phymath999: 玻色-爱因斯坦分布热态平均光子数越小，那么光子成堆出现的概率就越小

Sunday, May 4, 2014

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... 增加热态的Wigner 函数的时间演化15 3.6 Wigner 函数在负定范围内的非经典测量18 3.7 对于光子增加热态，光子数分布函数的时间演化19 3.8 PATS 在热通道中x ...

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wulixb.iphy.ac.cn/EN/article/downloadArticleFile.do?...‎ 轉為繁體網頁

由 W Han 著作 - ‎2011

产生袁参量下转换产生的单模热态光子数分布为. 责渊滋袁灶冤越. 滋灶. 渊员垣滋冤灶垣员袁. 渊苑冤. 式中滋为脉冲平均光子数援在量子通信过程中袁为了.

参考热态的密度矩阵，其光场的平均光子数分布出现玻色-爱因斯坦分布： ()nτ

（2-21） 1()(1)nnnPnn+=+

式中 ——为热态平均光子数n

由式（2-21）可得，出现两个或者两个以上光子的概率为：

（2-22） 1(1)1(0)(1)(1)nnPnPPnn+>=−−+

从式（2-22）可见，热态平均光子数越小，那么光子成堆出现的概率就越小，那么含有关联特性的光子对（堆）就少了，这样噪声对于信号光的影响就会n

逐渐变大，则最终计算出来的符合计数值无法表征原来光场的性质

tieba.baidu.com/p/1054314870‎
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2011年4月17日 - 我的理解就是，因为给定的纯态态矢并不一定正交，所以当某个态是多个纯态的混合，但却并没有相干项的时候，这个态就不能用希尔伯特空间里的 ...

2011年12月2日 - 系统初始态是一个退耦合纯态。态矢为甲（o））爿L。（o）徊l□（o））＝｜＋＋o）（3．4）在相互作用绘景中，任意时刻t＞0，系统的态矢随时间的演化 ...

xuewen.cnki.net/CMFD-1012399780.nh.html‎
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量子信息理论 ·量子跃迁 ·最大纠缠态 ·零差探测 ·相干性 ·量子相干 ·量子纠缠 ·密度算子 ·激发态布居数 ·纯态 ·态矢空间 ·混合纠缠态 ·消相干 ·entanglement ·反馈方案 ...

2012年5月3日 - 为了更好的理解经典比特和量子比特的区别，我们可以参考图2．1，图中的Bloch球，从始于球心，指向球表面一点的矢量对应一个纯态态矢，球表面 ...

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ccs.sjtu.edu.cn/gfile.php?dt=f&id=458‎
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稳定态的热光场。按照密度算符理论，描述处于混合态的光场的密度算符定义为： i i i i. P ρ ψ ψ. = ∑. （2-12）. 式中 i ψ ——归一化的光场纯态态矢； i. P ——光场处于

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