热看作是
物质的一种运动——热之唯动说。科学家围绕这两
种观点展开了激烈的争论, 随着热学的发展, “热之
唯动说”在热本质的解释中占了绝对优势〔1〕。虽然如
此它却在解释热辐射时遇到了一定的困难, 且“热
质”作为历史上曾经出现过的热学学说, 作为人类认
识发展过程中的一个阶段, 它的历史作用不可否认,
并且随着相对论的建立, 给热质作一科学定量定义,
两种学说可以统一融化在质能关系之中。
与分子运动无关的热现象
“热之唯动说”就是热的分子运动说, 这里所说
的分子运动就是分子的热运动。在经典热力学中, 热
现象仅与分子的热运动有关, 而把热传递分为三类:
热传导、热对流和热辐射。对于热传导和热对流可完
全用分子运动论去解释。对于热辐射若用分子运动
论去解释则遇到一定的困难, 现分析如下:
从现代物理实验和辐射谱分析可知〔2- 3〕, 分子
并不是一个机械型的弹性小球, 而是一个具有复杂
结构和多种运动形式的开放系统, 即分子由原子组
成, 原子由原子核和电子组成, 原子核又由中子和质
子构成。分子整体除了作热运动外, 还有其复杂的内
部运动, 且各种运动的能量都是量子化的, 当分子能
级有跃迁情况发生时, 则伴有电磁辐射(热辐射) 的
发生。例如多原子分子有多个原子核, 这些原子核除
随分子整体做平动外, 还可以绕它们的质心转动, 还
可以相对地振动, 又有核外电子的运动。分子整体的
平动虽然也是量子化的但两个能级差甚小, 约10- 18
eV , 故辐射谱上反映不出来。转动运动的两个能级
差均为10- 4- 10- 2eV , 能级跃迁时辐射发生在远红
外和微波段。振动运动的两个能级差约为0105-
leV , 能级跃迁时, 辐射发生在红外波段。而分子中
原子的价电子运动的能级差约为1- 20eV , 能级跃
迁时, 辐射发生在近红外、可见光和紫外波段。另外
当原子内层电子的能级跃迁时, 辐射发生在远紫外
和X 射线波段。
从物理实验还可以知道, 任何物体在任何温度
下都有辐射存在, 其辐射谱是连续谱且辐射谱的性
质与物体的温度有关。例如, 在室温下大多数物质辐
射红外谱, 在500℃左右时, 发出暗红色的可见光,
大约在1500℃时发出明亮的白炽光, 总之随着温度
的升高, 辐射谱中波长较短的辐射越来越多。通过上
述分析可知, 由于波长小于近红外的辐射都由分子
内部结构之电子状态的变化而产生, 因此物体的温
度与分子内部结构的状态有着极为密切的关系。
若把分子的转动和振动视为分子的热运动尚可
接受, 则分子中原子的电子运动显然不属于分子的
热运动, 而根据热力学第一定律
&U = A + Q
可知上述各波段的辐射均属于热辐射, 辐射出的能
量均属于热力学第一定律中的能量Q。显然近红外、
可见光、紫外及X 射线波段的热辐射与分子的热运
动无关, 由这些辐射引起的热现象不能用分子运动
论来解释。
25
事实上, 物质的每一层结构一般不一定处于稳
定状态, 当状态变化时即使物质在与外界无实物交
换的条件下也可与外界发生能量交换而产生热效
应。如核的C衰变和穆期堡尔效应, 它们辐射出或吸
收的能量均为热力学第一定律中的热量Q。
热 的 本 质
关于热之本质的两种学说都能在一定的范围内
解释一些热现象, 而都有一些热现象不能用其解释。
那么热的本质到底是什么? 在“热之唯动说”中热现
象与实物粒子热运动的动能有关, 辐射热则与物质
结构所处状态的激发能有关。这就是说物体中与热
现象有关的能量可分为两大部分, 一部分为构成该
物体分子热运动的动能, 另一部分为构成该物体分
子各个层次内部结构(如原子) 处于激发态时的激发
能。如上所述处于分子结构各个层次的激发态可以
