两相邻等温面（ ）及 之间的温度差 ，与该两面之间的垂直距离 之比值的极限称为温度梯度。

两相邻等温面（）及之间的温度差，与该两面之间的垂直距离之比值的极限称为温度梯度。

旋度- 百度百科

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向量场沿着 的环量和面元的比值在趋于零时候的极限值： ... 从定义中可以看出，旋度是向量场的一种强度性质，就如同密度、浓度、温度一样，它对应的广延性质是向量 ...

[PDF]第二章相图基础

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况下，没有足够的时间完成平衡过程，会使体系偏离平衡状态，但其相变趋势等是 ..... 等温线。它是立体图液相面与若干个等温面交线在投影面（浓度三角形）上的投影。

[DOC]第三节热传导

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若温度场内各点的温度随时间而变，此温度场为不稳定场； ... 等温面：温度场中同一时刻下，相同温度各点所组成的面称为等温面。 3. ... 与传热面相垂直厚度[m]；.

傅立叶定律

表示通过等温表面的导热速率与温度梯度及传热面积成正比，

—导热速率，即单位时间内传导的热量[]；

—与传热面相垂直厚度[m]；

—等温表面的面积[]；

—比例系数，称为导热系数[]式中的负号表示热流方向和温度梯度的方向相反。




旋度

其中曲线上的线元 ，方向是曲线的切线方向，其正方向规定为使得闭合曲线所包围的面积在它的左侧。举例来说，假如在河岸边看到河中有逆时针旋转的漩涡，那么在漩涡范围内，水流围绕涡心旋转，所以水流速度沿着逆时针围绕漩涡的闭合曲线积分一定大于零，即是说环量大于零。这说明漩涡中的水流流速场在漩涡范围内是转圈旋转的。
环量和通量一样，是描述向量场的重要参数。某个区域中的环量不等于零，说明这个区域中的向量场表现出环绕某一点或某一区域旋转的特性。旋度则是局部地描述这一特性的方法。为了描述一个向量场在一点附近的环量，将闭合曲线收小，使它包围的面元 的面积趋于零。向量场沿着 的环量和面元的比值在趋于零时候的极限值：

就是的环量面密度（或称为环量强度）。显然，随着面积取的方向不同，得到的环量面密度也有大有小。如果要表现一点附近向量场的旋转程度，则应该表现出其最大可能值以及其所在面积的方向。而向量场的旋度是一个向量。它在一个方向上的投影的大小表示了在这个方向上的环量面密度的大小。也就是说，在一点的旋度记为 或 ，满足：

( 为 所在平面的法向量。)
如果用Nabla算子表示的话，向量场的旋度记作： 。
从定义中可以看出，旋度是向量场的一种强度性质，就如同密度、浓度、温度一样，它对应的广延性质是向量场沿一个闭合曲线的环量。如果一个向量场中处处的旋度都是零，则称这个场为无旋场。

坐标系中表示

在不同的坐标系下，向量场的旋度有不同的表达方式。

直角坐标系

在三维直角坐标系 中，设向量场为：

其中的 分别是 轴、 轴、 轴方向上的单位向量，场的分量 具有一阶连续偏导数， 那么在各个坐标上的投影分别为：

的向量叫做向量场 的旋度，也就是：

旋度的表达式可以用也行列式记号形式表示：

需要注意的是这里的行列式记号只有形式上的意义，因为真正的行列式中的系数应该是数而不是这样的向量。这种表示方法只是便于记忆旋度在直角坐标系中的表达式。

圆柱坐标系

圆柱坐标系中，假设物体位置的矢径为 ，定义其径向单位矢量 、横向单位矢量 和纵向单位矢量 ，那么向量场可以表示成：

向量场 的旋度就是：

旋度的表达式可以用也行列式记号形式表示（即向量积的行列式形式）：

球坐标系

球坐标系中，假设物体的位置用球坐标表示为 ，定义它的基矢： ，则向量场 可以表示成：

向量场 的旋度就是：

旋度的表达式可以用也行列式记号形式表示（即向量积的行列式形式）：

例子

下面是两个简单的例子，用以说明旋度的直观意义。第一个例子是向量场 (如图1）：

直观上，可以看出向量场是表示一个向顺时针方向旋转的趋势。
假如在图中放一个点，它会被向量场“推动”，沿顺时针方向绕圈运动。根据右手定则，旋度的方向应该是朝向页面内。按照右手系坐标的方向，旋度的方向是 轴的负方向。
经过计算可以得出，向量场的旋度为

