只在二维几何下有效。其次，这一几何必须是能写成形如 0 xx yy 的拉普
拉斯方程（或在柱坐标系下的等价方程/ 0 2 r r rr r ）
[PDF]
w3.math.sinica.edu.tw/math_media/d263/26303.pdf
黎曼猜測說: Zeta 方程在斜線範圍 ... Riemann Zeta Function Ims .... 人很可靠的樣子就好了; 這就如同我們看一般的函數只要用目視便可以判斷出該函數是否為連.
這個主題到底講的是什麼呢？正如我在前面提到過的一樣，二十世紀見證了維數的一種轉換並且以轉換為無窮維而告終，物理學家超越了這些，在量子場論方面，他們真正試圖對廣泛的無窮維空間進行細緻的研究，他們處理的無窮維空間是各類典型的函數空間，它們非常複雜，不僅是因為它們是無窮維的，而且它們有複雜的代數、幾何以及拓撲，還有圍繞其中的很大的李群，即無窮維的李群，因此正如二十世紀數學的大部分涉及的是幾何、拓撲、代數以及有限維李群和流形上分析的發展，這部分物理涉及了在無窮維情形下的類似處理。當然，這是一件非常不同的事情，但確有巨大的成功。
讓我更詳盡地解釋一下，量子場論存在於空間和時間中。空間的真正的意義是三維的，但是有簡化的模型使我們將空間取成一維。在一維空間和一維時間裏，物理學家遇到的典型事物，用數學語言來講，就是由圓周的微分同胚構成的群或者是由從圓週到一個緊李群的微分映射構成的群。它們是出現在這些維數裏的量子場論中的兩個非常基本的無窮維李群的例子，它們也是理所當然的數學事物並且已經被數學家們研究了一段時間。
在這樣一個1＋1維理論中，我們將時空取成一個黎曼曲面並且由此可以得到很多新的結果。例如，研究一個給定虧格數的黎曼曲面的模空間是個可以追溯到上個世紀的古典課題。而由量子場論已經得到了很多關於這些模空間的上同調的新結果。另一個非常類似的模空間是一個具有虧格數g的黎曼曲面上的平坦G-叢的模空間。這些空間都是非常有趣的並且量子場論給出關於它們的一些精確結果。特別地，可以得到一些關於體積的很漂亮的公式，這其中涉及到Zeta函數的取值
1
第4 讲 共形映射和格林定理
今天的主题
1. 继续解静电学问题。
2. 为什么分离变量法不是总有效的
3. 共形映射法
4. 格林定理
分离变量法的缺陷
1. 我们用分离变量法来解下述问题：
2. 在柱坐标系下运用分离变量法：
3. 假定
4. 要满足S2 上的边界条件，必须有(1, ) = 0。因此an = –bn，简化为
5. 要满足S1 上的边界条件，必须有[r1(), ] = 1。
2
6. 我们需要计算r1()。为此我们注意到描述S1 的方程为2 2 2 (x ) y a 。
7. 变换到柱坐标系：x r cos y r sin
8. 曲面r = r1 的方程变成
9. 解得r1：
10. 回到边界条件。我们通过傅里叶分析来确定bn。用
cos d
2
1
m 乘以[r1(), ] = 1。
于是边界条件变成
11. 上式右手边易得
12. 左边变为
13. 于是问题简化为关于bn 的简单的线性代数方程：
14. 我们只要在上式两边乘以M
的逆就可以求得b。这是非常简单的数值运算。
15. 有人因此会认为分离变量法神通广大，适用于各种情形，唯一的困难是需要求矩阵的
逆，这不算太难。
16. 但这是一个错误的结论。如果你这么去做，会发生什么呢？对于小的 值，程序运行
正常，可以算出正确的b 来。
3
17. 但 超过某个临界值，你的计算机就会告诉你逆矩阵不存在。你就无法确定b 的值。
任何数值计算的技巧都帮不上忙。逆矩阵确实不存在。
18. 错在哪儿呢？错在我们用错误的展开函数来表示解。即使展开函数满足0 2 ，但它
的收敛半径并不包括我们研究的区域。
19. 下面是说明这一问题的一个简单的例子。假定 值很大以至于S1 不包括原点。
20. 为了满足S2 上的边界条件，我们需要知道rn 和r –n 的解。但r –n 解在解所在区域的原点
处发散。
21. 虽然电势在r = 0 处是有限并光滑的，但我们是通过加和发散函数的无限多序列来描述
这种行为。这是无效的，也正是出错的原因所在。
22. 嗯——那么我们能找到更好的展开函数吗？一般来说答案是否！！！只有具有高度对
称的特别简单的几何情形才能运用基于分离变量的展开技术。
23. 我们怎么办呢？对于某些情形，一种优美的处理方法是利用共形映射技术。非常一般
的处理是利用格林定理。格林函数处理的关键是这种方法确保了“好的”曲面展开函
数的存在性，因此总能得到所需的结果。
共形映射
1. 共形映射处理可以将一个复杂几何转变成简单得多的几何。
2. 映射函数定义为w = f (z)，这里w = u + iv，z = x + iy 均为复变量。
3. 这个方法对二维几何特别有效。理由是二维拉普拉斯方程 0 xx yy 在新坐标系下变
为 0 uu vv 。
4. 在新坐标系下， 也满足拉普拉斯方程。优美之处在于在新坐标系下几何要简单得多，
因此也更容易找到解。
5. 共形映射技术的主要局限性是什么呢？
4
6. 首先，它只在二维几何下有效。其次，这一几何必须是能写成形如 0 xx yy 的拉普
拉斯方程（或在柱坐标系下的等价方程/ 0 2 r r rr r ）。
7. 例如，对于拉普拉斯方程为 / 0 rr r zz r 的二维体系这个方法是无效的。因为这个
方程不能变换成 0 xx yy 形式，因此这种处理没有用。
8. 第二个问题是即使感兴趣的几何满足 0 xx yy ，我们还是得找到映射函数。对于某
些相当简单的情形，才有解析的映射函数。
9. 在较复杂情形下，映射函数只能数值地确定。事实上已经有标准的数值程序包来解这
类问题。
10. 结果，寻找映射函数并不轻松，但只要相关几何的拉普拉斯方程可以写成 0 xx yy 形
式，那么就有可能找到各种解。
复变函数复习
1. 重要的是我们需要证明，x, y 坐标系下的拉普拉斯方程通过共形变换可以转变成u, v 坐
标系下的拉普拉斯方程。
2. 为此我们需要如下得到的柯西-黎曼方程。
3. 考虑共形映射w = f (z)，其中w = u + iv，z = x + iy。
4. 推导如下
5. 由此可知有柯西-黎曼方程：
6. 直接微分这些关系式可知，u 和v 都满足拉普拉斯方程：
5
7. 下一步是将x, y 坐标系下的拉普拉斯方程变换成u, v 坐标系下的拉普拉斯方程。
