上将光存储从经典的光脉冲的存
储和操控逐渐发展为对光场态的转移! 以
使基于经典的全光通信应用的光存储研究
更上一个台阶!
第!" 卷!##$ 年第%! 期!总第!!! 期"
% 引言
信息科学技术在现代社会生活中正发
挥着日益重要的作用! 在各种信息技术中!
如何实现高容量"高效率"高安全度和高保
真度的存储和传递信息已经成为一个十分
重要和迫切的任务! 在各种可能的信息载
体中! 激光成为其中一个非常重要的候选
者! 所以! 全光型光纤通信成为一个亟待解
决的问题! 其中! 最为核心的技术难点就是
如何将存储和交换设备全光化! 也就是说#
要避开传统的基于光电转换技术的存储器
和交换机! 而代之以全光的光存储器和光
交换机! 这种避开了光电转换过程的光存
储器和光交换机的实现! 将意味着以大信
息容量和高传输效率为特征的全光通信时
代的真正来临! 因此! 利用何种技术和手
段! 选择何种光学材料或介质! 在传输线路
中得以能够随意地操控" 调制有信息的光
脉冲$比如使光脉冲减速甚至停止! 继而又
可在时域上将其恢复%! 就成为了实现上述
目标的关键难题!
随着"# 世纪$# 年代美国著名科学
家" 美国科学院院士" %&’()*+, 大学的
%&-./-( 01 2’++34 教授对电磁感生透明
506-7&+*8’9(-&37’66: 3(,;7-, &+’(4.’+-(7:!
以下简记为0<=> 原理的揭示?@ABC#以及其后
美国科学家在此基础上对光脉冲群速度的
有效操控的实现?D!EC#使得人们已经可以利用
超冷?D!FC和室温?EC下的气体来大幅度地降低光
脉冲的群速度G 甚至使之完全停止5亦称为
光的&冷冻’>后! 还能通过对控制光场的改
变! 恢复原来的光脉冲! 这就使得光脉冲已
经可以被存储在这些气体原子介质
中?HA@@C!利 用0<= 效应! 在原子气体介质中对
信号脉冲光实施相干可逆操控的理论和实
验至此达到一个高潮! 人们系统总结了此
类研究的理论和实验研究成果?@"A@BC#并希望
在此基础上将光存储从经典的光脉冲的存
储和操控逐渐发展为对光场态的转移! 以
使基于经典的全光通信应用的光存储研究
更上一个台阶! 对今后量子通信及其中继
的研究提供更多的基础和支持! 与原子气
体中光存储研究几乎同时! 人们也相继在
半导体材料5包括半导体量子点>"冷晶体等
固体介质中研究并实现了光存储?@DA"@C!
! 电磁感生透明&’()* 及原子介质
中的光群速减慢
在从理论上提出无反转激光5I’43(9
J3&/*;& 3(K-+43*(! 简记为IL<> 这一概念之
后! 美国科学家%&-./-( 01 2’++34 教授于
@$$M 年首先在理论上提出一类新型量子干
涉效应(((电磁感生透明$0<=%! @$$@ 年该
效应被2’++34 小组在锶5%+>和铅5NO>两种原
子的实验中观察到?PGBC!
