牛顿流体
牛顿流体，是指在受力后极易变形，且切应力与变形速率成正比的低粘性流体。任一点上的剪应力都同剪切变形速率呈线性函数关系的流体。最简单的牛顿流体流动是二无限平板以相对速度U相互平行运动时,两板间粘性流体的低速定常剪切运动（或库埃特流动）。
编辑摘要
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英文译名：Newtonian Fluid
牛顿流体是指在受力后极易变形，且切应力与变形速率成正比的低 粘性流体。凡不同于牛顿流体的都称为 非牛顿流体。
牛顿内摩擦定律表达式：τ=μγ
式中：τ--所加的切应力；
γ--剪切速率（流速 梯度）；
μ--度量液体粘滞性大小的物理量，简称为 黏度，物理意义是产生单位剪切速率所需要的剪切应力。
从 流体力学的角度来说，凡是服从牛顿内摩擦定律的流体称为牛顿流体，否则称为非牛顿流体。
所谓服从内摩擦定律是指在温度不变的条件下，随着流速梯度的变化，μ值始终保持一常数。
水、酒精等大多数纯液体、轻质油、 低分子化合物溶液以及低速流动的气体等均为牛顿流体； 高分子聚合物的浓溶液和 悬浮液等一般为非牛顿流体。
任一点上的剪应力都同剪切变形速率呈线性函数关系的流体。最简单的牛顿流体流动是二无限平板以 相对速度U相互平行运动时,两板间粘性流体的低速定常剪切运动（或库埃特流动）。
1687年，I.牛顿首先做了最简单的剪切流动实验。他的实验如图所示。在平行平板之间充满粘性流体，平板间距为 d，下板B静止不动，上板C以速度 U在自己平面内等速平移。由于板上流体随平板一起运动,因此附在上板的流体速度为 U，附在下板的流体速度为零。实验指出，两板之间的速度分布 u( y)服从线性规律。作用在上板的力同板的面积、板的 运动速度成正比，同间距 d成反比。由此得出：
,τ=μ*du/dy (1)
式中 τ为剪应力；du/dy为剪切变形速率； μ为流体动力粘性系数（即粘度）。这就是著名的 牛顿粘性定律。凡是符合此定律的流体称为牛顿流体，否则是非牛顿流体（见非牛顿流体力学）。 假设流体是各向同性的，应力 张量和变形速率张量呈线性齐次函数关系，则它们之间的最一般线性关系式为：
pij=- pδij+2 μ( sij- δij)+ μ┡ δij， (2)
式中 pij为应力张量； pij=－ pδij+ τij, P为各向同性压力， τij为偏应力张量； sij为变形速率张量;为各向同性体积变形速率张量； δij为克罗内克符号； μ┡为膨胀粘性系数。式(2)就是广义牛顿粘性定律的数学表达式。
公式(1)(2)是牛顿流体的重要标志，也是确定流体流动时必不可少的本构方程。自然界中许多流体是牛顿流体，例如水、空气等。
不论流体所受的力如何，流体都能继续流动，例如，水就是一种牛顿流体，因为不管它搅拌得多快，它都能继续表现出流体的性质。这与 非牛顿流体不一样，在非牛顿流体中，只要一搅拌，后面就会出现一个“洞”，或导致流体变得稀薄，黏度的下降使它流动得更多。对于牛顿流体来说，黏度只与 温度和 压强有关，与流体所受的力无关。
流体按压缩性的大小分气体和液体。气体极易压缩，亦称称为可压缩流体；液体几乎不可以压缩，既称为 不可压缩流体。
流体按变形特点又分为牛顿流体和非牛顿流体。
许多液体包括聚合物的熔体和浓溶液，聚合物分散体系(如胶乳)以及填充体系等并不符合牛顿流动定律，这类液体统称为 非牛顿流体。
(1)宾汉(Bingham)流体或塑性流体
特点：当切应力sτ小于某临界值sy时，根本不流动，即γ=0
当sτ>sy时，才产生牛顿流动
流动方程：sτ-sy=h·γ
油漆、沥青、大多数聚合物在良溶剂中的浓溶液属于宾汉流体。
(2)假塑性体
表观粘度：ha=sτ/γ
在流动曲线上为某一切速率γ下与原点相连直线的斜率。
聚合物在流动过程中除了产生分子链之间的不可逆粘性形变外，还产生高弹形变，表观粘度不完全反映流体不可逆形变的难易程度，仅对其流动性的好坏作一个大致性相对的比较。表观粘度大则流动性差。
幂律定律：sτ=Kγ
式中：K——稠度系数，是一种材料常数
n——流动指数或非牛顿指数
ha=Kγ
当n=1时，流动属于牛顿型，K即为粘度；
当n不等于1时，n表示该流体与牛顿流体的偏离程度，故n称为 非牛顿指数；
当n<1时，属假塑性体。
稠度或微分粘度：hc=dsτ/dγ流动曲线上任意点的斜率，为该切变速率下的稠度或微分粘度。
(3)胀塑体
特点：无屈服应力，一个无限小的剪切应力就能使其开始运动。其表观粘度随切变速率的增大而增大，故称作切力增稠体。
非牛顿指数n>1
悬浮体和聚合物-填料
(4)依时性非牛顿流体
特点：指恒温、恒γ情况下，粘度随受剪时间而变化的流体。分触变体和流凝体两种。
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