8. 对于一般变换（不必是共形变换）有，如果u = u (x, y)，v = v (x, y)，那么运用求导的
链式法则就有
9. 现在我们将这些方程综合起来，假定这个变换相当于共形映射，利用柯西-黎曼方程，
我们得到
10. 因此，如果 满足x, y 坐标系下的拉普拉斯方程，那么它也满足u, v 坐标系下的拉普
拉斯方程。
11. 这就是共形映射的优美之处。
映射函数
1. 下面考虑前面讨论过的移位圆的问题。
2. 我们要找到的是这样一种映射函数，它具有如下两个性质：(1) 它将x, y 平面上的外单
位圆变换成u, v 平面上的单位圆；(2) 它将x, y 平面上内移的圆变换成u, v 平面上的同
心圆。
3. 如果我们找到了这样的映射，那么接下来的任务就是在边界是两同心圆的坐标系下解
拉普拉斯方程，通常这很简单。
4. 正确的映射函数如下：
这里 是待定参数。
6
5. 我们先检查单位圆的映射。在x, y 平面上，单位圆为x = cos，y
= sin，它等价于z = eix。
在u, v 平面上，我们令u = Rcos，v = Rsin，它等价于w = Rei。
6. 我们需要确认映射后有R = 1, 即u, v 平面上的单位圆。直接代换得
7. 两边乘以复共轭，得
8. 对于任意，单位圆映射成单位圆。
9. 现在考虑内移圆x acos ，y asin 。映射后有
这里
10. 为使曲面成为u, v 平面上的同心圆，我们要求映射具有R = R0 = 常数。即要求 ′ 与R
无关。为了满足这个限定条件，我们必须取 使得A = C。这样 ′ 的依赖性就取消了。
7
11. 经过稍显冗长的计算，我们得到关于的二次方程：
12. 对应于R0 < 1 的方程的根为
13. 还应记住，对于这种拓扑相容的解， 和a 必须分别满足 0 < < 1 和 0 < a < 1–。
14. 对于给定的 和a，我们确定了，映射就完全确定下来了。
求解
1. 我们很容易找到u, v 平面上的解。令u = Rcos，v = Rsin，于是拉普拉斯方程和边界
条件变成
2. 由于在边界条件上是对称的，因此解的形式为(R,) (R)。
3. 解为
4. 利用下式就可以将解变换回x , y 平面：
8
5. 为了看清电势曲面，我们注意到 =常数的曲面对应于R = 常数的曲面。这一关系可
以从对R = R(x, y)做反变换来得到：
6. x , y 平面上的势曲面是一系列移动了的圆。
7. 这就是完整的解。
格林定理
1. 格林定理的目的是什么呢？
2. 对于无限大空间问题，格林定理将偏微分方程（ 0
2 ）变成简单的积分计算。
我们已经知道如何去做。
3. 对于边界值问题，格林定理将偏微分方程（ 0
2 ）变成简单积分计算。但一般
来说困难在于如何找到具有有限边界的格林函数。
4. 但是，如果我们知道了一组边界的格林函数，那么对广泛的一类边界条件就很容易计
算出解。
5. 对于边界值问题，格林定理用单自由空间的格林函数将偏微分方程（ 0
2 ）变
成积分方程。它的好处在于我们知道格林函数，但不利的方面在于我们得求积分方程。
6. 对简单几何，积分方程很容易解，这是有利的一面。
7. 在一般几何情形下，解积分方程常常是最好的处理方法。这令人难以置信但却是真的。
格林定理的推导
1. 考虑两个函数 和G。
9
2. 注意有下列恒等式
3. 现在用散度定理在闭体积上积分（我么很容易将多重边界条件包括进来，但为简单计，
这里严格分析一条边界）：
4. 将它运用到我们的恒等式：
5. 现在假定G 是满足下属关系的格林函数：
6. 我们不必担心G 上的边界条件。而且注意到r 是观察点，r′ 是积分点。
7. 其中 函数定义如下：
8. 现在假定 满足泊松方程： 0
2
10
9. 根据格林定理计算各项：
10. 加和所有项：
11. 这就是格林定理。应当说，这种形式看起来似乎挺难的。
12. 为了证明它的有效性，我们以球面和柱面为例来计算无限大空间的格林函数。
自由空间球面格林函数
1．G满足： ( ) ( ) ( ) ( ) 2 G r - r x x y y z z
2. 用G = G(u)试解，这里2 2 2 2 u (x x) ( y y) (z z)
3. 计算可证G 满足
4. u 0的G的解如下
5. c1 的值可通过沿包围u = 0 的小球面积分来得到，各项为
11
6. 因此 1 4π1 c 且
7. 这就是球面格林函数。
自由空间柱面格林函数
1. 柱面格林函数可用类似方法获得。
2. G 满足
3. 令G = G(u)，这里2 2 2 u (x x) ( y y)
4. G 满足
5. 解为
6. c1 的值可通过沿包围u = 0 的小圆积分来得到，各项为
8. 因此， 1 2π1 c ，格林函数为
12
用格林定理求解无穷大空间问题（即无导体情形）
1. 考虑三维定义域，这里体积扩张到无穷大。这是球面格林函数的情形。
2. 对于有局部电荷（即无穷远处无源）情形，函数 和G 在无穷远处均为零。
3. 因此曲面积分中的两项均为零
4. 对定义域中的任意点，我们取 = 1，于是格林定理简化为
5．这个结果是正确的，我们在前一讲里已经知道了这一结果。
6. 对柱面有类似结果：
7. 这里
是二维函数。总线电荷密度 由下式给出：
8. 至此，我们在验证已知结果方面已做了许多工作。下一讲我们将学习如何用格林定理
求解更困难的问题。
 |
|
|
二十世紀的數學
阿蒂亞 （Michael Atiyah ）
謝謝邀請我來這裡參加這個活動。當然，如果有人想談論一個世紀的終結以及下一個世紀的開始，那麼他有兩個具 有相當難度的選擇：一個是回顧過去百年的數學；另一個是對未來百年數學發展的預測，我選擇了前面這個比較困難的任務，任何人都可以預測未來而且我們並不能判定是對還是錯。然而對過去的任何評述，每個人都可以提出異議。 |
|
|
| 從局部到整體 | 維數的增加 | 從交換到非交換 |
| 幾何與代數 | 從線性到非線性 | 通用的技術 |
|