和直观的推断相符合。
以上的计算表明，对于该矢量场，旋度是一个恒定的量，也就是说，每一点上旋转的程度都是一样的。
旋度图象为图2：

第二个例子是向量场 (如右图3）：

向量场的作用是向下，越是靠近两侧，向下的趋势越显著。假想这个向量场是一个力场，一块薄板水平放在图的右边，那么由于更靠右的地方受到向下的力更大，薄板会顺时针转动。类似地，如果将薄板水平放在图的左边，则会逆时针转动。所以的旋转作用是右侧顺时针、左侧逆时针，而且越偏离中心，作用越大。按照右手定则，旋度应该是右侧朝 轴负方向（指向页面内），左侧朝 轴正方向（指向页面外）。实际的计算可以得到：

所以 时是朝 轴负方向， 时是朝 轴正方向，和直观推断相符合。

性质

场量乘积的旋度

以下的性质都可以从常见的求导法则推出。最重要的是，旋度是一个线性算子，也就是说：

其中 和 是向量场， 和 是实数。
设 是标量函数， 是向量场，则它们的乘积的旋度为：

设有两个向量场 和 ，则它们的向量积的旋度为：

一个标量场 的梯度场是无旋场，也就是说它的旋度处处为零：

一个向量场 的旋度场是无源场，也就是说它的散度处处为零：

的旋度场的旋度场则是：

斯托克斯(Stokes)公式

三维空间 中，设 为分段光滑的空间有向闭曲线， 是以 为边界的分片光滑的有向曲面， 的正向与 的侧符合右手规则，函数 在曲面 （连同边界 ）上具有一阶连续偏导数，则有

用旋度表示，就是：

这个公式是一般的斯托克斯公式（在n=2时）的特例，在欧氏3维空间上的向量场的旋度的曲面积分和向量场在曲面边界上的线积分之间建立了联系。具体就是，向量场 在某个曲面的封闭边界线上的闭合路径积分，等于 的旋度场在这个曲面上的积分。

历史

作为向量分析的基础概念，旋度同样源自对四元数上的微积分研究。哈密尔顿在介绍四元数的运算时，将一个四元数

中的 称为“标量部分”，将 称为“向量部分”。他引入了四元数的偏微分算子

（即算子）后，计算对一个四元数之向量部分 的效果：

麦克斯韦在1873年的论文中将其中的“标量部分”：

称为“聚集度”（Convergence），而将“向量部分”：

称为“旋度”（Curl）或“变度”（Version）。他在写给泰特的信中解释了他起名“旋度”前的想法。他最初想将这一部分称为“扭曲度”（Twist），但可能会被理解为“旋扭”（screw）或“螺旋”（helix）；而他想表达的概念是类似“转”（turn）或“变动”（version）。他曾想用“拧动”（Twirl）一词，但又认为它太过“活泼”（racy），对于数学家来说动感过于强烈，所以最后使用了“旋度”。海维赛德在1883年发表的论文：《电学与磁学中的若干关系》（Some Electrostatic and Magnetic Relations）中讨论了算子对一个四元数 的作用效果。他认为有必要将 的三个部分分开，将 的向量部分分成散度部分 和旋度部分 。

旋度的物理意义

设想将闭合曲线缩小到其内某一点附近，那么以闭合曲线L为界的面积也将逐渐减小.一般说来，这两者的比值有一极限值，记作即单位面积平均环流的极限。它与闭合曲线的形状无关，但显然依赖于以闭合曲线为界的面积法线方向且通常L的正方向与规定要构成右手螺旋法则。旋度的重要性在于，可用通过研究表征矢量在某点附近各方向上环流强弱的程度,进而得到其单位面积平均环流的极限的大小程度。磁场是有旋场，静电场是无旋场。