Sunday, April 27, 2014

H01 qm01 www.newikis.com 中，H是哈密顿算符，相当于整个系统的总能量的可观察量，是一个自伴算符，i是虚数单位，\hbar是約化普朗克常数。

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中，H是哈密顿算符，相当于整个系统的总能量的可观察量，是一个自伴算符，i是虚数单位，\hbar是約化普朗克常数。
在海森堡绘景中，状态本身不随时间变化，但是可观察量的算符随时间变化


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jpkc.nwu.edu.cn/lzlx/managerment/.../20090531093207.d...‎

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讨论一个由个全同粒子组成的体系，第个粒子的全部变量用表示，体系的哈密顿算符是，由于全同粒子的不可区分性，将粒子和互换，体系的哈密顿算符不变. 交换算符.



相互作用哈密顿算符_搜索_互动百科

www.baike.com/wiki/相互作用哈密顿算符‎

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的步骤首先将体系的哈密顿算符分解为原子核动能算符与电子哈密顿算符两项其中电子哈密顿算符包含所有静电相互作用(电子－电子，电子－核及核－核相互作用.

  • 哈密顿算符期望值_搜索_互动百科

    www.baike.com/wiki/哈密顿算符期望值‎

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    比如说φ，结果是根据猜测的波函数得到的哈密顿算符的期望值将会高于实际... 设有一个体系，其中能量的有关条件已知，换句话说，已经道体系的哈密顿算符.

  • §21

    202.207.213.2/jingpinkecheng/web/21/21_1_3.htm‎

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    式中 是体系的哈密顿算符。上述薛定谔方程表明，哈密顿算符决定了体系的量子态随时间的变化规律，在量子力学中占有特别重要的地位。当我们探索用新的理论模型 ...

  • 类氢离子的哈密顿算符的简单计算2_百度文库

    wenku.baidu.com/view/ae2f5b4ff46527d3240ce0fb.html‎

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    ... 分析氢原子在考虑到核运动的情况下的哈密顿算符及其本征函数, 来类推之后的类氢离子的哈密顿算符考虑到核质量有限, 电子与核都在运动时, 体系的哈密顿算符 ...

  • 群论-群论与量子力学_百度文库

    wenku.baidu.com/view/c1ae091e227916888486d77a.html‎

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    ... 微扰引起的能级分裂§5.2 微扰引起的能级分裂对称破缺的影响若量子体系的哈密顿算符为?0，其对称性群为G，则其能级按G的不可约表示分类当体系受到微扰?

  • 变分原理- 维基百科，自由的百科全书

    zh.wikipedia.org/zh-hk/变分原理‎

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    假設你想計算一個哈密顿量為H的體系的基態能量Egs，换句话说，已经道体系的哈密顿算符H。如果不能解薛定谔方程来找出波函数，可以任意猜测一个归一化的波 ...

  • 玻恩–奥本海默近似- 维基百科，自由的百科全书

    zh.wikipedia.org/zh-hk/玻恩–奥本海默近似‎

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    首先将体系的哈密顿算符分解为原子核动能算符与电子哈密顿算符两项. \hat{H} = \hat{T}_n + \hat{. 其中电子哈密顿算符包含所有静电相互作用(电子－电子，电子－核 ...
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    量子力学考研参考试题（三）

    218.195.112.45/.../湖北大学量子力学考研参考试题及解...‎

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    已知时，粒子1的自旋沿轴的负方向，粒子2的自旋沿轴的正方向，求时测量粒子1的自旋处于轴负方向的几率。 解： 体系的哈密顿算符为. 选择耦合表象，由于，故四个 ...
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    答案

    218.195.112.45/.../第16套量子力学自测题参考答案.doc‎

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    ... 和粒子2的自旋算符。设t=0时，粒子1的自旋沿z轴的正方向，粒子2的自旋沿z轴的负方向，求t>0时测量粒子2的自旋处于z轴负方向的概率。 解 体系的哈密顿算符为


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    第十章对称性与守恒定律

    210.30.208.205/common/ckeditor/openfile.jsp?id...‎

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    可见的生成元-----是守恒算符,能量是守恒量.反之,若体系的哈密顿算符与时间有关,则时间平移算符与就不对易. （22）. 此时体系的能量不守恒,这表示体系与个界有能量 ...

  • 第五章近似方法- 其它论文- 道客巴巴

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    2012年1月3日 - ... 参考下表第六节第六节与时间有关的微扰论与时间有关的微扰论本节讨论体系的哈密顿算符与时间有关的微扰情况其中与时间无关与时间有关。







    • 哈密顿算符[编辑]
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    量子力學中，哈密頓算符（英语：Hamiltonian，缩写符号：H） 為一個可觀測量，對應於系統的總能量。一如其他所有算符，哈密頓算符的譜為測量系統總能是所有可能結果的集合。如同其他自伴算符，哈密頓算符的譜可以透過譜測度（spectral measure）被分解，成為純點（pure point）、絕對連續（absolutely continuous）、奇點（singular）三種部分。純點譜與本徵向量相應，而後者又對應到系統的束縛態（bound states）。絕對連續譜則對應到自由態（free states）。奇點譜則很有趣地由物理學上不可能的結果所組成。舉例來說，考慮有限深方形阱的情形，其許可了具有離散負能量的束縛態，以及具有連續正能量的自由態。
    哈密頓算符產生了量子態的時間演化。若 \left| \psi (t) \right\rangle 為在時間 t 的系統狀態，
    H \left| \psi (t) \right\rangle = \mathrm{i} \hbar { d\over d t} \left| \psi (t) \right\rangle 。
    其中 \hbar 為約化普朗克常數。此方程式為薛丁格方程式。（其與哈密顿-雅可比方程具有相同形式，也因為此，H 冠有哈密頓之名。）若給定系統在某一初始時間（t = 0）的狀態，我們可以積分得到接下來任何時間的系統狀態。其中特別的是，若 H 與時間無關，則
    \left| \psi (t) \right\rangle = \exp\left(-{\mathrm{i}Ht \over \hbar}\right) \left| \psi (0) \right\rangle 。

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