我在這裡所講的是我個人的觀點。這個報告不可能包含所有內容，特別是，有一些重要的內容我不準備涉及，一部分是因為我不是那些方面的專家，一部分也是出於它們已經在其他地方被評述過了.例如，我不會去談論那些發生在邏輯與計算領域內的著名事件，這些事件往往是與像 希爾伯特，歌德爾，圖靈這些偉大的名字相關的，除了數學在基礎物理中的應用之外，我也不會談論太多數學的其他應用，這是因為數學的應用太廣泛了，而且這需要專門的論述。每一個方面都需要一個專門的報告。也許大家在這次會議的其他報告中會聽到很多關於這些內容的演講。另外，試著羅列一些定理，甚至是列出在過去一百年的著名數學家的名字也是毫無意義的，那簡直是在做枯燥的練習。所以，代替它們的是，我試著選擇一些我認為在很多方面都是很重要的主題來討論並且強調圍繞這些主題所發生的事情。
首先我有一個一般性的說明。世紀是一個大約的數字概念。我們不會真地認為在過整整一百年的時候，有些事情會突然停下來，再重新開始，所以當我描述二十世紀的數學時，有些內容實際上可能是跨世紀的，如果某件事件發生在十九世紀九十年代，並持續到二十世紀初，我將不去計較這種時間方面的細節。我所做的就象一個天文學家，工作在一個近似的數字環境中。實際上，許多東西始於十九世紀，只不過在二十世紀才碩果纍纍。
這個報告的難點之一是很難把我們自己放回到1900年時作為一位數學家的位置上，這是因為上個世紀的數學有非常多的內容已經被我們的文化和我們自己吸收掉了。難以想像人們不用我們的術語來思考的那個時代是什麼樣子的。實際上，如果現在有人在數學上有一個真正重要的發現，其後他也一定會與之一起被忽略掉了！他會完全地被融入到背景之中，於是為了能夠回顧過去，我們必須努力去想像在不同時代，人們用不同方式思考問題時的情景。
局部到整體
作為開始，我準備列一些主題並且圍繞它們來討論。我談論的第一個主題概括地講，就是被大家稱為從局部到整體的轉變。在古典時期，人們大體上已經研究了在小範圍內，使用局部坐標等等來研究事物。在這個世紀，重點已經轉移到試圖了解事物整體和大範圍的性質。由於整體性質更加難以研究，所以大多只能有定性的結果，這時拓撲的思想就變得非常重要了。正是 龐加萊，他不僅為拓撲學發展作出先驅性的貢獻，而且也預言拓撲學將成為二十世紀數學的一個重要的組成部分，順便讓我提一下，給出一系列著名問題的 希爾伯特並沒有意識到這一點。拓撲學很難在他的那些問題中找到具體體現。但是對龐加萊而言，他相當清楚地看出拓撲學將成為一個重要的內容。
讓我試著列一些領域，然後大家就能知道我在想什麼了。例如，考慮一下復分析（也被稱為“函數論”），這在十九世紀是數學的中心，也是象Weierstrass這樣偉大人物工作的中心。對於他們而言，一個函數就是一個復變數的函數;對於Weierstrass而言，一個函數就是一個冪級數。它們是一些可以用於寫下來，並且可以明確描繪的東西或者是一些公式。函數是一些公式:它們是明確可以用顯式寫下來的。然而接下來Abe1， 黎曼和其後許多人的工作使我們遠離了這些，以至於函數變得可以不用明確的公式來定義，而更多地是通過它們的整體性質來定義：通過它們的奇異點的分佈，通過它們的定義域位置，通過它們取值範圍。這些整體性質正是一個特定函數與眾不同的特性。局部展開只是看待它們的一種方式。
一個類似的事情發生在微分方程中，最初，解一個微分方程，人們需要尋找一個明確的局部解！是一些可以寫下來的東西。隨著事物的發展，解不必是一個顯函數，人們不一定必須用好的公式來描述它們。解的奇異性是真正決定其整體性質的東西。與發生在復分析中的一切相比，這種精神是多麼的類似，只不過在細節上有些不同罷了。
在微分幾何中，高斯和其他人的經典工作描述了小片的空間，小塊的曲率以及用來描述局部幾何的局部方程。只要人們想要了解曲面的整體圖像以及伴隨它們的拓撲時，從這些經典結果到大範圍的轉變就是很自然的了。當人們從小範圍到大範圍時，最有意義的性質就是拓撲的性質。
數論也有一個類似的發展，儘管它並不是很明顯地適用於這一框架。數論學家們是這樣來區分他們稱之為“局部理論”和“整體理論”的：前者是當他們討論一個單個的素數，一次一個素數，以及有限個素數時；後者是當他們同時討論全部素數時。這種素數和點之間，局部和整體之間的類似性在數論發展過程中起了很重要的作用，並且那些在拓撲學發展中產生的思想深深地影響了數論。
當然這種情況也發生在物理學中，經典物理涉及局部理論，這時我們寫下可以完全描述小範圍性質的微分方程，接下來我們就必須研究一個物理系統的大範圍性質。物理學涉及的全部內容就是當我們從小範圍出發時，我們可以知道在大範圍內正在發生什麼，可以預計將要發生什麼，並且沿著這些結論前進。
維數的增加
我的第二個主題有些不同，我稱之為維數的增加。我們再次從經典的復變函數理論開始：經典復變函數論主要是詳細討論一個復變數理論並加以精煉。推廣到兩個或者更多個變數基本上發生在本世紀，並且是發生在有新現象出現的領域內。不是所有的現象都與一個變數的情形相同，這裡有完全新的特性出現，並且n個變數的理論的研究越來越佔有統治地位，這也是本世紀主要成就之一。
另一方面，過去的微分幾何學家主要研究曲線和曲面，我們現在研究n維流形的幾何,大家仔細想一想，就能意識到這是一個重要的轉變。在早期，曲線和曲面是那些人們能真正在空間裏看到的東西。而高維則有一點點虛構的成分，在其中人們可以通過數學思維來想像,但當時人們也許沒有認真對待它們。認真對待它們並且用同樣重視程度來研究它們的這種思想實際上是二十世紀的產物。同樣地，也沒有明顯的證據表明我們十九世紀的先驅者們思考過函數個數的增加，研究不單單一個而是幾個函數，或者是向量值函數。所以我們看到這裡有一個獨立和非獨立變數個數增加的問題。
線性代數總是涉及多個變數，但它的維數的增加更具有戲劇性，它的增加是從有限維到無窮維，從線性空間到有無窮個變數的希爾伯特空間。當然這就涉及到了分析,在多個變數的函數之後，我們就有函數的函數，即泛函。它們是函數空間上的函數。它們本質上有無窮多個變數，這就是我們稱為變分學的理論。一個類似的事情發生在一般（非線性）函數理論的發展中。這是一個古老的課題，但真正取得卓越的成果是在二十世紀。這就是我談的第二個主題。
物理的影響
現在讓我把話題轉到一個不同的主題，即談談物理的影響。在整個歷史中，物理與數學有著非常悠久的聯繫，並且大部分數學，例如微積分，就是為了解決物理中出現的問題而發展起來的。在二十世紀中葉，隨著大多數純數學在獨立於物理學時仍取得了很好的發展，這種影響或聯繫也許變得不太明顯。但是在本世紀最後四分之一的時間裏，事情發生了戲劇性的變化,讓我試著簡單地評述一下物理學和數學，尤其是和幾何的相互影響。