辐射出各种波段的无序的电磁场——辐射热。
另一方面根据相对论中的质能关系
E= mc2 或 △E= (△m ) c2
可知当某物体与外界交换能量时则该物体的能量必
然发生变化。对于辐射热的发射与吸收的质量变化,
系统与外界交换的是光子—— 一种无序的电磁场
——物质的一种形式。而实物范围内热传导与热辐
射对改变系统热状态的效果相同, 所以实物范围内
热现象中的质量变化其性质与吸收或发射辐射热一
样, 因此热接触时系统一定与外界发生了物质交换。
由于通过物质交换来改变系统的热学状态, 故所交
换的物质一定与热现象有关。
从近代物理学的理论和实验还可以知道, 一个
物体的质量由以下几个部分组成: 构成该物体基本
微粒的静止质量, 基本微粒之间相互作用质量, 基本
微粒做热运动时所具有的质量, 整个物体做宏观机
械运动时所具有的质量, 若物体为带电体则还伴有
电磁质量。需要说明的是随着所选基本微粒的不同,
则微粒的静止质量, 微粒之间相互作用质量有所不
同。例如若选分子为基本微粒, 则基本微粒的静止质
量包括组成分子各原子的静止质量, 原子之间的相
互作用质量, 原子运动时所具有的质量; 微粒相互作
用质量为分子之间的相互作用质量。若取原子为基
本微粒, 则微粒静止质量包括原子核和电子的静止
质量, 原子核和电子的运动质量, 原子核与原子核,
电子与电子, 原子核与电子之间的相互作用质量; 微
粒相互作用质量为原子与原子之间的相互作用质
量。
由于物体的质量由若干部分组成, 并且各部分
质量具有不同的性质。显然这里的质量是物质运动
的表现和量度, 从而说明物体由不同运动形态的物
质组成。这里把对组成物体的基本微粒静止质量有
贡献的物质称为基本物质, 而对各种运动质量有贡
献的物质称为该运动形态物质。
通过以上分析可知物体的热现象与一定质量的
物质有关, 即物体中总有一定质量的物质参与了热
运动, 或者说物体中总有一定质量的物质是以热运
动的形态显示出来。故把这部分物质称为热质。存在
于物体中热质的多少决定了这个物体温度的高低。
若把分子视为物体的基本微粒, 根据前述对热现象
有贡献的物质——热质的质量可表达为
MQ = N (m - mo ) + 2
i
Ei
öC
2
= N ( m 0
1- v2öc2
- m 0) + 2
i
Ei
öC
2
这里N 为物体所含有分子的个数, C 为光速, m 0 为
分子的静止质量, v 为分子热运动的平均速率, Ei 为
物体中分了各个层次内部结构处于激发态时的激
发能。当所有的Ei 都等于零时, 各个层次内部结构
则处于基态, 此时对m0 有贡献的物质称为基态基
本物质, 否则我为激发态基本物质。显然MQ 中前一
项为分子的运动质量, 即热运动质量; 后一项为分子
静止质量的一部分。还需要说明的是, 这里的热质与
布拉克的物质〔1〕有本质的差别, 它是物质的一种运
动形态, 并且它与其它形态的物质可互相转变。例
如: 热质与机械运动形态的物质的转变, 通过机械功
把机械运动形态物质转变为热质(摩擦生热, 热机) ;
电磁场与热质的转变, 通过电磁功把电磁场转变为
热质(电炉) ; 基态基本物质转变为热质, 这种情况
最常见的例子是能源, 在常规能源中基态能源分子
通过化学反应被氧化生成激发态新分子并以辐射热
放出, 在核能源中基态原子核通过裂变或聚变生成
的激发态新核所产生的辐射热更显著。
总之, 热现象是物体中参与热运动物质的反映,
物体的热状态完全由物体内热质的质量所确定, 即
物体的热状态是物体内热质质量的单值函数, 这一
(下转第56 页)
26
自然辨证法研究第13 卷 第5 期
带头举办的集体企业和公司加基地加科技加农户的
模式等。