0<= 是指在一个光吸收的介质中G 如果
用两个有微小失谐的光脉冲共同作用G 在
双光子共振的情况下G 则可以将光吸收介
质变为光不吸收5透明>介质! 在这个效应出
现的同时G 还会出现光脉冲的群速度大幅
度降低5可以通过改变实验条件来操控> 和
将光信息存储到原子态G 并在需要的时候
将光信息提取出来! 见图@)两个有微小失
谐的光脉冲共同作用在一个三能级!A型
的原子介质中G 其中控制光57*(&+*6>和信号
光5439(’6>的频率差5失谐>很小G 等于原子的
两个下面能级的间隔G 这时G 信号光就能在
该原子介质中无吸收地传输下去G 同时群
收稿日期!"MMEAM$A""
基金项目!国家自然科学基金资助课题5@MBFBMMB>
作者简介!郭弘G 男G 北京大学信息科学技术学院G 教授"主要从事量子干涉与量子信息的研究#0A8’36Q /*(99;*R.S;1-,;17(
T;’(&;8 <(&-+)-+-(7- ’(, <&4 U..637’&3*( 3( I39/& %&*+’9-
郭弘+
北京大学信息科学技术学院量子信息与测量教育部重点实验室"北京@MMHF@
V-: I’O*+’&*+: )*+ T;’(&;8 <()*+8’&3*( ’(, W-’4;+-8-(&4 *) W3(34&+: *) 0,;7’&3*(G %7/**6 *) 06-7&+*(37
0(93(--+3(9 ’(, X*8.;&-+ %73-(7-G N-S3(9 Y(3K-+43&:G Z-3[3(9 @MMHF@G X/3(’
全光通信一直是光通信领域的一个追求#其中最大的瓶颈来源于过去光电转换的不可或缺$ 近些年来#随着量子干涉与量子信
息技术的发展#人们已经实现了对于光脉冲实施群速度的任意操控#乃至于将光脉冲相干地存储在介质中#然后释放出来$ 这为最终真
正地实现可以实用的光存储5 并最终实现全光通信带来了极大的希望$
!!!光存储%电磁感生透明%暗态极化声子%绝热%相干操控
!!."67 !!8 %###9:7;:!!##$"%!9##%;9#$
U66A*.&37’6 7*88;(37’&3*( 34 ’ .;+4;’(7- 3( *.&37’6 7*88;(37’&3*(4G J/37/ /’4 (*& :-& O--( +-’63\-, *J3(9 &* &/’& &/- -6-7&+37A
*.&37 7*(K-+43*( 7’( (*& O- ’K*3,-, 3( 7;++-(& &-7/(*6*93-41 <( +-7-(& :-’+4G &/’(S4 &* &/- ,-K-6*.8-(& 3( ];’(&;8 7*/-+-(7- ’(, ];’(&;8
3()*+8’&3*( &-7/(*6*93-4G .-*.6- /’K- 38.6-8-(&-, &/- 7*/-+-(& 8’(3.;6’&3*( *) &/- 9+*;. K-6*73&: *) &/- 639/& .;64-1 W*+-*K-+G *(- /’4
’7/3-K-, &/- 4/*+& &38- 4&*+’9- *) 639/& .;64- 3( 8-,3;8 ’(, &/-( +-6-’4-4 3&1 =/-4- ’7/3-K-8-(&4 /’K- 4/*J( O+3663’(& );&;+- &* &/- )3(’6
38.6-8-(&’&3*( *) ’..637’O6- 639/& 4&*+’9- ’(, &/-+-)*+- &/- ’66A*.&37’6 7*88;(37’&3*(41
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郭弘! 量子干涉及其在光存储中的应用
%;
C MY K
!"#$ %& ’"$ (% %))* +,-. ’"/ %%%0
!"# 左图为$%&" 原子的能级结构示意图!右图为应用’() 导致的光脉冲群速度变慢!群速度变慢
后可以达到*++ ,-. 的量级/01
!"2 )34 5467 8. 734 .934,:789 :7;,89 4<4=>? 9;<68>@=:78;< 6;= $%&" :7;,A B3854 734 =8>37 8. 734 C4945!
4=:78;< ;6 58>37 D@5.4 >=;@D E45;987?A B3893 9:< :77:8< 734 .9:54 ;6 F*++ ,-./01
图% 冷原子+%1’20 和热原子+34560 中的慢光现象
789: % ,;"< ;89=> 8? @";A +%1’20 2?A ="> 2>". +34560 92B
图C DEF 原理图
注"从图*#"$可以看出%在双光子共振点附近%色散曲线非常陡峭!即斜率非常大2%从而使得光
脉冲的群速度可以变得非常小&同时%该点附近的透过率非常大!F*++G#/*H1!