在十九世紀，哈密爾頓發展了經典力學，引入了現在稱為哈密爾頓量的形式化。經典力學導出現在所謂的“辛幾何”。這是幾何的一個分支，雖然很早已經有人研究了，但是實際上直到最近二十年，這個課題才得到真正的研究。這已經是幾何學非常豐富的一部分。幾何學，我在這裡使用這個詞的意思是指，它有三個分支：黎曼幾何，復幾何和辛幾何，並且分別對應三個不同類型的李群。辛幾何是它們之中最新發展起來的，並且在某種意義下也許是最有趣的，當然也是與物理有極其緊密聯繫的一個，這主要因為它的歷史起源與哈密爾頓力學有關以及近些年來它與量子力學的聯繫。現在，我前面提到過的、作為電磁學基本線性方程的麥克斯韋爾方程，是Hodge在調和形式方面工作和在代數幾何中應用方面工作的源動力。這是一個非常富有成果的理論，並且自從本世紀三十年代以來已經成為幾何學中的許多工作的基礎。
我已經提到過廣義相對論和愛因斯坦的工作。量子力學當然更是提供了一個重要的實例。這不僅僅體現在對易關繫上，而且更顯著地體現在對希爾泊特空間和譜理論的強調上。
以一種更具體和明顯的方式，結晶學的古典形式是與晶體結構的對稱性有關的。第一個被研究的實例是發生在點周圍的有限對稱群，這是鋻於它們在結晶學中的應用。在本世紀中，群論更深刻的應用已經轉向與物理的關係，被假設用來構成物質的基本粒子看起來在最小的層面上有隱藏的對稱性，在這個層面上，有某些李群在此出沒，對此我們看不見，但是當我們研究粒子的實際行為時，它們的對稱性就顯現無遺了。所以我們假定了一個模型，在這個模型當中，對稱性是一個本質性的要素，而且目前那些很普遍的不同理論都有一些象SU(2)和SU(3)那樣的基本李群融入其中並構成基礎的對稱群，因此這些李群看起來像是建設物質大廈的磚石。
並不是只有緊李群才出現在物理中,一些非緊李群也出現在物理中，例如Lorentz群。正是由物理學家第一個開始研究非緊李群的表示理論的。它們是那些能夠發生在Hilbert空間的表示，這是因為，對於緊群而言，所有不可約表示都是有限維的，而非緊群需要的是無窮維表示，這也是首先由物理學家意識到的。
在二十世紀的最後25年裏，正如我剛剛完成闡述的，有一種巨大的從物理學的新思想到數學的滲透，這也許是整個世紀最引人注目的事件之一，就這個問題本身，也許就需要一個完整的報告，但是，基本上來講，量子場論和弦理論已經以引人注目的方式影響了數學的許多分支，得到了眾多的新結果、新思想和新技術。這裡，我的意思是指物理學家通過對物理理論的理解已經能夠預言某些在數學上是對的事情了。當然，這不是一個精確的證明，但是確有非常強有力的直覺、一些特例和類比所支援。數學家們經常來檢驗這些由物理學家預言的結果，並且發現它們基本上是正確的，儘管給出證明是很困難的而且它們中的許多還沒有被完全證明。
所以說沿著這個方向，在過去的25年裏取得了巨大的成果。這些結果是極其細緻的。這並不象物理學家所講的“這是一種應該是對的東西”。他們說：“這裡有明確的公式，還有頭十個實例（涉及超過12位的數字）”。他們會給出關於複雜問題的準確答案，這些決不是那種靠猜測就能得到的，而是需要用機器計算的東西，量子場論提供了一個重要的工具，雖然從數學上來理解很困難，但是站在應用的角度，它有意想不到的回報。這是最近25年中真正令人興奮的事件。
在這裡我列一些重要的成果：SimonDona1dson在四維流形方面的工作；Vaughan-Jones在扭結不變數方面的工作；鏡面對稱，量子群；再加上我剛才提到的“魔群”。
這個主題到底講的是什麼呢？正如我在前面提到過的一樣，二十世紀見證了維數的一種轉換並且以轉換為無窮維而告終，物理學家超越了這些，在量子場論方面，他們真正試圖對廣泛的無窮維空間進行細緻的研究，他們處理的無窮維空間是各類典型的函數空間，它們非常複雜，不僅是因為它們是無窮維的，而且它們有複雜的代數、幾何以及拓撲，還有圍繞其中的很大的李群，即無窮維的李群，因此正如二十世紀數學的大部分涉及的是幾何、拓撲、代數以及有限維李群和流形上分析的發展，這部分物理涉及了在無窮維情形下的類似處理。當然，這是一件非常不同的事情，但確有巨大的成功。
讓我更詳盡地解釋一下，量子場論存在於空間和時間中。空間的真正的意義是三維的，但是有簡化的模型使我們將空間取成一維。在一維空間和一維時間裏，物理學家遇到的典型事物，用數學語言來講，就是由圓周的微分同胚構成的群或者是由從圓週到一個緊李群的微分映射構成的群。它們是出現在這些維數裏的量子場論中的兩個非常基本的無窮維李群的例子，它們也是理所當然的數學事物並且已經被數學家們研究了一段時間。
在這樣一個1＋1維理論中，我們將時空取成一個黎曼曲面並且由此可以得到很多新的結果。例如，研究一個給定虧格數的黎曼曲面的模空間是個可以追溯到上個世紀的古典課題。而由量子場論已經得到了很多關於這些模空間的上同調的新結果。另一個非常類似的模空間是一個具有虧格數g的黎曼曲面上的平坦G-叢的模空間。這些空間都是非常有趣的並且量子場論給出關於它們的一些精確結果。特別地，可以得到一些關於體積的很漂亮的公式，這其中涉及到Zeta函數的取值。
另一個應用與計數曲線有關。如果我們來看給定次數和類型的平面代數曲線，我們想要知道的是，例如，經過那麼多點究竟有多少曲線，這樣我們就要面臨代數幾何的計數問題，這些問題在上個世紀一直是很經典的。而且也是非常困難的。現在它們已經通過被稱為“量子上同調”的現代技術解決了，這完全是從量子場論中得到的。或者我們也可以接觸那些關於不在平面上而在彎曲族上的曲線的更加困難的問題，這樣我們得到了另一個具有明確結果的被稱為鏡面對稱的美妙理論，所有這些都產生於1＋1維量子場論。
如果我們升高一個維數，也就是2-維空間和1-維時間，就可以得到Vaughan-Jones的扭結不變數理論。這個理論已經用量子場論的術語給予了很美妙的解釋和分析。
量子場論另一個結果是所謂的“量子群”。現在關於量子群的最好的東西是它們的名字。明確地講它們不是群！如果有人要問我一個量子群的定義，我也許需要用半個小時來解釋，它們是複雜的事物，但毫無疑問它們與量子理論有著很深的聯繫它們源於物理，而且現在的應用者是那些腳踏實地的代數學家們，他們實際上用它們進行確定的計算。
如果我們將維數升得更高一些，到一個全四維理論（三加一維），這就是Donaldson的四維流形理論，在這裡量子場論產生了重大影響。特別地，這還導致Seiberg和Witten建立了他們相應的理論，該理論建立在物理直覺之上並且也給出許多非同尋常的數學結果。所有這些都是些突出的例子。其實還有更多的例子。
