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系统拉格朗日函数为 L=T−V=m 2 ˙ x1 2m 2 ˙ x2 2−
k2 2
x1 2−
k2 2
x2 2−
k1 2 x2−x12
代入拉格朗日方程可得 m ¨ x1k1k2x1−k1x2=0 m ¨ x2−k1x1k1k2x2=0
特点:这里动能是广义速度的二次型,势能是广义坐标的二次型
例题6 分析系统的简正模式 . [M]−1[K]A=1 2 A解:将 代入 1=k2/m 或
2=2k1k2/m
[K]−1 2[M]A=0
可以得到 A∝[1 1]
将 代入 可得 [K]−2 2[M]A=0 此时二质点的步调完全一致,称为对称模式 . A∝[1 −1] 此时二质点的步调完全相反,称为反对称模式 . ⇒1=[x1 x2]=Acos1t1∝[1 1]cos1t1 ⇒2=[x1 x2]=Acos2t2∝[1 −1]cos2t2
注:系统微分方程的通解是上面两种模式的线性叠加,可写为 =c11c22=c1[1 1]cos1t1c2[1 −1]cos2t2 这里 4个待定实常数c1,c2,α1,α2由初始条件来确定 .
简正坐标 【定义】简正坐标:一组特殊的广义坐标 {ξα},使得系统的 运动微分方程表现为一系列简单的振动 ( ). ¨ 2=0 这意味着系统的拉格朗日函数可表示为如下形式
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