789: ( ,@=G.H>8@ A8H9IH. "J DEF
I;74! (7 9:< "4 6;@<C 8< J8>K * L"2 73:7A 8< 734 E898<87? ;6 734 7B;MD3;7;< =4.;<:<94A 734 C8.D4=.8;<
9@=E4 3:. : E4=? .3:=D .5;D4 .; :. 7; >8E4 =8.4 7; E4=? .,:55 >=;@D E45;987? ;6 58>37 D@5.4A B3854 734
7=:<.,8..8;< <4:= 73:7 =4>8;< 8. E4=? "8> NF*++O2/*H1K
速度大幅度降低! 当其降低到远小于真空
光速"甚至等于+ 时A 光脉冲就极有可能被
#冷冻$乃至存储在原子介质中%
目前"人们认为"形成’() 一般需要具
备以下两个条件& ! 两束经过频率和相位
锁定的激光"其中一束为控制光!连续光或
者脉宽远大于信号光脉宽的长脉冲光2"有
较强的光强!&:"8 频率2’另一束为信号光
!或被控制光A 脉冲光2" 光强远远小于控制
光强’" 该两束光与三能级#M型的原子介
质发生相互作用" 并满足双光子共振的条
件!即"两束光与原子各自耦合能级的失谐
量相等2% 在满足上述条件后"会使原子处于
所谓的暗态!C:=P .7:742"并产生图* 所示的
双光子共振点附近的陡峭的色散曲线和近
乎为*++G的透射率% 色散曲线的陡峭度取
决于控制光与信号光的相对强弱" 控制光
越强则越陡峭"从而’) 线宽则越窄Q 反之
亦然% 因此"通过调节控制光的光强可以有
效地操控原子介质的色散性质" 并从而达
到有效操控脉冲信号光的群速度的目的%
’) 出现后的一个最重要的应用*()
光脉冲群速度的减慢***出现在*RRR 年
’作者注"事实上%此前%人们已经可以操控
光脉冲的群速度并使之变得很慢A 但是都
只是比真空中的光速小SFH 个数量级A 如
光脉冲的群速度被降低到9-*0T /SS1 和
9-H +++/SH1! 但是%*RRR 年的结果是% 个数量
级的大幅度降低%因此备受关注! 几乎与此
同时% 对光脉冲群速度的操控也深入到了
以实现群超光速和负光速的研究之中/SU1%并
进而更加确信% 光脉冲的群速度并不是其
信号传播的速度! 事实上%早在S+ 世纪T+
年代%人们已经了解了这一点/ST1! 近期的
实验由于效应明显而再次受到人们的关
注/S01! 通过相干操控A 慢光和群操光速之间
还可以互相转化%如文献/S+1$+ 当时A 美国
V:=E:=C大学的WK V:@ 教授领导的冷原子
实验小组与XK V:==8. 教授合作"利用’)效
应"在超冷的钠NSHI:2 原子中将光脉冲的群
速度降低到了*% ,-. ,详见图S N:2-/TA%1"引
起了学术界的广泛关注" 该结果发表在当
年的I:7@=4杂志"并成为封面文章N封面图
为一个光脉冲跑得比自行车还慢,图H-2%
尽管冷原子由于有很好的相干性" 包括碰
撞等因素所带来的退相干效应很弱" 从而
更容易使’)效应以及慢光效应更为明显A
但由于冷原子实验本身的复杂性" 人们还
是希望能够在室温下或是热原子等更容易
满足的实验条件下来研究慢光操控的可能
性% *RRR 年晚些时候A 美国科学家YK X9@55?