接下來是弦理論並且這已經是過時的了！我們現在所談論的是M一理論，這是一個內容豐富的理論，其中同樣有大量的數學，從關於它的研究中得到的結果仍有待於進一步消化並且足可以讓數學家們忙上相當長的時間。
通用的技術
現在我不想再談論太多就內容來劃分的主題，而想談談那些依照已經使用的技術和常見方法所確定的主題，也就是我想描述一些已經廣泛應用於眾多領域的常見方法。第一個就是：
同調論
歷史上同調論是作為拓撲學的一個分支而發展起來的。它涉及到以下情形。現有一個複雜的拓撲空間，我們想從中得到它的一些簡單資訊如計算它的洞或者類似事物的個數,得到某些與之聯繫的可加的線性不變數等。這是一種在非線性條件下關幹線性不變數的構造。從幾何的角度來看，閉鏈可加可減，這樣就得到了所謂的一個空間的同調群。同調論，作為一種從拓撲空間獲取某些資訊的基本代數工具，是在本世紀上半葉發現的。這是一種從幾何中獲益匪淺的代數。
同調概念也出現在其他一些方面。其另一個源頭可以追溯到希爾伯特及其關於多項式的研究中，多項式是非線性的函數，它們相乘可以得到更高次數的多項式。正是 希爾伯特那偉大的洞察力促使他來討論“理想”，具有公共零點的多項式的線性組合。他要尋找這些理想的生成元。生成元可能有很多。他審視它們之間的關係以及關係之間的關係。於是他得到這些關係的一個分層譜係，這就是所謂的“Hilbert合係”。 希爾伯特的這個理論是一種非常複雜的方法，他試圖將一個非線性的情形（多項式的研究）化為線性情形。本質上來講，希爾伯特構造了一個線性關係的複雜體系。能夠把象多項式這樣的非線性事物的某些資訊納入其中。
這個代數理論實際上是與上述拓撲理論平行的，而且現在它們已融合在一起構成了所謂的“同調代數”。在代數幾何學中，本世紀五十年代最偉大的成就之一是層的上同調理論的發展及在解析幾何學中的擴展，這是由Leray，Cartan，Serre和Grothendieck等人組成的法國學派取得的。從中我們可以感受到一種既有Riemann-Poincar岢的拓撲思想，又有 希爾伯特的代數思想，再加上某些分析手段的融合，
這表明同調論在代數的其他分支也有著廣泛的應用。我們可以引入同調群的概念，它通常是與非線性事物相關的線性事物。我們可以將之應用於群論，例如，有限群，以及李代數：它們都有相應的同調群。在數論方面，同調群通過Galois群產生了非常重要的應用。因此在相當廣泛的情形下同調論都是強有力的工具之一，它也是二十世紀數學的一個典型的特徵。
K-理論
我要談的另外一個技術就是所謂的“K-理論”。它在很多方面都與同調論相似，它的歷史並不很長（直到二十世紀中葉才出現，儘管其起源的某些方面也許可以追溯到更早一些），但它卻有著很廣泛的應用，已經滲透進了數學的許多部分。K-理論實際上與表示理論緊密相聯，有限群的表示理論，可以講，起源於十九世紀。但是其現代形式——K-理論卻只有一個相對較短的歷史。K-理論可以用下面的方式來理解：它可以被想成是應用矩陣論的一種嘗試。我們知道矩陣的乘法是不可交換的，於是我們想構造矩陣可換的或是線性的不變數。跡，維數和行列式都是矩陣論中可換的不變數，而K-理論即是試圖處理它們的一種系統的方法，它有時也被稱為“穩定線性代數”。其思想就是，如果我們有很多矩陣，那麼把兩個不可換的矩陣A和矩陣B放在不同塊的正交位置上，它們就可換了，因為在一個大的空間裏，我們可以隨意移動物體。於是在某些近似情況下，這樣做是很有好處的，足以讓我們得到一些資訊，這就是作為一個技術的K-理論的基石。這完全類似于同調論，二者都是從複雜的非線性情形獲取線性的資訊。
在代數幾何中，K-理論是由Grothendieck首先引入的，並且取得了巨大的成功，這些與我們剛剛談到的層理論密切相關，而且也和他在Riemann-Roch定理方面的工作有緊密聯繫。
在拓撲學方面，Hirzebruch和我照搬了這些思想並且將它們應用到一個純粹的拓撲範疇內。從某種意義下來說，如果Grothendieck的工作與Hilbert在合係方面的工作有關，那麼我們的工作更接近於Riemann-Poincar岢在同調方面的工作，我們用的是連續函數，而他用的是多項式。K-理論也在橢圓算子的指標理論和線性分析的研究中起了重要作用。
從另外一個不同的角度，Milnor，Quillen和其他人發展了K-理論的代數方面，這在數論的研究中有著潛力巨大的應用。沿著這個方向的發展導致了許多有趣問題的產生。
在泛函分析方面，包括象Kasparov在內的許多人的工作將連續的K-理論推廣到非交換的C*-代數情形。一個空間上的連續函數在函數乘積意義下形成一個交換代數。但是在其他情形下，自然地產生了類似的關於非交換情形的討論，這時，泛函分析也就自然而然地成為了這些問題的溫床。
因此，K-理論是另外一個能夠將相當廣泛的數學的許多不同方面都能用這種比較簡單的公式來處理的領域，儘管在每一個情形下，都有很多特定於該方面且能夠連接其他部分的非常困難的，技巧性很強的問題。K-理論不是一個統一的工具，它更像是一個統一的框架，在不同部分之間具有類比和相似。
這個工作的許多內容已經被Alain Connes推廣到“非交換微分幾何”。
非常有趣的是，也就是在最近，Witten通過他在弦理論方面（基礎物理學的最新思想）的工作發現許多很有趣的方法都與K-理論有關，並且K-理論看起來為那些所謂的“守恒量”提供了一個很自然的“家”。雖然在過去同調論被認為是這些理論的自然框架，但是現在看起來K一理論能提供更好的答案。
李群
另一個不單單是一項技術、而且是具有統一性的概念是李群。現在說起李群，我們基本上就是指正交群，酉群，辛群以及一些例外群，它們在二十世紀數學歷史中起了非常重要的作用。它們同樣起源於十九世紀。SophusLie是一位十九世紀的挪威數學家。正如很多人所講的那樣，他和Fleix 克萊因，還有其他人一起推動了“連續群理論”的發展。對克萊因而言，一開始，這是一種試圖統一處理歐幾裏德幾何和非歐幾何這兩種不同類型幾何的方法。雖然這個課題源於十九世紀，但真正起步卻是在二十世紀，作為一種能夠將許多不同問題歸併于其中來研究的統一性框架，李群理論深深地影響了二十世紀。
