[相對論]二十三、能量動量張量Tμν、Hilbert作用量- YouTube
www.youtube.com/watch?v=_4VkiRTj9lI
2011年6月1日 - 上傳者：臺大科學教育發展中心 影音平台 ．NTU CAStudio
http://case.ntu.edu.tw/castudio/ 國立臺灣大學科學教育發展中心開放式課程影音平台Center for the Advancement of Science ...
www.youtube.com/watch?v=_4VkiRTj9lI
2011年6月1日 - 上傳者：臺大科學教育發展中心 影音平台 ．NTU CAStudio
http://case.ntu.edu.tw/castudio/ 國立臺灣大學科學教育發展中心開放式課程影音平台Center for the Advancement of Science ...宇宙法則 - 第 247 頁 - Google 圖書結果
https://books.google.com.hk/books?isbn=0646432559
John Chang, 海之濤 - 2004 - Science
7)進一步到量子物理的波函數,薛定諤( Schrodinger, Erwin )方程也是以能量守恆的 ... 右邊為物質能量動量張量,G 為牛頓引力常數, C 為光速,Tμυ 為張量,因為能量為“.爱因斯坦方程Guv= -kTuv ,其中Tuv是不是nmc^2u^u u^v 其中u^i是速度矢量dx^i/dτ ? dτ是广义相对论下的固有时，并不等于ds?
在闽科夫斯基度规下，能动张量的含义是：
左上角：T00：能量密度。
T0i，动量密度。
所以T0miu：四维动量密度。
第二行是四维动量密度向x方向的流量
第三行是四维动量密度向y方向的流量
第四行是四维动量密度向z方向的流量
因此第一列中，第一行元素是能量密度
那么第一列第二行元素就是能量密度向x方向的流量，也就是x方向动量密度
第一列其他元素依次可以看出意义
Tij的含义是三维动量向x，y，z方向流动的流量，因此，是应力张量。
也就是说，时空的两点交换动量，造成动量的流动，因此时空的两点的物质场之间有应力。
由于要求第一列后面三行都是动量，所以必须和第一行后面三列相等。
由于要求角动量守恒，所以必须应力张量对称（你以后有时间可以自己计算、证明）
因此，能动张量必须是一个对称矩阵。
在其他坐标系里，用张量变换原理把闽科夫斯基时空坐标下的能动张量，做张量变换，得到其他坐标下的能动张量。
左上角：T00：能量密度。
T0i，动量密度。
所以T0miu：四维动量密度。
第二行是四维动量密度向x方向的流量
第三行是四维动量密度向y方向的流量
第四行是四维动量密度向z方向的流量
因此第一列中，第一行元素是能量密度
那么第一列第二行元素就是能量密度向x方向的流量，也就是x方向动量密度
第一列其他元素依次可以看出意义
Tij的含义是三维动量向x，y，z方向流动的流量，因此，是应力张量。
也就是说，时空的两点交换动量，造成动量的流动，因此时空的两点的物质场之间有应力。
由于要求第一列后面三行都是动量，所以必须和第一行后面三列相等。
由于要求角动量守恒，所以必须应力张量对称（你以后有时间可以自己计算、证明）
因此，能动张量必须是一个对称矩阵。
在其他坐标系里，用张量变换原理把闽科夫斯基时空坐标下的能动张量，做张量变换，得到其他坐标下的能动张量。
3楼提到了自旋。GR比Dirac的工作早了十几年，所以GR的方程里面是没有自旋的。CN Yang在70年代时做了些工作，试图把GR和spin结合起来，但没有什么好的结果。前段时间碰到CN Yang时他还说，这是个值得研究的方向。
No comments:
Post a Comment