Monday, April 14, 2014

wang01 relaxation01 弛豫时间 “碰撞时间”(即两次碰撞间隔的时间),因为一般来说,经过一次碰撞就可以达到“局域”热力学平衡

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2.4.1 Krook 碰撞项
这是描述碰撞过程的最简单的一种方法。其物理思想非常简洁:认为系统偏
离平衡并不远,一次碰撞就使得系统基本达到热力学平衡态。
碰撞引起的分布函数变化的定义是:



 

()()
f ft t ft
tt


。         (2.12)


cc
在平衡态附近、“平稳”条件下可以近似地有
这里,
平衡分布


ff
f
f f
t

  
。        (2.13)
0
0
c
c
c

f 是热力学平衡态分布,
0
f 的偏离,有
/
0
豫时间。我们也称
c
()
 是“弛豫时间”。显然,如果
c
df dt f

c

,即 ~
f e

c
t
f ff

。这就是为什么我们称
 是“碰撞时间”(即两次碰撞间隔的时间),因为一般来说,
经过一次碰撞就可以达到“局域”热力学平衡。所以


在非磁化等离子体中,如果
f 的小偏离,有
0




f ff
 



   
qf
f f

 

 
tm

2

0

c
0
v
xv
 
 是“碰撞频率”。
c
( ,ei  是粒子种类)是对平衡分




(,) 4 (, ,)tqdft


,      (2.14)
。       (2.15)
xvxv
后者是自洽场满足的 Poisson 方程。在均匀无穷大假设下,用 Fourier 变换

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