我現在來談談克萊因思想在幾何方面的重要性。對於克萊因而言，幾何就是齊性空間，在那裏，物體可以隨意移動而保持形狀不變，因此，它們是由一個相關的對稱群來控制的。 歐幾裏德群給出歐幾裏德幾何而雙曲幾何源於另一個李群。於是每一個齊性幾何對應一個不同的李群。但是到了後來，隨著對黎曼的幾何學工作的進一步發展，人們更關心那些不是齊性的幾何，此時曲率隨著位置的變化而變化，並且空間不再有整體對稱性，然而，李群仍然起著重要的作用，這是因為在切空間中我們有 歐幾裏德坐標，以至於李群可以出現在一種無窮小的層面上。於是在切空間中，從無窮小的角度來看，李群又出現了，只不過由於要區分不同位置的不同點，我們需要用某種可以處理不同李群的方式來移動物體。這個理論是被Eile Cartan真正發展起來的，成為現代微分幾何的基石，該理論框架對於愛因斯坦的相對論也起著基本的作用。當然愛因斯坦的理論極大地推動了微分幾何的全面發展。
進入二十世紀，我前面提到的整體性質涉及到了在整體層面上的李群和微分幾何。一個主要的發展是給出所謂的“示性類”的資訊，這方面標誌性的工作是由Borel和Hirzebruch給出的，示性類是拓撲不變數並且融合三個關鍵部分：李群，微分幾何和拓撲，當然也包含與群本身有關的代數。
在更帶分析味的方向上，我們得到了現在被稱為非交換調和分析的理論。這是付裏葉理論的推廣，對於後者，付裏葉級數或者是付裏葉積分本質上對應于圓周和直線的交換李群，當我們用更為複雜的李群代替它們時，我們就可以得到一個非常漂亮、非常精巧並且將李群表示理論和分析融為一體的理論。這本質上是Harish-Chandra一生的工作。
在數論方面，整個“蘭德斯綱領”,現在許多人都這樣稱呼它，緊密聯繫于Harish-Chandra理論，產生於李群理論之中。對於每一個李群，我們都可以給出相應的數論和在某種程度實施Langlands綱領。在本世紀後半葉，代數數論的一大批工作深受其影響。模形式的研究就是其中一個很好的例證，這還包括Andrew Wiles在費馬大定理方面的工作。
也許有人認為李群只不過在幾何範疇內特別重要而已，因為這是出於連續變數的需要。然而事實並非如此，有限域上的李群的類似討論可以給出有限群，並且大多數有限群都是通過這種方式產生的。因此李群理論的一些技巧甚至可以被應用到有限域或者是局部域等一些離散情形中。這方面有許多純代數的工作，例如與George Lusztig名字聯繫在一起的工作。在這些工作中，有限群的表示理論被加以討論，並且我已經提到的許多技術在這裡也可以找到它們的用武之地。
有限群
上述討論已把我們帶到有限群的話題，這也提醒了我：有限單群的分類是我必須承認的一項工作。許多年以前，也就是在有限單群分類恰要完成之時,我接受了一次採訪，並且我還被問道我對有限單群分類的看法,我當時很輕率地說我並不認為它有那麼重要。我的理由是有限單群分類的結果告訴我們，大多數單群都是我們已知的，還有就是一張有關若干例外情形的表。在某種意義下，這只不過是結束了一個領域。而並沒有開創什麼新東西，當事物用結束代替開始時，我不會感到很興奮。但是我的許多在這一領域工作的朋友聽到我這麼講，理所當然地會感到非常非常不高興，我從那時起就不得不穿起“防彈衣”了。
在這項研究中，有一個可以彌補缺點的優點。我在這裡實際上指的是在所有的所謂“散在群”(sporadic groups)中，最大的被賦予了“魔群”名字的那一個。我認為魔群的發現這件事本身就是有限單群分類中最叫人興奮的結果了。可以看出魔群是一個極其有意思的動物而且現在還處於被了解之中。它與數學的許多分支的很大一部分有著意想不到的聯繫，如與橢圓模函數的聯繫，甚至與理論物理和量子場論都有聯繫。這是分類工作的一個有趣的副產品。正如我所說的，有限單群分類本身關上了大門，但是魔群又開啟了一扇大門。
從交換到非交換
第三個主題是從交換到非交換的轉變。這可能是二十世紀數學，特別是代數學的最主要的特徵之一。代數的非交換方面已經極其重要，當然，它源自於十九世紀。它有幾個不同的起源。 哈密爾頓在四元數方面的工作可能是最令人驚嘆的，並且有巨大的影響，實際上這是受處理物理問題時所採用的思想所啟發。還有Grassmann在外代數方面的工作，這是另一個代數體系，現在已經被融入我們的微分形式理論中。當然，還有Cayley以線性代數為基礎的矩陣方面的工作和Galois在群論方面的工作等。
所有這些都是以不同的方式形成了把非交換乘法引入代數理論的基石，我形象地把它們說成是二十世紀代數機器賴以生存的“麵包和黃油”。我們現在可以不去思考這些，但在十九世紀，以上所有例子都以各自不同的方式取得了重大的突破，當然，這些思想在不同的領域內得到了驚人的發展。矩陣和非交換乘法在物理中的應用產生了量子理論。Heisenberg對易關係是非交換代數在物理中的一個最重要的應用例子，以至後來被 馮諾依曼推廣到他的算子代數理論中。
群論也是在二十世紀佔重要位量的理論，我稍後再回來談它。
從線性到非線性
我的下一個主題是從線性到非線性的轉變。古典數學的大部分或者基本上是線性的，或者即使不是很精確的線性，也是那種可以通過某些擾動展開來研究的近似線性，真正的非線性現象的處理是非常困難的，並且只是在本世紀，才在很大的範圍內對其進行了真正的研究。
我們從幾何開始談起：歐幾裏德幾何，平面的幾何，空間的幾何，直線的幾何，所有這一切都是線性的。而從非歐幾何的各個不同階段到 黎曼的更一般的幾何，所討論的基本上是非線性的。在微分方程中，真正關於非線性現象的研究已經處理了眾多我們通過經典方法所看不到的新現象。在這裡我只舉兩個例子，孤立子和混沌，這是微分方程理論兩個非常不同的方面，在本世紀已經成為極度重要和非常著名的研究課題了。它們代表不同的極端。孤立子代表非線性微分方程的無法預料的有組織的行為，而混沌代表的是無法預料的無組織的行為(disorganized behavior)。這兩者出現在不同領域，都是非常有趣和重要的，但它們基本土都是非線性現象。我們同樣可以將關於孤立子的某些工作的早期歷史追溯到十九世紀下葉，但那只是很少的一部分。
當然，在物理學，麥克斯韋爾方程（電磁學的基本方程）是線性偏微分方程。與之對應的是著名的Yang-Mills方程，它們是非線性方程並被假定用來調控與物質結構有關的力。這些方程之所以是非線性的，是因為Yang-Mills方程本質上是 麥克斯韋爾方程的矩陣體現，並且由矩陣不可交換這一事實導致方程中出現非線性項。於是在這裡我們看到了一個非線性性與非交換性之間的有趣的聯繫。非交換性產生一類特殊的非線性性，這的確是很有意思和很重要的。
幾何與代數
