~X§Ägd.: $ħҴ٥U =
0"ù §L = 1
2m˙z2§b å:Úª:©O´q(0) =
0,q(T) = x"5¿
R T
0 ˙q2dt = ˙q2T + 2
R
˙q( ˙q ˙q)dt + R
( ˙q ˙q)2dt§Ù¥˙q =
R
˙qdt = DT
"N´w 1
.0§1n..K.= ˙q´.~ê .ÿâ
u0§Ïd ý¢$Ä.½´!...$Ä"
nØÔn;KùµþfåÆÚÚOÔnÜ©
ô.
Qì..Æ ÔnX
2011c 10 15F
热力学和这个有本质的不同。
力学里有S=∫(pdq-Edt)这个东西，所以E和t能挂上钩。热力学里你搭得上这关系么？
关键你得找一个在热力学过程中取驻值条件的物理量
-
姬神降临
- 坂上中微子
-
Planck11
热力学和这个有本质的不同。
力学里有S=∫(pdq-Edt)这个东西，所以E和t能挂上钩。热力学里你搭得上这关系么？
关键你得找一个在热力学过程中取驻值条件的物理量。
力学里有S=∫(pdq-Edt)这个东西，所以E和t能挂上钩。热力学里你搭得上这关系么？
关键你得找一个在热力学过程中取驻值条件的物理量。
-
姬神降临
- 坂上中微子
-
我想让鱼妈先解释一下这里面一个很违背常规的事情。
一般我们认为，在无耗散以及外部条件定常的情况下，Hamiltonian密度就是能量密度。但这里的Hamiltonian密度显然不是，真正的能量密度只有动能项以及势能密度φ，静压p并不是能量密度的一部分。
这个应该如何解释呢？
一般我们认为，在无耗散以及外部条件定常的情况下，Hamiltonian密度就是能量密度。但这里的Hamiltonian密度显然不是，真正的能量密度只有动能项以及势能密度φ，静压p并不是能量密度的一部分。
这个应该如何解释呢？
-
姬神降临
- 坂上中微子
-
这说法倒是没错，从N-S方程里很容易就能看出来。。。
但是毕竟它并不对应真正的能量，问题主要是在这里的。再一个，完全不可压缩流体是不存在的。如果假设流体是可压缩的，那么把H=U+pV拿来一看就可以发现，内能密度u是能量密度，Hamiltonian密度正好对应的是“焓密度”。
但是毕竟它并不对应真正的能量，问题主要是在这里的。再一个，完全不可压缩流体是不存在的。如果假设流体是可压缩的，那么把H=U+pV拿来一看就可以发现，内能密度u是能量密度，Hamiltonian密度正好对应的是“焓密度”。
在能量方程中，方程左侧是能量随时间、坐标变化的表达式，右侧是产生能量的源项（包括热源、流体耗散、压力变化等）。静压在压力项（总压=静压+动压，流体在流动过程中，在一定的条件下，总压保持不变）中，它会对流体的速度分布产生影响，从而会影响温度分布。对速度的影响也会影响到耗散项（摩擦耗散），所以静压的贡献不仅仅限于动能项。
流体力学里有总焓、总温、总压等概念。
等下次把数学模型建起来就可以定性分析了。
流体力学里有总焓、总温、总压等概念。
等下次把数学模型建起来就可以定性分析了。
-
姬神降临
- 坂上中微子
-
我现在有点觉得，我在应用雷诺输运定理，得出“瞬时控制体的动力学与所包含的系统一致”，这个结论似乎有点问题。。。
真正的方程依然应该是ρa=ρ[∂v/∂t+(v·∇)v]=-∇φ-∇p，所以我应用那个结论，直接剔除了(v·∇)v这一项，这个做法对不对还值得商榷。
如果是定常流动，那么显然方程中每一项都是零，虽然成立，但是这种平庸的情况没意思。我想知道这个方程在非定常流动里对不对。。。
真正的方程依然应该是ρa=ρ[∂v/∂t+(v·∇)v]=-∇φ-∇p，所以我应用那个结论，直接剔除了(v·∇)v这一项，这个做法对不对还值得商榷。
如果是定常流动，那么显然方程中每一项都是零，虽然成立，但是这种平庸的情况没意思。我想知道这个方程在非定常流动里对不对。。。
还是老老实实去买本流体力学看看吧...全美经典那本估计能看懂
No comments:
Post a Comment