量子力学中有一个很诡异的函数——Dirac函数，它似乎在物理的不少领域都有很大作用，它也具有明显的物理意义，但认真地看它却又感觉它根本就不是函数！这个“似而非是”的东西究竟是什么呢？让我们从一个物理问题引入：
设想一条质量为1，长度为2l 的均匀直线，很显然直线的密度为ρ=12l ；将直线的中点放置于坐标轴的原点，我们就有
\rho(x)=\left\{ \begin{array}{c}\frac{1}{2l} (-l \leq x \leq l)\\0 (x < -l , x > l)\end{array}

所以有
∫+∞−∞ρ(x)dx=1

这个式子对于任意的l 都是成立的，让我们考虑l→0 的情况，我们记这时的函数为δ(x) ，即
\delta(x)=\left\{ \begin{array}{c} \infty (x = 0) \\ 0 (x \neq 0) \end{array}

当然，最重要的是它保持了：
∫+∞−∞δ(x)dx=1

这个诡异的δ(x) 函数由Dirac首先提出，我们就称之为Dirac函数。
Dirac函数的诡异之处在于它的各种与一般函数截然不同的性质，它拓展了我们对一般函数的观点。当然，由于在数学上它已经违反了一般函数的定义，所以严格来讲，它并不是函数，而是一种广义函数或者泛函。但是，这对于物理学家来说是无关紧要的，物理学家并不需要数学的高度严密性，他们可以为了物理研究而随意地“玩弄”数学，而且数学中有不少概念正是由于物理学家对数学的“玩弄”才诞生出来的。源于Dirac函数的广义函数便是其中一例。
Dirac函数独立的时候并没有明显的作用，但是当它作用于其它函数时，其作用就体现出来了。其最重要的一点就是：
∫+∞−∞f(x)δ(x)dx=f(0)

事实上，只要积分区间中包含x=0这个点，它的积分就是f(0) 。也就是说，Dirac函数用积分从f(x) 中提取出f(0) 这个值。另外，不难证明δ(x) 还有以下性质：
δ(x)=δ(−x)xδ(x−x0)=x0δ(x−x0)

由于δ(x) 还没有显式表达式，所以早期在研究的时候我们会用正常函数的极限来表示它：
δ(x)=lima→∞aπ−−√e−ax2δ(x)=1πlima→0ax2+a2

要是这些还可以理解的话，我们Dirac函数最诡异的表达式莫过于：
δ(x)=12π∫∞−∞eiωxdω

虽然它在x=0处明显为无穷大，但是按照传统观点，它在其它点的极限值根本就不存在！！可是它的的确确是对的，这是根据傅里叶变换得出的结果。这恰好是在数学物理方程中Dirac函数出现时的最主要的形式！
我们还可以定义δ(x) 的导数，你也许会想到对它的极限表达式求导，但是这样并不能得出我们想要的结果。既然Dirac函数的作用体现在它作用于具体函数时，那么我们也把其导数作用于具体函数：
∫+∞−∞f(x)δ′(x)dx=∫+∞−∞f(x)dδ(x)=[f(x)δ(x)]|+∞−∞−∫+∞−∞f′(x)δ(x)dx=−f′(0)

其中利用了分部积分法，同理可证：∫+∞−∞f(x)δ(n)(x)dx=(−1)nf(n)(0)
类似地，我们还可以定义二维、三维的Dirac函数，n维狄拉克函数记为δ(r⃗ ) 。定义为
\delta (\vec{r})=\left\{\begin{array}{c}\infty (\vec{r} =\vec{0})\\0 (\vec{r}\neq \vec{0})\end{array},\int_{-\infty}^{+\infty} \delta(\vec{r}) d\vec{r}=1

Dirac函数源于量子力学，用得最多的应该也是量子力学。但它现在已经发展开来，成为解决线性偏微分方程的重要工具，这主要体现在数学物理方程中的格林函数法（Green函数）。