至此我談的是一些一般性的主題，現在我想談論一下數學中的一個二分叉現象，它來回搖擺卻始終伴隨著我們，這就給了我一個機會來做一些哲學上的思索和說明。我指的是幾何和代數之間的二分法，幾何和代數是數學的兩個形式支柱，並且都有悠久的歷史。幾何學可以追溯到古希臘甚至更早的時期；代數學則源於古阿拉伯人和古印度人。所以，它們都已經成為數學的基礎，但它們之間有一種令人感到不太自然的關係。
讓我首先由這個問題的歷史開始。歐幾裏德幾何是數學理論中最早的一個例子，直到笛卡兒在我們現在稱為的笛卡兒平面中引入代數坐標之前，它一直是純幾何的。 笛卡兒的做法是一種將幾何思考化為代數運算的嘗試。從代數學家們的角度來講，這當然是對幾何學的一個重大突破或者說一次重大的衝擊，如果我們來比較 牛頓和萊布尼茨在分析方面的工作，我們會發現他們屬於不同的傳統，牛頓基本上是一個幾何學家而萊布尼茨基本土是一個代數學家，這其中有著很深刻的道理。對於 牛頓而言，幾何學，或者是由他發展起來的微積分學，都是用來描述自然規律的數學嘗試。他關心的是在很廣泛意義下的物理，以及幾何世界中的物理。在他看來，如果有人想了解事物，他就得用物理世界的觀點來思考它，用幾何圖像的觀點來看待它。當他發展微積分的時候，他想要發展的是微積分的一種能盡可能貼近隱藏在其後的物理內蘊的表現形式。所以他用的是幾何論證，因為這樣可以與實際意義保持密切關係，另一方面， 萊布尼茨有一個目標，一個雄心勃勃的目標，那就是形式化整個數學，將之變成一個龐大的代數機器。這與牛頓的途徑截然不同，並且二者有很多不同的記號。正如我們所知道的，在 牛頓和萊布尼茨之間的這場大爭論中，萊布尼茨的記號最後得勝。我們現在還沿用他的記號來寫偏導數。牛頓的精神尚在，但被人們埋葬了很長時間。
在十九世紀末期，也就是一百年前，龐加萊和希爾伯特是兩個主要人物。我在前面已經提到過他們了，並且可以粗略地講，他們分別是 牛頓和萊布尼茨的傳人。龐加萊的思想更多的是幾何和拓撲的精神，他用這些思想作為他的基本洞察工具。希爾伯特更多的是一個形式主義者，他要的是公理化，形式化，並且要給出嚴格的，形式的描述。雖然任何一個偉大的數學家都不能輕易地被歸到哪一類中去，但是，很清楚地，他們屬於不同的傳統。
當準備這個報告的時候，我想我應該寫下我們目前這一代中能夠繼承這些傳統的具有代表性的人的名字。談論還健在的人是十分困難的——誰該放在這張名單上呢？接著我又暗自思忖：有誰會介意被放在這麼一張著名的名單的哪一邊呢？於是我選擇了兩個名字Arnold Bourbaki，前者是 龐加萊-牛頓傳統的繼承人，而後者，我認為，是希爾伯特最著名的接班人。Arnold毫不含糊地認為：他的力學和物理的觀點基本上是幾何的，是源自於 牛頓的；以為存在處於二者之間的東西，除了象黎曼（他確實跟兩者都有偏離）等少數人之外，都是一種誤解。Bourbaki努力繼續 希爾伯特的形式化的研究，將數學公理化和形式化推向了一個令人矚目的範圍並取得了一些成功。每一種觀點都有它的優點，但是它們之間很難調和。
讓我來解釋一下我自己是如何看待幾何和代數之間的不同。幾何學當然講的是空間，這是毫無疑問的。如果我面對這間房間裏的聽眾，我可以在一秒中內或者是一微秒內看到很多，接收到大量的資訊，當然這不是一件偶然的事件。我們大腦的構造與視覺有著極其重要的關係。我從一些從事神經生理學的朋友那裏了解到，視覺佔用了大腦皮層的百分之八十或九十。在大腦中大約有十七個中樞，每一個中樞專門用來負責視覺活動的不同部分：有些部分涉及的是垂直方向的，有些部分與水準方向有關，有些部分是關於色彩和透視的，最後有些部分涉及的是所見事物的具體含義和解說。理解並感知我們所看到的這個世界是我們人類發展進化的一個非常重要的部分。因此空間直覺者空間知覺 是一種非常強有力的工具，也是幾何學在數學上佔有如此重要位置的原因，它不僅僅對那些明顯具有幾何性質的事物可以使用，甚至對那些沒有明顯幾何性質的事物也可以使用。我們努力將它們歸結為幾何形式，因為這樣可以讓我們使用我們的直覺。我們的直覺是我們最有力的武器。特別是在向學生或是同事講解一種數學時可以看得很清楚。當你講解一個很長而且很有難度的論證，最後使學生明白了。學生這時會說些什麼呢？他會說“我看到了（我懂了）！”在這裡看見與理解是同義詞，而且我們還可以用“知覺”這個詞來同時形容它們，至少這在英語裏是對的，把這個現象與其他語言作對比同樣有趣。我認為有一點是很基本的：人類通過這種巨大的能力和視覺的瞬間活動獲取大量的資訊，從而得以發展，而教學參與其中並使之完善。
在另一方面（也許有些人不這樣認為），代數本質上涉及的是時間。無論現在做的是哪一類代數，都是一連串的運算被一個接著一個羅列出來，這裡“一個接著一個”的意思是我們必須有時間的概念。在一個靜態的宇宙中，我們無法想像代數，但幾何的本質是靜態的：我可以坐在這裡觀察，沒有什麼變化，但我仍可以繼續觀察。然而,代數與時間有關，這是因為我們有一連串的運算，這裡當我談到“代數”時，我並不單單指現代代數。任何演算法，任何計算過程，都是一個接著一個地給出一連串步驟,現代電腦的發展使這一切看得很清楚。現代電腦用一系列0和1來反映其資訊並由此給出問題的答案。
代數涉及的是時間的操作，而幾何涉及的是空間。它們是世界互相垂直的兩個方面，並且它們代表數學中兩種不同的觀念。因此在過去數學家們之間關於代數和幾何相對重要性的爭論或者對話代表了某些非常非常基本的事情。
當然只是為了論證是哪一邊輸了，哪一邊勝利了，這並不值得。當我考慮這個問題時，有一個形象的類比：“你願意成為一個代數學家還是一個幾何學家？”這個問題就象問：“你願意是聾子還是瞎子？”一樣。如果人的眼睛盲了，就看不見空間；如果人的耳朵聾了，就無法聽見，聽覺是發生在時間之中的，總的來說，我們還是寧願二者都要。
在物理學，也有一個類似的、大致平行的關於物理概念和物理實驗之間的劃分。物理學有兩個部分：理論——概念，想法，單詞，定律——和實驗儀器。我認為概念在某種廣義的意義下是幾何的，這是因為它們涉及的是發生在真實世界的事物。另一方面，實驗更象一個代數計算。人們做事情總要花時間，測定一些數，將它們代入到公式中去。但是在實驗背後的基本概念卻是幾何傳統的一部分。
將上述二分叉現象用更哲學或者更文學的語言來說，那就是對幾何學家而言，代數就是所謂的“浮士德的奉獻”。正如大家所知道的，在歌德的故事裏，浮士德通過魔鬼可以得到他所想要的（就是一個漂亮女人的愛），其代價是出賣他的靈魂，代數就是由魔鬼提供給數學家的供品。魔鬼會說：“我將給你這個有力的機器，它可以回答你的任何問題。你需要做的就是把你的靈魂給我：放棄幾何，你就會擁有這個威力無窮的機器”(現在可以把它想像成為一台電腦!)。當然我們希望同時擁有它們，我們也許可以欺騙魔鬼，假裝我們出賣靈魂，但不真地給它。不過對我們靈魂的威脅依然存在，這是因為當我們轉入代數計算時，本質上我們會停止思考，停止用幾何的觀念來考慮問題，不再思考其含義。