教授领导的小组终于在热的NH0+ Z2 铷
N$%&"2 原子气室中观察到了与V:@ 小组在
冷原子中观察到的类似的光脉冲群速度变
慢NFR+ ,-. 的数量级2 的现象, 详见图S
N"2-/01"同时发现"该群速度可以通过调节控
制光的光强而加以有效的操控% 只是由于
+H0 原子能级结构示意图
+H0 F=G B@=G.H>8@ H>".8@ G?GI9K
@"?J89-IH>8"?:
+60 DEF 情况下的原子介质的色散+绿0
和吸收+黑0 曲线
+60 F=G A8BLMIB8"? +9IMM?0 H?N HOB"IL>8"?
PO;HQR0Q-ISG "J H>".8Q .GN8-. 8? DEFK
N:2 左图为SHI: 原子的能级结构示意图! 右图为应用’) 导致的光脉冲群速度变慢! 其中左边的
脉冲为参考脉冲%右边的为延迟脉冲%此时的群速度为HSKT ,-./T1
N:2 )34 5467 8. 734 .934,:789 :7;,89 4<4=>? 9;<68>@=:78;< 6;= SHI: :7;,A B3854 734 =8>37 8. 734
C49454=:78;< ;6 58>37 D@5.4 >=;@D E45;987?K (< 734 =8>37 68>@=4A 734 5467 8. 734 =464=4<94 D@5.4 :<C 734
=8>37 8. 734 C45:?4C D@5.4A B873 734 >=;@D E45;987? :=;@<C HSKT ,-./T1
TUV W"?9& X-H?>-. E?>GIJGIG?@G H?A E>B YLL;8@H>8"? 8? Z89=> ,>"IH9G
C*
C MY K
第!" 卷!##$ 年第%! 期!总第!!! 期"
图& 光比自行车跑得还慢#
’)* & +,- .(),/ (0 0.12-3 /,45 4 6(787.-
热原子本身的退相干太强而无法达到冷原
子那么低的群速度!
& 光存储的暗态极化声子9:43;<
0/4/- =1.43(/15>理论及原子介质中的
光存储
光脉冲的群速度能够被有效地操控后!
一个自然的想法是" 能否将其彻底地停下
来"甚至于存储在介质中呢" 如果能够做到
这样的话" 我们在引言中所提到的光存储
就可以实现了! 在#$ %&’的光脉冲实验的
两年之后" 人们终于在冷原子和热原子气
体中实现了将光脉冲的彻底冷冻# 存储
(写)"以及释放(读* 的过程! 而所有这一切"
最重要的其实只是要绝热地+,-.,/,0.1,223"
即" 此过程与信号脉冲的时间宽度相比要
长得多) 关断和打开控制光! 这一绝热开关
过程"就是最终实现光脉冲的存储#释放这
一相干#可逆过程的关键!
在实现光脉冲存储的过程中$$$如同
456 一样$$$理论走在了实验的前边"或者
更确切地说" 正是由于首先在理论上预言
了对光脉冲存储及释放的相干操控的可能
性" 才使得后面的实验能够很快地实现光
存储!
7888 年初" 德国科学家9.1:,;2 <2;.’!
1::,=;> 和美国科学家9? @? A=B.C 提出了
基于456 现象的一个全光存储的理论模
型$$$暗态极化声子DEF+-,>BG’,0; HI2,>.0IC)
模型! 该模型定量地给出了操控光脉冲的
群速度并将其信息存储到原子态上的方
法" 其关键点是利用绝热地关掉或打开控
制光而操控信号光的速度及其信息" 具体
见图J! 根据该模型K 光脉冲波函数与原子
波函数共同组成一个%准粒子&+L=,’GH,>0.!
12;) 波函数"称为%极化声子&+HI2,>.0IC)"当
控制光与信号光的频率差+失谐) 达到暗态
+-,>BG’,0;) 条件时" 亦即等于原子的两个
下能级频率差时" 该准粒子将会缓慢但是
稳定地传输下去" 而其中的光脉冲信息和
原子态能够通过改变控制光的光强被随意
地操控! 从图J 可以清楚地看到"刚开始时
是完全的光脉冲传输"随后光脉冲消失"其
信息全部储存到了原子态上"然后"原子态
上的信息又释放出来" 重新变为光脉冲传
输下去!
