staff.ustc.edu.cn/~chenzyn/lectures/chapter8.pdf
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外磁场实现）为一级相变，因磁化强度 。 .... 在平均场理论里，朗道假定临界点附近朗各种晕....今天总算是能把拉格朗日方程用起来了，虽然还是不懂推倒过程........这个可加性又是什么东西？什么“拉格朗日喊函数的可加性意味着，在没有相互作用的系统中，任一部分的运动方程不可能包含另一部分的量”
回复：2楼
图腾我问一下，这个拉格朗日函数是怎么定义的？是定义为动能-势能？可是这样的话先要定义势能感觉没有走出牛顿的体系，而且拉格朗日函数貌似也不止一个。是不是说，基本原理是“存在”这么一个拉格朗日函数，具有关于时间的积分最小这一性质，然后我们再把这个函数“找”出来，找到“拉格朗日函数”中的一个是动能-势能？
图腾我问一下，这个拉格朗日函数是怎么定义的？是定义为动能-势能？可是这样的话先要定义势能感觉没有走出牛顿的体系，而且拉格朗日函数貌似也不止一个。是不是说，基本原理是“存在”这么一个拉格朗日函数，具有关于时间的积分最小这一性质，然后我们再把这个函数“找”出来，找到“拉格朗日函数”中的一个是动能-势能？
回复：5楼
应该是定义吧...L=T-V，所谓找出实际路径的L只是说其中的q(t)是要确定的，但L=T-V这形式却是固定的。至于两系统没有相互作用，就好比两个软柿子，分开来放，却当做一个系统，就是L=L1+L2；但要是俩软柿子相互碰撞了，那就有相互作用了，就不能这么干了。
至于定义势能的问题，你没看L.D.Landau的《力学》中是怎么写的吗：U(r1,r2,r3,...,rn)，这不是没有走出牛顿体系，谁说用笛卡尔坐标就是牛顿体系啦？描述几个质点间的势能，当然是用相互的位置矢量比较方便啦~~~
应该是定义吧...L=T-V，所谓找出实际路径的L只是说其中的q(t)是要确定的，但L=T-V这形式却是固定的。至于两系统没有相互作用，就好比两个软柿子，分开来放，却当做一个系统，就是L=L1+L2；但要是俩软柿子相互碰撞了，那就有相互作用了，就不能这么干了。
至于定义势能的问题，你没看L.D.Landau的《力学》中是怎么写的吗：U(r1,r2,r3,...,rn)，这不是没有走出牛顿体系，谁说用笛卡尔坐标就是牛顿体系啦？描述几个质点间的势能，当然是用相互的位置矢量比较方便啦~~~
内禀坐标系隐涵的物理理念
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内禀坐标系隐涵的物理理念就是：物质运动本质性的坐标自变量个数（维数）是由物质运动本身决定的，它一般的少于唯象观测下所需的坐标自变量个数（维数）。只有在内禀坐标下表出的物理定律（运动规律）具有客观不变性。现代物理理论禀承这个理念。原则上，这个原理的初始形态是拉格让日力学的物质坐标系概念。量子力学的动量坐标和能量坐标是其另一种极端形式。
单纯的从数学物理方程求解的角度看，利用对称性类的条件可以把空间的维数（独立空间自变量的个数）减少。当然，这种变量代换后的低维空间的坐标自变量本身在3维欧氏空间看来是曲线或曲面。与高等数学里的曲线坐标系不同的是，内禀坐标系是镶嵌在被研究对象（物质）上的。对3维欧氏空间中的有限物体，其外表面边界上有一个天然的曲面内禀坐标选择（二维），而第3个维内禀坐标就是其厚度（或深度）坐标。
这类坐标的特点是：取值范围有限，可以是循环坐标。
现代物理数学表述中，很愿意取等能量面上的两个内禀坐标为能量面的内禀坐标，而取能量面间的距离坐标为第3个内禀坐标。这样选择的3个内禀坐标在微分形式操作中等价于3维直角坐标。所以，在公式化操作中，还是写成dx,dy,dz形式。
把曲线坐标系与内禀坐标系混为一谈的文献（教科书）随处可见。把观测空间维数（表象）混同于内禀空间维数（物理客观）的文献教科书）也随处可见。
各国科学界的普遍现象是：用基于表象观测时空的理论表述（教科书用的最广）反对基于物理运动内在时空的理论表述。
反对的后果是：学术上，大家无论如何努力，原地转圈圈。
以两体问题为例，若用两粒子的坐标与速度描述体系，由于相互作用，拉格朗日函数中不同自由度纠结，生成的运动方程同时与两个粒子有关。若用质心、相对坐标与速度描述体系的整体、内部运动，则拉格朗日函数等于整体运动部分加内部运动部分，两种自由度完全解耦，相当于两个无相互作用的“准粒子”（一个质量“串联”，表征整体运动；另一个质量“并联”，表征内部运动）组成的系统。此即所谓的可加性。
好像有点懂了，是不是说，只要用同样的广义坐标，并且两部分没有作用，就可以相加？可书上“拉格朗日函数的可加性本身表明了这样一个事实,即没有相互作用的诸
部分中的任一部分的运动方程不可能包含属于体系另外部分的量”这句是啥意思？————小卫
部分中的任一部分的运动方程不可能包含属于体系另外部分的量”这句是啥意思？————小卫
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