在這裡我談論代數學家的話重了一些，但是基本土，代數的目標總是想建立一個公式，把它放到一個機器中去，轉動一下把手就可以得到答案。也就是拿來一個有意義的東西，把它化成一個公式，然後得到答案。在這樣的一個過程中，人們不再需要思考代數的這些不同階段對應的幾何是什麼。就這樣，洞察力丟掉了，而這在那些不同的階段都是非常重要的。我們絕不能放棄這些洞察力！最終我們還是要回到這上面來的，這就是我所談到的浮士德的奉獻。我肯定這種講法尖銳了一點。
幾何和代數的這種選擇導致能融合二者的一些交叉課題的產生，並且代數和幾何之間的區別也不象我講的那樣直截了當和樸實無華。例如，代數學家們經常使用圖式。而除了幾何直覺，圖式又能是什麼呢？
歷史的總結
我現在作一個簡短的總結。讓我概括地談談歷史：數學究竟發生了什麼？我相當隨意地把十八世紀和十九世紀放在了一起，把它們當做我們稱為古典數學的時代，這個時代是與歐拉和高斯這樣的人聯繫在一起的，所有偉大的古典數學結果也都是在這個時代被發現和發展的。有人也許認為那幾乎就是數學的終結了，但是相反地，二十世紀實際上非常富有成果，這也是我一直在談論的。
二十世紀大致可以一分為二地分成兩部分。我認為二十世紀前半葉是被我稱為“專門化的時代”，這是一個希爾伯特的處理辦法大行其道的時代，即努力進行形式化，仔細地定義各種事物，並在每一個領域中貫徹始終。正如我說到過的，Bourbaki的名字是與這種趨勢聯繫在一起的。在這種趨勢下，人們把注意力都集中于在特定的時期從特定的代數系統或者其他系統能獲得什麼。二十世紀後半葉更多地被我稱為“統一的時代”，在這個時代，各個領域的界限被打破了，各種技術可以從一個領域應用到另外一個領域，並且事物在很大程度上變得越來越有交叉性。我想這是一種過於簡單的說法，但是我認為這簡單總結了我們所看到的二十世紀數學的一些方面。
二十一世紀會是什麼呢？我已經說過，二十一世紀是量子數學的時代，或者，如果大家喜歡，可稱為是無窮維數學的時代。這意味著什麼呢？量子數學的含義是指我們能夠恰當地理解分析、幾何、拓撲和各式各樣的非線性函數空間的代數，在這裡，“恰當地理解”，我是指能夠以某種方式對那些物理學家們已經推斷出來的美妙事物給出較精確的證明。
有人要說，如果用天真幼稚的方式來研究無窮維並問一些天真幼稚的問題，通常來講，只能得到錯誤的答案或者答案是無意義的，物理的應用、洞察力和動機使得物理學家能夠問一些關於無窮維的明智的問題，並且可以在有合乎情理的答案時作一些非常細緻的工作，因此用這種方式分析無窮維決不是一件輕而易舉的事情。我們必須沿著這條正確的道路走下去。我們已經得到了許多線索，地圖已經攤開了：我們的目標已經有了，只不過還有很長的路要走。
還有什麼會發生在二十一世紀？我想強調一下Connes的非交換微分幾何。Alain Connes擁有這個相當宏偉的統一理論。同樣，它融合了一切。它融合了分析、代數、幾何、拓撲、物理、數論，所有這一切都是它的一部分。這是一個框架性理論，它能夠讓我們在非交換分析的範疇裏從事微分幾何學家通常所做的工作，這當中包括與拓撲的關係。要求這樣做是有很好的理由的，因為它在數論、幾何、離散群等等以及在物理中都有（潛力巨大的或者特別的）應用。一個與物理有趣的聯繫也剛剛被發現。這個理論能夠走多遠，能夠得到什麼結果，還有待進一步觀察。它理所當然地是我所期望的至少在下個世紀頭十年能夠得到顯著發展的課題，而且找到它與尚不成熟的（精確）量子場論之間的聯繫是完全有可能的。
我們轉到另一個方面，也就是所謂的“算術幾何”或者是Arakelov幾何，其試圖盡可能多地將代數幾何和數論的部分內容統一起來。這是一個非常成功的理論。它已經有了一個美好的開端，但仍有很長的路要走。這又有誰知道呢？
當然，所有這些都有一些共同點。我期待物理學能夠將它的影響遍及所有地方，甚至是數論：安德魯.懷爾斯不同意我這樣說，只有時間會說明一切。
這些是我所能看到的在下個十年裏出現的幾個方面，但也有一些難以捉摸的東西：返回至低維幾何。與所有無窮維的富有想像的事物在一起，低維幾何的處境有些尷尬。從很多方面來看，我們開始時討論的維數，或我們祖先開始時的維數，仍留下某些未解之謎。維數為2，3和4的對象被我們稱為“低”維的。例如Thurston在三維幾何的工作，目標就是能夠給出一個三維流形上的幾何分類，這比二維理論要深刻得多。Thurston綱領還遠遠沒有完成，完成這個綱領當然將是一個重要的挑戰。
在三維中另外一個引人注目的事件是Vaughan-Jones那些思想本質上來源於物理的工作。這給了我們更多的關於三維的資訊，並且它們幾乎完全不在Thurston綱領包含的資訊之內。如何將這兩個方面聯繫起來仍然是一個巨大的挑戰，但是最近得到的結果暗示兩者之間可能有一座橋，因此，整個低維的領域都與物理有關，但是其中實在有太多讓人琢磨不透的東西。
最後，我要提一下的是在物理學中出現的非常重要的“對偶”。這些對偶，泛泛地來講，產生於一個量子理論被看成一個經典理論時有兩種不同的實現。一個簡單的例子是經典力學中的位置和動量的對偶。這樣由對偶空間代替了原空間，並且線上性理論中，對偶就是付立葉變換。但是在非線性理論中，如何來代替付立葉變換是巨大的挑戰之一。數學的大部分都與如何在非線性情形下推廣對偶有關。物理學家看起來能夠在他們的弦理論和M一理論中以一種非同尋常的方式做到了這一點。他們構造了一個又一個令人嘆為觀止的對偶實例，在某種廣義的意義下，它們是付立葉變換的無窮維非線性體現，並且看起來它們能解決問題，然而理解這些非線性對偶性看起來也是下個世紀的巨大挑戰之一。
我想我就談到這裡。這裡還有大量的工作，並且我覺得象我這樣的一個老人可以和你們這麼多的年輕人談談是一件非常好的事情；而且我也可以對你們說：在下個世紀，有大量的工作在等著你們去完成。
（原載《數學譯林》2002/2，白承銘譯，周性偉、馮惠濤校）
|
|
| |
版權所有：中國科普博覽 京ICP備05061377號 E-Mail:webmaster@kepu.net.cn TEL:010-58812506 010-58812548 如果您有任何意見或建議,請聯繫我們!
No comments:
Post a Comment