该模型的基本思想如下! 首先"我们所
关心的信号光脉冲由于光强非常弱而被视
为量子光场"而控制光为经典光场! 脉冲信
号光在原子介质中传播的过程中会由于控
制光强的逐渐减弱而逐渐转化为原子旋子
波函数+’.C M,N;*! 信号光波函数与原子的
旋子波函数一起构成了%极化声子&"它具
体表述为一个光子波函数和原子的旋子波
函数的线性叠加所形成的波函数算子’!!
(!" #*O1I’"($*%!
(!" $*G’C"($* & ! #!
/1 (!’$*K
1I’"($*O $($*
$7 ($*P(7! &
K
’C"($*O (!&
$7 ($*P(7! &
!
经过计算"可以发现"在传播过程中"
极化声子波函数的演化满足Q
"
"$ P) 1I’7 "($* "
"! # $%!
(!’$*OR
!!
(!’$*O!!
!*)
0
R %-&1I’7 & "(&*K $OR ’同时"极化声子的传播速度为’+O+S(0*O) 1I’7"($*
它是由信号光和控制光强的相对比值来决
定的! 当控制光完全关断时"即1I’"OR 信号
光的传播速度为R"其光子波函数将完全消
失"全部转化为原子的旋子波函数"即信号
光脉冲被存储于原子介质中(写*! 之后"当
控制光被逐渐打开时" 即1I’"OT 信号光的
传播速度将逐渐恢复为)"其旋子波函数将
完全消失K 全部转化为光子波函数K 即信号
图" 暗态极化声子模型原理图
’)* " ?7,-@4/(7 :(4)34@ 1A :43;<0/4/- =1.43(/15 @1:-.*
96> 暗态极化声子在原子介质中传播过程中的演化B%!C
96> DE1.F/(15 1A :43;<0/4/- =1.43(/15 =31=4)4/(5) (5 4/1@(7 @-:(F@B%!C
(,* 左Q 能级结构示意图!右"光脉冲从真空中进入慢光介质(蓝* 后的空间(脉冲宽度* 压缩现象
示意图# 在此过程中光子波函数(H:I0IC.1 M,N;* 会逐渐转换为原子的两个下能级相干叠加形成
的旋子波函数(’.C M,N;*$它们共同组成暗态极化声子波函数缓慢地在原子介质中传播% 在长距
离传播后光脉冲波包会由于456 透明窗口线宽的限制所产生而逐渐展宽# DT7F
(,* A;U0Q V1:;%,0.1 ;C;>S3 2;N;2 1ICU.S=>,0.ICW >.S:0Q 0:; ’:;%,0.1 -.,S>,% IU 0:; ’,0.,2 1I%H>;’!
’IC IU 2.S:0 H=2’ M:;C H,’’CS 0:>I=S: 0:; ’IM 2.S:0 %;-.=% (/2=;*X 5C 0:.’H>I1;’’ 0:; H:I0IC.1
M,N;GH,1B;0 M.22 S>,-=,223 /; 1ICN;>0;- 0I 0:; ’.C M,N;GH,1B;0 ,C- 0:;.> ’H;>HI’0.IC 1I%HIC;C0K
.X;XK 0:; HI2,>.0IC M,N;GH,1B;0K H>IH,S,0;’’IM23 .C 0:; %;-.=%X YU0;> 2ICS -.’,C1; IU H>IH,S,0.ICK
0:; H:I0IC.1 M,N; M.22 /; />I,-;C;- -=; 0I 0:; 2.%.0 IU 456 2.C;M.-0:X DT7F
郭弘" 量子干涉及其在光存储中的应用
%G
C MY K
!"#$ %& ’$ (% %))* +,-. ’/ %%%0
光脉冲被重新释放出来!读" !详见图#"!