要加强省、市(地)、县对农村工作的领导。把
村经济分为若干类型, 如贫困村、村集体企业空白
村, 村集体经济产业达百万元、千万元和亿元村。党
政逐级包扶是不够的, 还必须省、市(地) 县直接深
入到不同类型的最基层(行政村) 和基层干部合力奋
斗, 找出和走上适合本村资源特点的苦干加智取的
脱贫致富之路; 然后把第一手的直接经验, 总结上升
为重大政策性举措, 在同类地区推广。
实践证明, 既要有好的脱贫致富的思路, 还要选
择好艰苦奋斗、忠诚为人民服务的县、乡(镇)、村
领导班子, 这是实现创业富民的决定环节。
(注: 有关草原方面的数据资料根据“省委、省
政府联合调查组”的报告材料。)
【作者简介】李昌, 前中顾委委员, 中国自然
辩证法研究会顾问。
(本文责任编辑 缪音征)
(上接第26 页)
点热质与热量是不同的。一个系统热状态的变化是
通过热质的交换或热质与其它运动形态物质的转变
——热质的运动来产生。因此热的本质是热质的运
动。
参 考 文 献
〔1〕 林可济、王增喜、邓国天等: 《辩证唯物主义常识》
中的自然科学问题, 福建人民出版社, 1982 年, 第
138、141 页。
〔2〕 褚圣麟: 原子物理学、高等教育出版社, 1979 年, 第
256、229 页。
〔3〕 渠基雷、夏洪川: 热与电磁辐射, 现代物理知识,
1994, 6 (增) , 第124 页。
【作者简介】董超铀, 男, 1959 年生, 延安教
育学院物理系副教授。
邮编: 716000
(本文责任编辑 王建军)
·学术研究动态与信息·
第二次全国集对分析学术研讨会纪要
第二次全国集对分析学术研讨会于1996 年7
月21 日至25 日在吉林师范学院举行。来自全国各
地高等院校、科研机构及企事业单位的70 余名代表
出席了会议。
开幕式由吉林市自然辩证法研究会秘书长、吉
林医学院孙旭东教授主持。他在宣布会议开始时指
出: 集对分析是我国学者赵克勤工程师于1989 年提
出的一种新的不确定性理论: 几年来, 集对分析在自
然科学和社会经济领域得到了广泛的应用, 在学术
界有较大影响; 继95 年2 月第一次全国集对分析学
术研讨会在苏州召开之后, 今天又在这里举行第二
次学术会, 这无疑将对吉林乃至全国有关学术研究
起到良好的促进作用。
会议的第一项议程是由集对分析的创立者赵克
勤作题为《集对分析与不确定量》的学术报告。他着
重介绍了集对分析自89 年正式提出以来经历的几
个阶段: 94 年前是作为一种系统分析方法(即同异
反定量分析) 面世的; 在95 年初的苏州会上提出了
集对分析的实质是一种新的不确性理论; 这次会上
要提出不确定量与联系数等两个重要概念。所谓不
确定量, 相对于常量和变量来说, 是宏观上可取确定
值而微观上不能随意确定取值的量; 联系数是描述
不确定量的一种数。
会议的第二项议程是著名软科学决策专家、北
方交通大学贺仲雄教授作题为《集对分析与市场经
济》的学术报告。他指出, 由于市场经济不仅充满不
确定性, 而且有时出现反常现象, 所以把集对分析运
用于市场经济的理论研究和市场调控很有实际意
义。
这次会议突出了新兴学科学术会的特点, 代表
们发言踊跃、各抒已见, 提出了许多有价值的看法。
会上, 成立了由48 名委员组成的全国集对分析研究
会筹委会, 赵克勤任主任委员, 陈华豪、马骥良、贺
仲雄任副主任委员。
(姜玉声)
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自然辨证法研究第13 卷 第5 期
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