R 过程 U 过程 封闭的微观体系服从薛定谔方程，仅仅经历一个可逆的幺正演化过程（简称为 U 过程）。被测量的量子系统不再是一个封闭的系统，人们通常认为量子力学本身不能直接地描述 R 过程

量子力学基本问题的核心是量子测量和量子测量相关的量子力学诠释，而量

子开系统理论是描述量子测量过程的基本理论[14]。大家知道，在量子力学哥本

哈根诠释中，波包塌缩（wave function collapse，或称冯.诺依曼假设）是一个关

键性的观念。根据这个假设，为了使得测量后瞬间的重复测量给出相同的结果，

测量某一力学量一旦得到其本征值之一，体系的波函数便会塌缩到相应的本征态

上。这是一个非幺正的不可逆过程（称为 R 过程）。然而，封闭的微观体系服从

薛定谔方程，仅仅经历一个可逆的幺正演化过程（简称为 U 过程）。显然，被测

量的量子系统不再是一个封闭的系统，人们通常认为量子力学本身不能直接地描

述 R 过程。被测量子系统与测量仪器发生相互作用，因此它是一个典型的开放

系统。从这个意义上讲，量子开系统的研究对理解量子测量等基本问题十分重要。

[PDF]量子态操纵的若干基础物理问题 - 中国科学院理论物理研究所

www.itp.ac.cn/~suncp/kepu/qcontrol.pdf

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跃迁的选择定则与自然原子的电偶极跃迁的选择定则是一样的。单光子跃迁和双. 光子跃迁不能共存。但是，如果外磁通偏离. 0 / 2. Φ. ，相互作用哈密顿量和势场的.

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跃迁的选择定则与自然原子的电偶极跃迁的选择定则是一样的。单光子跃迁和双. 光子跃迁不能共存。但是，如果外磁通偏离. 0 / 2. Φ. ，相互作用哈密顿量和势场的.

量子力学基本问题的核心是量子测量和量子测量相关的量子力学诠释，而量
子开系统理论是描述量子测量过程的基本理论[14]。大家知道，在量子力学哥本
哈根诠释中，波包塌缩（wave function collapse，或称冯.诺依曼假设）是一个关
键性的观念。根据这个假设，为了使得测量后瞬间的重复测量给出相同的结果，
测量某一力学量一旦得到其本征值之一，体系的波函数便会塌缩到相应的本征态
上。这是一个非幺正的不可逆过程（称为 R 过程）。然而，封闭的微观体系服从
薛定谔方程，仅仅经历一个可逆的幺正演化过程（简称为 U 过程）。显然，被测
量的量子系统不再是一个封闭的系统，人们通常认为量子力学本身不能直接地描
述 R 过程。被测量子系统与测量仪器发生相互作用，因此它是一个典型的开放
系统。从这个意义上讲，量子开系统的研究对理解量子测量等基本问题十分重要。


[编辑] 动力学演化
　　量子态的动力学有不同的模型（也被称为“绘景”）来表示。通过重新定义算符和状态这些不同的模型可以互相转换，它们实际上是等价的。薛定谔绘景对一个系统的动力学是这样描述的：一个状态由一个可导的、以时间 t 为参量的、希尔伯特状态空间上的函数定义。假如 是对一个时间点 t 的状态描述的话，那么以下的薛定谔公式成立：
　　这里，H 是哈密顿算符，相当于整个系统的总能量的可观察量，是一个紧凑地定义的、自伴算符，i 是虚数单位， 是普朗克常数。在海森堡绘景，状态本身不随时间变化，但是可观察量的算符随时间变化。随时间变化的海森堡运算符由以下微分方程定义：
　　通过数学演化，可以证明，假如可观察量 A 在薛定谔绘景中，不随时间变化的话，通过薛定谔绘景和海森堡绘景获得的 A 的期望值是相同的。在相互作用绘景中，状态和算符均可随时间变化。但是，状态和算符的哈密顿算符不同。尤其在状态随时间的变化，有精确的解的情况下，这个绘景非常有用。在这个情况下，所有的数学计算，全部规限于算符的时间变化上了。因此，对于状态的哈密顿算符被称为“自由哈密顿算符”，对可观察量的哈密顿算符被称为“相互作用哈密顿算符”。