上述理论出现后不到$ 年% &’’ 年"
()*+)*, 大学的()- 小组就在冷原子中实
现了光脉冲的存储!写" 和释放!读""存储
时间达到$ ./012#见图3$% 几乎同时% ()*!
+)*, 大学的另一个小组"4-567 小组在热原
子中实现了光脉冲的存储和释放! 存储时
间达到&’’!/0$’! 其后"&’’ 年"4-567 小组
进一步利用正&反两个方向传播的控制光"
形成类似光晶格的在驻波光场" 实现了对
信号光的相干可逆操控0$$2"使得存储时间可
以更长!9’’./ 左右""操控也更加容易和
稳定!详见图:"! 在气体介质中的光存储研
究开展的同时" 人们也开始把光存储的希
望寄托在更容易实用化的固体介质中% 目
前% 人们已经在半导体0$3;$92&常温
晶体0$1;&’以及冷晶体0&$2中陆续研
究并实现了光脉冲的存储与释
放% 以及快光和慢光的转换与操
控! 特别值得一提的是% 目前在
冷晶体0&$2中人们已经实现了存
储时间长达$ / 的光存储!
& 国内研究进展及结语
在光存储& 光脉冲群速度的有效操控
!包括慢光&快光及其相互转换等""及其实
现基础’’’电磁感生透明及其他的量子干
涉与相干效应的研究方面" 北京大学信息
科学技术学院量子信息与测量教育部重点
实验室的研究小组从&’’’年开始在此方
面及相关领域也做了一系列工作! 首先提
出了应用<=> 效应实现光通信中的量子存
储的概念0&?;&92"并在各种多能级构型的原子
介质中快光和慢光的相干控制以及铯
!$88@/" 原子气体介质中实现<=> 等方面开
展了一系列的理论和实验工作0&1;882"并已于
&’’ 年在铯!$88@/" 原子气体介质中实现了
存储时间为&3 !/ 的光存储08#2!详见图?"!
图* 光脉冲在热1234 原子气体中的存储
5678 * 967:; <;"=>?@ AB :"; 1234 C;". DCE"=
+C0 原子结构及实验装置示意图
+C0 ,FGH.C;AI C;".AI HBH=?J KHDHK I"BLA7-=C;A"B
CBM HNEH=A.HB; <H;-E
O40 光脉冲存储和释放的实验结果PQR
+40 SNEH=A.HB; =H<-K;< "L KA7:; <;"=C7H CBM =HKHC<HPQR
图T 光脉冲在冷%U’ 原子气体中的存储
5A78 T 9A7:; <;"=C7H AB I"KM %U’ C;". DCE"=
+C0 原子结构及实验装置示意图
+C0 ,I:H.C;AI C;".AI HBH=7J KHDHK I"BLA7-=C;A"B CBM HNEH=A.HB; <H;-E
+40 光脉冲存储和释放的实验结果P(VR
+40 SNEH=A.HB; =H<-K;< "L KA7:; <;"=C7H CBM =HKHC<HP(VR
WXY Z"B7( [-CB;-. \B;H=LH=HBIH CBM \;< ]EEKAIC;A"B AB 9A?G; ,;"=C?H
(1
C MY K
第!" 卷!##$ 年第%! 期!总第!!! 期"
图& 室温下在%’’() *铯+ 原子气室中实现的!, !) 的光脉冲存储-’.
/012 & 30145 )567819 0: %’’() 856;0< =8>67 85 766;
59;>9785?79 @6:9 AB 6?7 176?>-’.
