Sunday, May 10, 2015

gibbs 微观组织热力学, G=H-TS，H晶体 S非晶=S晶体 G非晶>G晶体,所以亚稳态的非晶处于高能态，晶化过程有能量的释放




吉布斯自由能（英语：Gibbs free energy），或称吉布斯函数（Gibbs function）、自由焓（Free Enthalpy）是热力学中描述等温、等压过程的一个重要参量，常用G表示，它的定义是：
G = U - TS + pV = H - TS，
其中U是系统的内能，T是温度，S是熵，p是压强，V是体积，H是焓。
吉布斯自由能的微分形式是：
\mathrm{d}G = - S\;\mathrm{d}T + V\;\mathrm{d}p + \mu\;\mathrm{d}N，
其中\mu\,是化学势。一个重要的推论是G=\mu N\,。也就是说每个粒子的平均吉布斯自由能等于化学势。


非晶合金晶化过程为什么是放热峰（DSC），而不是吸热峰？机理是？

作者: gmlmike (站内联系TA)    发布: 2011-06-15
非晶合金晶化过程为什么是放热峰（DSC），而不是吸热峰？机理是？
Here is a link for "latent heat" in Wikipedia. Read it carefully and u will find the answer to ur question.
Sorry,here is the link:
http://en.wikipedia.org/wiki/Latent_heat
因为非晶态是亚稳状态，而晶态是稳态，能量是最低的，所以晶化过程会放热。
非晶合金晶化过程，无序变有序，高能态变低能态，故放热。
热焓的释放过程
请看《微观组织热力学》西泽泰二 p46，
根据G=H-TS，
H晶体 S非晶=S晶体
所以G非晶>G晶体
所以亚稳态的非晶处于高能态，晶化过程有能量的释放
非晶带自由能比晶体的自由能高     故放热
因为非晶是亚稳态结构，晶体是稳态结构，物质都是从高能量到低能量的转变，所以非晶加热是必然放热的~~~
只要结晶就会放热，和非晶无关，之所以非晶合金会出现放热峰是和热过程有关，熔融合金液结晶过程也要放热！
该过程是非晶合金形成时来不及结晶的亚稳态在DSC升温过程向晶态转变过程的特点（结晶放热0，与晶体非晶体无关！
如果能找几种物质混合时有混合负热，且负热大于结晶放热峰，那么会不会有利于非晶合金的制备呢？
非晶是亚稳态结构，晶体是稳态结构，相对于稳态结构，亚稳态的非晶处于较高的能级，由热力学第二定律，在无外界影响的情况下，物质都是从高能量到低能量的转变，所以非晶发生晶化时是放热的。
7楼: Originally posted by wsq_7710 at 2011-06-20 14:03:33
请看《微观组织热力学》西泽泰二 p46，
根据G=H-TS，
H晶体 S非晶=S晶体
所以G非晶>G晶体
所以亚稳态的非晶处于高能态，晶化过程有能量的释放
您好，请问这是什么意思，多谢！
同问这个问题，有一点我一直想不明白，DSC曲线测试的时候外界一直给样品提供热量啊！！！


非相对论极限下，在
等离子体中采取可以用􀜰􀮽对两体碰撞的迭加来代替一次多体碰撞，
然后再用一系列时间上稍稍错开的两体碰撞来代替同时刻的许多两
体碰撞的迭加

[PDF]等离子体物理学讲义
blog.sciencenet.cn/home.php?mod=attachment&id...

轉為繁體網頁
动理学方程的碰撞算子存在集中简化的模型，适用于完全电离等离子. 体的Fokker－Planck 微分碰撞算子，适用于弱电离等离子体的. Boltzmann 积分碰撞算子 ...
 
 

Black body

www.launc.tased.edu.au/.../blackbody1.ht...

Launceston College, Tasmania
Loading...
BLACK BODY RADIATION - MAX PLANCK topics ... Further, the interior radiation must be in an equilibrium state - no light can enter, none can escape so the ...



第一步近似的根据是，当􀜰􀮽 􀘨 1时，场粒子可以具有粒子可能占
有的几乎所有状态􁈺动量，能量，位置􁈻，它们之间的紧密的相互作用
已经使得场粒子总体上达到相对稳定。即在碰撞前后，从每一个粒子
来看其状态虽然会有改变，但总的状态基本上没有变化，或者变化得
很少．因此在讨论检验粒子和几个粒子的多体相互作用时，场粒子间
的相互作用可以忽略不计，只考虑它们中的每一个和场粒子的相互作
用。接着考虑到在非相对论极限下每个场粒子和检验子内相互作用都
是两体屏蔽Coulomb 作用，因此可以把一个多体碰撞近似地看成是
许多同时发生的两体碰撞的简单叠加。

现在来看第二个近似．由于􀜰􀮽 􀘨 1，上面所说的对􀜰������体碰撞实

际上可以认为基本上遍历了一个粒子和它的Debye 球内其它粒子所
有可能的两体碰撞事件，而与检验粒子的初始条件关系不大．这样􀜰􀮽
对两体碰撞的迭加效果可以近似地由一对两体碰撞的所有可能状态
组成的系综平均来描述．但是，如果真用统计平均的方法来求􀜰􀮽对
两体碰撞迭加会引起许多数学处理的困难．。根据等离于体中粒子碰
撞的特点，采取了一个与统计物理相似但完全相反的处理方法，即把
在同一时刻对两体碰撞系综的平均变成在一个宏观短微观长的时间
间隔中，对一系列时间相继但历经了各种可能状态的两体碰撞取时间
平均，从而在每一个特定时刻，只需要处理一对两体碰撞问题，不但
大大简化了数学计算，并且增加了物理上的透明度。
Posted by at

No comments:

Post a Comment

Subscribe to: Post Comments (Atom)