Monday, May 11, 2015

磁場Fµν 就好像黎曼曲率 規範場論及微分幾何 黎曼曲率正的時候度量收縮

[PS]d¸Ò£}S
w3.math.sinica.edu.tw/math_media/d254/25405.ps

規範場論及微分幾何17. ¥些·是曲率張¾的½b性”。 黎曼Î了發. 明曲˛È的概念, 並j„ .... 比œø下黎. 曼幾何中的¾, Aµ 就好像克利斯多夫符U,. 7Ú磁場Fµν 就好像黎曼曲率 ...

  • [DOC]高斯定理的物理意义及其在场物理学中应用的得与失 - 国家 ...

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    高斯定律在静电场情况下类比于应用在磁场学的安培定律，而二者都被集中在 ..... 他的统一场方程只能算是用黎曼几何对牛顿万有引力定律进行重新解读或翻译而已， 





























    • 黎曼曲率正的時候度量收縮
    黎曼曲率正的時候度量收縮 的結果 (無引號)：






     


    物埋学习惯按系统尺度或所包含原子分子数目的多少， 把系统区分为微观的和宏观
    的。 微观系统的尺度为原子分子大小的数级(~10ˉ田cn口), 包含个数不多的粒子, 系统
    的物理性质决定于子力学规律， 波函数的相位起着重要作用矗 宏观系统的尺度极大于
    原子大小， 包含数量巨大的粒子(通常认为是阿伏伽德罗常数的级), 物理性质不能只
    由力学规律决定, 必须是微观粒子运动的统计平均， 由于统计平均, 除了少 数如超导
    电、 超流等宏观子现象之外, 微观粒子波函数相位的作用给掩盖而显示不出来.


    近年发现了尺度介于二者之间的介观系统 (Mˉesoscopic S酊Ste皿s)…. 介观尺度是
    微观尺度的皿o一皿oo倍, 包含多达10n个微观粒子d 介观系统的物理量仍如 宏观系统
    那样定义和测, 例如介观样品的电阻, 仍然可以用四端子方法测量得电流和电压, 电
    阻是二者之比. 介观系统的物理量仍然是大量微观粒子性质的统计平均, 但粒子波函数
    相位的相干迭加并没有给统计平均掉。 量子力学规律在亳微米甚至微米的尺度上显示其
    支配作用, 使得介观系统的物理性质与宏观的极不相同， 表现为强烈的非定域性, 并且
    显示剧烈起伏的干涉图样. 图 1是饥却田长的金线在磁场中的电导G的测量结果"o 磁
    致电导剧烈地随磁场改变而起伏, 这种起伏…血加时加助不是。 与时间有关的 电 阻噪
    声, 宏观样品的与时间有关的电阻噪声涨落平均值为零, 而图1 (b ) 的 图 样不随时间
    变化, 是实验上可重复的图样,它更象光学中的干涉图样。下面将会看到, 它确实是导电
    电子波函数的子力学相干迭加的结果. 图 工 (c)样品与图 1(a)不同, 在电流的经典路
    径之外加了H个如皿的金属环. 如果样品是宏观的， 附加金属环显然不影响电导值. 但
    对于介观尺度样品, 图1(d)的测量结果洁楚显示电导G的起伏田样发生较大的改变.
    这就是介观尺度上电导的非定域性质.

    介观尺度上的刊些奇特物理性质, 有些已获得较好的理解, 有些还刚进行实验测量
    和理论研究. 现代的微电子技术使样品达到介观尺度已不是很困难的事情，

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