需要进一步指出的是! 随着量子信息
科学技术的发展! 除了追求基于经典的全
光通信应用的光脉冲存储外! 人们现在也
在基于原子系统和线性光学方法的远距离
量子通信方案"#$%方面进行了富有成效的探
索& 并利用光子’原子纠缠态! 已经实现了
光和原子间的量子态转移"()%!单光子的量子
态的产生" 传输*+,-. /0! 以及在冷原子
*1$234 系统中的存储*存储时间达到了,$
!54 和释放"()6(7%# 这一切使得光存储的研究
已经不只限于经典的光通信! 而且已经深
入到最为前沿的量子通信的研究中$
本文介绍了量子光学中的一个重要研
究方向%%%量子干涉及其在光存储方面的
应用$ 到目前为止! 人类已经实现了在冷
原子气体& 热原子气体以及其他介质中的
光脉冲存储和释放及其可逆操控$ 这一切!
使得全光存储器乃至全光通信的实现成为
可能! 或者说光存储器在原理上已获得重
大的突破$ 然而!人类离制造出真正实用化
的’光存储器(还有相当远的一段距离!主
要困难集中表现在8 如何进一步延长光脉
冲的存储时间9 光脉冲的存储保真度如何
提高)光脉冲存储条件:如存储介质4 如何
简化!等等# 这一系列的基础性问题仍需要
人们作进一步的深入研究#
!致谢"感谢唐华#唐文倬#罗斌#刘钰
同学认真阅读了本文并提出了许多宝贵的
修改意见$ %
参考文献!C9D979:<9)"
!"# $%&&’ ( )* +’-. / ,* ’1023!
-4 56
789:;9<=> 8?@;A=: ?>8A<BB CB;9D <:<A@>8"
E=D9<@;A=::F ;9GCA<G @>=9B?=><9AF !/#6
HIFB &<J -<@@* "KKL* MNOPPLQ 6
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@>=9B?=><9AF!/#6 HIFB T8G=FU PVVQ*WLOXM6
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郭弘" 量子干涉及其在光存储中的应用
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徐林2 !熊思东8
复旦大学免疫生物研究所#上海医学院免疫学系#上海344453
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!!免疫记忆是适应性免疫应答的重要特征!其细胞学基础的阐明是疫苗开发和疾病预防的关键" 近年来的研究表明!记忆性1 细
胞可以被进一步划分为中枢记忆性1 细胞和外周记忆性1 细胞% 个亚群!它们的分布和功能迥异!在生物学特性上也不尽相同" 二者
关系的深入探讨对于免疫记忆的认识和疾病防治均具有重大的理论和实践意义"
!!!免疫记忆#记忆性1 细胞#免疫分子
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收稿日期$ 344QL4NLJN
基金资助$ 上海市卫生局领军人才计划资助项目!TU4Q4JJ"
作者简介$ 徐林#男#上海市医学院路J5N 号复旦大学免疫生物研究所%上海医学院免疫学系#博士生#主要从事肿瘤免疫方面的研
究&VS)&7’ C8’#XB*8+&YJQ5G2*)
熊思东!通讯作者"#男#上海市医学院路J5N 号复旦大学免疫生物研究所%上海医学院免疫学系Z 教授#主要从事新型疫苗的
分子设计方面的研究&VL)&7’ .7/C7*#:Y.B)8G"/8G2#
徐林#等$ 中枢记忆性, 细胞和效应记忆性, 细胞
( 引言
当前!结核病"[\] 等多种传染病广泛
传播的潜在危险使得人们再次认识到疫苗
开发研制的重要性# 因此!作为疫苗开发研
制基础的免疫记忆及其机制的研究也就越
来越受到人们的关注$ 现有的研究显示!在
适应性免疫应答过程中! 特别是在免疫效
应的后期! 大部分效应性,%^ 细胞发生凋
亡! 其中一部分分化为抗原特异的记忆细
胞保存下来! 在抗原的再次刺激下快速增
殖!为机体提供免疫记忆保护$ , 细胞在体
液免疫应答和细胞免疫应答中所起的重要
作用及其高度的异质性! 使得人们对其的
关注远远大于^ 细胞! 而对记忆性, 细胞
产生和维持机制的研究也必将有力地推动
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