为表述态和算符，需要在希尔伯特空间中选定一组基底。这组基底应该是正交、归一、完备的。在上一章中曾指出，厄米算符的本征函数系具有正交、归一、完备、封闭性。可以用厄米算符的本征函数作为基底，将任何态矢量在这组基底中展开。用展开的系数，即态矢量在这个特定的“坐标系”即这组基底中的分量来表示态矢量，这就是波函数。这和在数学中一个矢量的表示方法类似。选定三维空间中一组相互正交归一的基底（1，j，k）后，矢量a将通过它在(1，j，k)中的一组分量
a=ax1+ayj+azk≡(ax，ay，az)
表示。所不同的的，现在的“基底”可以是复函数，是某个厄米算符的本征态。空间不是普通的矢量空间而是函数空间，即希尔伯特空间。
[PDF]第四章矩阵力学基础(Ⅱ)——表象理论
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用展开的系数，即态矢量在这个特定的“坐标系”即这组基底中的分量来表示态矢量，第四章矩阵力学基础Ⅱ)——表象理论- 豆丁网
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2014年3月15日 - 用展开的系数，即态矢量在这个特定的“坐标系”即这组基底中的分量来表示态矢量，表象理论- 道客巴巴
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2014年4月13日 - 用展开的系数，即态矢量在这个特定的“坐标系”即这组基底中的分量来表示态矢量，
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