《简明量子场论》的笔记-第16页
- 页码:第16页 2011-02-13 20:46:36
量子场论中的路径积分量子力学中的研究对象是粒子,用坐标描述,量子场论中的研究对象则是场。所谓“场”,其实是一个数学概念。给定一个流形...或者不用“流形”这样的名词,我们生活的这个宇宙,每一点都可以用时间-空间四维坐标 来描述。在每一个时空点之上都给定一个数 ,就得到了一个标量场。(也可以在每一点上给定一个矢量 ,得到矢量场;还可以得到张量场等等。)当然,在场论中研究的场,都是一些有物理意义的动力学函数。 给定一个场,对不同的 , 不同, 对时间的偏导数是场的动能;对空间的不同点, 也不同,在场论中, 对空间坐标的偏导数也是场的动能。(其实应该是场的动量。但动能和动量实际上是同一四维矢量的分量。)总之,场的动能源于场在时空中的“变化”。 除此之外,场自身也有相互作用,称为势能。比较重要的势能项,有,其大小和场的平方成正比,系数 表征这项作用的强弱。这项势能是场因为自身存在即具有的能量。因为能量即质量,可见 其实就是我们熟悉的[静]质量。还有一个重要的势能项是和 成正比的。玻色气体中,每两个气体原子之间具有相互作用,假设相互作用能量是 。对于有个 原子的玻色气体,总相互作用能量就是 , 很大时约等于 。考虑到 ,玻色气体原子之间的相互作用其实就是 相互作用。 知道了场的动能和势能,就能写出拉格朗日量以及作用量,即P17的Eq.(5)。同样,可以算出这个场的几率幅。量子场论中的路径积分方法是:认为所有的场函数都是可能出现的,计算出所有 的几率幅,把它们相加,得到一个总几率幅。 和量子力学中类似,如果做微小变化,一般来说,会导致几率幅的剧烈振荡,使得“相邻”的 贡献的几率幅会相互抵消——除非在作用量取极值处。因此,在场论中,同样可以用最小作用量原理,求出“实际出现的”场。对于标量场,这个“实际出现的”场满足Klein-Gordon方程。
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