《电动力学》第8讲§2.2 静电势的多极展开
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三、原子核的电四极矩
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电偶极矩- 维基百科,自由的百科全书
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电四极矩的物理图象_百度文库
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小区域内电荷体系在远处的电势可以看成. 是位于原点电荷,偶极子,电四极子,电. 点的. 八. 极子. 产生的. 势的叠加。 . (2. ) 电偶极矩依赖于原点的选取,但当.
/19 1 46% § 6 6 电多极矩 电多极矩 讨论电荷分布在小区域内 ...
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求解静电场的方法是引入电势,电势的求解是一个经典问题[1]。解法较多,诸如分离变量法、电象法、格林函数法、有限差分法、电势多极展开法等等[2]。 用电势多极展开法求解电势时,电势的多极展开式中,出现了包括电单极子在内的电多极子。这些电多极子是数学推演的结果,而非真实存在。原本是一定空间范围内的电荷系统(体系)在远处所激发(产生)的电势,却被想象中的电多极子激发同样电势所取代,对此,许多教材只言“等效”而不涉及等效的模型或物理图象。
Constantino Grosse 对电势的多极展开进行了分析研究[3]
。 兰州师范高等专科学校
的蒋德翰给出了电势多极展开的物理图象[4]。
在用电势的多极展开法解决实际问题时,经常会遇到电荷集中在一个小区域内的情况。在处理这种问题时,作为初级近似,我们可以把原来的电荷体系集中起来看作是一个点电荷,但当体系的总电荷为零,或考虑某些进一步的效应需要更高的精确度时,就必须考虑到体系的电偶极矩,同样在体系的电偶极矩为零,或需要更高的精确度时,就要引入电四极矩或更高的极矩。当然,在引入更高极矩的同时,给计算带来了很大的麻烦,传统的电动力学求解方法比较困难。所以, 衡阳师范学院物理与电子信息科学系的陈秋成尝试利用数学物理方法的理论来求解,即用分离变量法求出电多极子所满足的拉普拉斯方程,导出勒让德多项式,从而解出电多极子所处的电场的电势[5]。青岛建筑工程学院基础课教学二部的孙瑛,又做了进一步的工作,将电势的多极展开式与用分离变量法解拉普拉斯方程所得的通解进行比较,得出通解中各项的物理意义,加深了对电多极子的场的理解[6]
Constantino Grosse 对电势的多极展开进行了分析研究[3]
。 兰州师范高等专科学校
的蒋德翰给出了电势多极展开的物理图象[4]。
在用电势的多极展开法解决实际问题时,经常会遇到电荷集中在一个小区域内的情况。在处理这种问题时,作为初级近似,我们可以把原来的电荷体系集中起来看作是一个点电荷,但当体系的总电荷为零,或考虑某些进一步的效应需要更高的精确度时,就必须考虑到体系的电偶极矩,同样在体系的电偶极矩为零,或需要更高的精确度时,就要引入电四极矩或更高的极矩。当然,在引入更高极矩的同时,给计算带来了很大的麻烦,传统的电动力学求解方法比较困难。所以, 衡阳师范学院物理与电子信息科学系的陈秋成尝试利用数学物理方法的理论来求解,即用分离变量法求出电多极子所满足的拉普拉斯方程,导出勒让德多项式,从而解出电多极子所处的电场的电势[5]。青岛建筑工程学院基础课教学二部的孙瑛,又做了进一步的工作,将电势的多极展开式与用分离变量法解拉普拉斯方程所得的通解进行比较,得出通解中各项的物理意义,加深了对电多极子的场的理解[6]
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