GL方程中的ψ表示整个超导体有序参量，Sn=2ψ电子密度，GL理论中的ψ可以理解为描述超导电子的“有效波函数”

GL方程中的ψ表示整个超导体有序参量，Sn=2ψ
是超导
电子密度，GL理论中的ψ可以理解为描述超导电子的“有效波函数”
，

实验上得出的是HC-T关系，可以外推得到TC。随着同位素质量的增加，TC降低。同位素效应是这一理论建立的判断性实验。尽管超导态与正常态的原子点阵没有变化，但在决定传导电子的行为改变上，晶格点阵还是必定起了重要的作用。

§2 Frohlich

模型：电

—

声子交互作用的简单模型

 

 

1950

年

Fröhlich

指出

（

Phys. Rev., 79(1950)845

）

，

电子

—

声子相互作用能把两个电子耦合

在一起，这种耦合就好象两个电子之间有相互吸引作用一样

。它的物理图象是：当电子

1

通

过晶格时，

电子与离子点阵的库仑作用使晶格畸变，

使晶格上正离子向电子靠近，

这将吸引第

二个电子，相当于电子

1

对电子２有吸引作用

http://wenku.baidu.com/view/8530e928bd64783e09122b91.html
第六章 Ginzburg-Landau 唯象理论及宏观量子化


由此可见，在GL理论中，由于磁场的存在将使ψ存在一个梯度，()xψ随磁场变化，因而
λ是磁场的函数。
 §6.32 ()Tξ
()Tξ是有序度的变化范围，如果说表示超导体中磁场变化的特征长度是()Tλ，那么表示()rψ变化的特征长度在1<<Δt时则是()Tξ。因为()0CTTαα=−，所以

  ()()1/2
0/()
ccTTTTξξ=−       （37）

这里()2
2
002c
mTξα=
󰀽,()Tξ表示()rψ的变化范围。 
§6.33 G-L参量κ
如果超导体中的磁场变化的特征长度是()Tλ，那么表示()rψ的变化的特征长度可用()Tξ表示。我们在讲解界面能的起源时的ξ应为G-T相干长度。这样决定界面能正、负的更恰当的参量应是()()/TTλξ，即G-L参量：

()
()
TTλκξ=
         （38）

Abrikosov指出： 
I类超导体：1
2
κ<，正表面能。第I类⇒大部分元素超导体 II类超导体：1
2
κ>，负表面能。第II类⇒金属或化合物 而当1
2
κ=
 时，表面能的为零。 
§6.4 宏观量子化 
我们已经知道G-L第一和第二方程与Schrodinger方程形式上一样，预示了超导体具有类似于微观现象中的量子化现象。但  Schrodinger方程描述单个微观粒子，且2
ψ是表示一个粒子在t时刻出现在r处的几率，而GL方程中的ψ表示整个超导体有序参量，Sn=2ψ
是超导
电子密度，GL理论中的ψ可以理解为描述超导电子的“有效波函数”
，Sn是宏观量，→宏观

 

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体系的波函数→宏观量子现象