在平衡态附近、“平稳”条件下可以近似地有
0
0 ( ) c
c c
f f f f f
t
。 （2.13）
这里， 0 f 是热力学平衡态分布， c 是“弛豫时间”。显然，如果0 f f f 是对
平衡分布0 f 的偏离，有/ c df dt f ，即f ~ e ct。这就是为什么我们称c 是弛
豫时间。我们也称c 是“碰撞时间”（即两次碰撞间隔的时间），因为一般来说，
经过一次碰撞就可以达到“局域”热力学平衡。所以c 是“碰撞频率”。
。 （2.16）
这里
0 0
0
F (u) 1 dvdwf (u,v,w)
n
，
u 是速度在k 方向的分量， 0 n 是平均粒子数密度， 2 1/2
0 (4 / ) p n q m 是等离
子体频率。对于Vlasov-Poisson 等离子体， 0 c ，（2.16）式的积分在波的
相速度u / k处有一个奇点。正是这个奇点引起了Landau阻尼。很明显，碰
撞将这个奇点从实轴上移到复平面的上半平面( )/ c u i k 处——成为这个积
分的一阶极点。我们可以得到一个具有e ct因子的指数衰减解，即整个分布函数
在c 的时间里弛豫到热力学平衡态
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