相对性原理 在动系中量度时，这个电荷的量值也该是 "1"

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根据相对性原理，在动系中量度时，这个电荷的量值也该是

“１”，。如果这个电荷相对于静系是静止的，那么按照定义，矢量
（Ｘ，Ｙ，Ｚ）就等于作用在它上面的力。如果这个电荷相对于动系
是静止的（至少在有关的瞬时），那么作用在它上面的力，在动系中
量出来是等于矢量（

X` , Y` , Z`,
）。


是静止的（至少在有关的瞬时），那么作用在它上面的力，在动系中
量出来是等于矢量（

X` , Y` , Z`,
）。由此，上面方程中的前面三个，
在文字上可以用如下两种方式来表述：


1
，如果一个单位点状电荷在一个电磁场中运动，那么作用在



它上面的，除了电力，还有一个“电动力”，要是我们略去。
c
v

的
二次以及更高次幂所乘的项，
这个电动力就等于单位电荷的速度同磁
力的矢积除以光速。（旧的表述方式。）


2
．如果一个单位点状电荷在一个电磁场中运动，那么作用在
它上面的力就等于在电荷所在处出现的一种电力，
这个电力是我们把
这电磁场变换到同这单位电荷相对静止的一个坐标系上去时所得出
的。（新的表述方式。）

对干‘磁动力”也是相类似的。我们看到，在所阐述的这个理
论中，
电动力只起着一个辅助概念的作用，
它的引用是由干这样的情
况：电力和磁力都不是独立于坐标系的运动状态而存在的。

同时也很明显，开头所讲的，那种在考查由磁体同导体的相对
运动而产生电流时所出现的不对称性，现在是不存在了。

同时也很明显，开头所讲的，那种在考查由磁体同导体的相对
运动而产生电流时所出现的不对称性，现在是不存在了。
而且，
关于
电动力学的电动力的“位置”（
Sitz
）问题（单极电机），现在也不
成为问题了。


因此，
如果我们把在静系中量得的、



为这个曲面所包围的光能叫做



E



，



而在动系中量得的叫做
E`
，我们就得到：






c
v
A
A
c
v
S
S
E
E
2
2
2
1
cos
1
8
`
8
`
`











当
0


时，这个公式就简化成：




c
v
c
v
E
E



1
1
`

可注意的是，
光集合体的能量和频率都随着观察者的运动状态遵
循着同一定律而变化

关于动体的一切光学问题，
都能用这里所使用的方法来解决。
其
要点在于，
把受到一动体影响的光的电力和磁力，
变换到一个同这个
物体相对静止的坐标系上去。
通过这种办法，
动体光学的全部问题将
归结为一系列静体光学问题

因为，——由速度的加法定理（§
5
）得知——矢量（
u

，
u

，
u

）只不过是在
k
系中量得的电荷的速度，所以我们就证明了：根
据我们的运动学原理，
洛伦兹的动体电动力学理论的电动力学基础是
符合于相对性原理的。

此外，
我还可以简要地说一下，
由已经推演得到的方程可么容易
地导出下面一条重要的定律：如果一个带电体在空间中无论怎样运
动，并且从一个同它一道运动着的坐标系求看，它的电荷不变，
那么
从“静”系
K
来看，它的电荷也保持不变