裸量等于重整化常数乘以重整化量，我们测量的物理量实际上都是重整化量,长波极限的低能软光子根本没有任何仪器会探测到。对于相变物理则更为有意思，临界点附近，系统对称性破缺的那部分相互作用场激发的恢复模会软化（低至零动量就变成Goldstone模），长波涨落就导致长程序破坏使得关联长度发散。所以说长波涨落的存在是因为有零质量的Goldstone模。

你在这里面混淆了UV发散和IR发散的事情

辐射修正那是QED里面对树图的高阶修正过程（即计入真空极化影响），涉及内线动量圈积分（UV发散），因而要进行重整化。这所谓发散抵消实际上是一套流程手续，首先进行正规化（Pauli-Villars正规化或者维数正规化）分离出发散部分，对裸的Lagrangian引入抵消Lagrangian后边得到重整化Lagrangian，把发散部分吸收进重整化常数里头（也就是遮起来当作没看见；或者说归入一定能标下的本底部分，有限能标下根本无法激发仪器也探测不到）。于是裸量等于重整化常数乘以重整化量，我们测量的物理量实际上都是重整化量。见：http://www.blogbus.com/xyzhongzhi-logs/259925347.html

而IR发散则相对于UV发散来说良性得多，确实按照场论，IR发散是由于内线低能粒子所导致。在QED中其重要程度不如UV发散，毕竟在QED里面低能实光子和虚光子引起的IR发散是正好抵消的（在传播子分母处添加无穷小质量，然后圈图和树图抵消）；QED里面这个对观察量没什么影响，长波极限的低能软光子根本没有任何仪器会探测到。对于相变物理则更为有意思，临界点附近，系统对称性破缺的那部分相互作用场激发的恢复模会软化（低至零动量就变成Goldstone模），长波涨落就导致长程序破坏使得关联长度发散。所以说长波涨落的存在是因为有零质量的Goldstone模。一般IR发散都和零质量粒子联系在一起。因为它能量没有能隙，在任何物理过程中都可能产生无穷无尽的零质量粒子，这些粒子能量低到实验探测不到。技术处理上的表现就如计算元激发传播子的时，软模的出现会使得涨落波矢为零时发散。序参量（如磁化强度）则是一定对称性破缺的软模凝聚形成。在大于3维的空间里IR发散就没有了（当然假设UV发散已经截断了），因为高维中涨落影响程度降低了，因此Wilson发展了$4-\epsilon$维数展开法（维数正规化）。传统的Landau理论其实是考虑最低标度（原子间）的涨落波矢积掉之后的平均场结果，认为短程涨落才起到作用，这一来没考虑更大标度(集团间)的涨落对长程序的影响；RG手续则相当于是对所有标度（关联长度发散）的涨落波矢都逐层积掉。

一些例子，譬如铁磁体的磁振子在居里点温度软化，以及气液相变点声子软化促使凝聚，表面张力近乎为零呈现两相不可分辨，Peirls相变在$2k_F$点声子软化....这些软模出现都导致响应发散，也就是一种IR发散。所以说实际上IR发散只不过是人为地使用了物理图像不正确的理论导致。见：http://www.douban.com/group/topic/69353489/