Monday, September 29, 2014

angular01 gamma01 newton01 径向跳动 合力在法线方向（径向）的分量产生法向加速度，它描述速度方向改变的快慢。向心加速度反映的是圆周运动在半径方向上速度(即径向即时速度)改变的快慢.向心加速度又叫法向加速度(指向曲线的法线方向的加速度

一轮复习列表_中学学科网

www.zxxk.com › 物理

轉為繁體網頁
在运动过程中，物体的速度方向是在曲线某点的切线方向上，合力在切线方向的分量产生切向加速度，它描述速度大小改变的快慢；合力在法线方向（径向）的分量产生 ...

  •  

    高中物理竞赛教程：3.5《力和运动的关系》_百度文库

    wenku.baidu.com/view/28ff9e2e58fafab068dc0224

    轉為繁體網頁
    2014年3月7日 - ... 合力在切线方向的分量产生切向加速度，它描述速度大小改变的快慢；合力在法线方向（径向）的分量产生法向加速度，它描述速度方向改变的快慢。

    •  

     

    角动量法向加速度方向改变的快慢 的結果 (無引號)：

     

     


     

  •  

    高中物理竞赛辅导1.3.5 力和运动的关系- 豆丁网

    www.docin.com › 中学教育 › 高中教育

    轉為繁體網頁
    2011年6月10日 - ... 合力在切线方向的分量产生切向加速度，它描述速度大小改变的快慢；合力在法线方向（径向）的分量产生法向加速度，它描述速度方向改变的快慢。

     


    •  

     

    径向跳动_百度文库

    wenku.baidu.com/view/2406716aa45177232f60a235.html

    轉為繁體網頁
    圆跳动的测量方向，一般是被测表面的法线方向。 径向圆跳动误差的检测，一般是用两顶尖的连线或V 形块来体现基准轴线，在被测表面的法线方向，使指示器的测头 ...

  • 董玉涛--Edwin

    blog.sina.cn/dpool/blog/u/1226120334

    轉為繁體網頁
    ... 是要素以基准轴线为中心无轴向移动地旋转一周时，在任一测量面内所允许的最大跳动量。圆跳动的测量方向，一般是被测表面的法线方向。 径向圆跳动误差的检测.

  • [力學] 鉛直圓周運動| Kiwi的物理教室

    kiwiphysics.blogspot.com/2014/04/blog-post_27.html

    2014年4月27日 - 我們利用牛頓第二定律的法線方向（徑向）方程式來分析，也就是法線方向的合力，而合力會等於向心力。另外，物體運動過程只受重力作功，繩子的 ...

  • Patent CN1051965A - 引风机- Google Patents

    www.google.com/patents/CN1051965A?cl=zh - 轉為繁體網頁
    1991年6月5日 - 一种适合工业和民用的引风机，结构特点是其叶轮外部没有壳体约束，气流由风筒沿叶轮轴向吸入， 经叶片法线方向径向排到四周空间。其工作原理 ...

  • 综合制度和尺寸标注知识讲义-2--peter.ppt [兼容模式]-5_百度 ...

    220.181.112.102/view/70fe0e06eff9aef8941e06cc.html

    轉為繁體網頁
    2010年11月13日 - ... 特殊规定外，其测量方向是被测面的法线方向。 径向全跳动n 径向全跳动的公差带是半径差为公差值t，且与基准轴线同轴的两圆柱面之间的区域。

  • 径向跳动公差 - 机械工程师

    www.chinamachinist.net › 本站服务 › 机械专业英语词典

    轉為繁體網頁
    2009年7月13日 - 圆跳动的测量方向,一般是被测表面的法线方向。径向圆跳动误差的检测,一般是用两 【网址】http://blog.sina.com.cn/s/blog_49151c8e0100d04u.html

  • [DOC]高中物理竞赛教程_第七讲

    www.phsky.net/infomng/.../T20011138130402090621.do...

    轉為繁體網頁
    在运动过程中，物体的速度方向是在曲线某点的切线方向上，合力在切线方向的分量产生切向加速度，它描述速度大小改变的快慢；合力在法线方向（径向）的分量产生 

    •  
    几何直观地介绍广义相对论中的时空以及大爆炸模型 （28） [ ] 于:2012-02-27 22:01:57 复:3659016
    几何直观地介绍广义相对论中的时空以及大爆炸模型 （28）宇宙学标准模型（续2）
    28.1 大爆炸奇点
    宇宙学标准模型的另一个重要后果是 如果我们沿着整体坐标时间往前追溯，则宇宙的空间部分在不断收缩。可以证明，在有限的坐标时间之前，空间部分度量结构的变系数 就降为0了。这意味着所有空间距离都趋向于0。由于宇宙间有物质，物质的密度趋于无穷大。 这就是著名的大爆炸奇点F。广义相对论至此失效F。
    28.2 大爆炸奇点是时空的来源
    大爆炸奇点的存在意味着我们不能无限的沿坐标时间往回追溯，因为到了大爆炸奇点处空间就缩为一点了。因此我们可以说宇宙有有限的年龄。问大爆炸奇点之前有什么 没有意义，因为大爆炸奇点是时间起点。F同样的问大爆炸发生在何处没有意义，因为大爆炸奇点处全部物理空间缩为一点了。F
    当然严格说来，上面讲的是纯粹宇宙学标准模型的结论。由于广义相对论失效，在极接近大爆炸奇点时 很可能要由（未确立的）量子引力理论接管，宇宙学标准模型也要相应修改。因此更严肃的回答是：我们不知道 问大爆炸奇点之前有什么 是否有意义。因为我们不知道 大爆炸奇点附近的物理。F
    28.3 一个帮助你理解的玩具模型
    我们考虑一个 有标准度量结构的3维欧氏空间。考虑所有以原点为球心的2维几何球面。取一条以原点为起点延伸至无穷的射线。射线上的每一点 有它到原点的距离。然后我们考虑半径为该距离的2维几何球面。 现在我们用球面的坐标（经纬度）和径向（沿射线的方向）的距离作为我们的坐标系。我们可以写下标准度量结构在这个坐标系的公式。然后我们在径向方向的系数前添上一个负号。
    我们把径向方向（射线方向）作为时间方向（因为它的度量结构的系数是负的）。给定一个时刻，就等于给定一个半径。我们把给定时刻（半径）的2维几何球面 解释为宇宙的空间部分。这就是我的玩具模型。原点是大爆炸奇点。整个宇宙时空， 作为流形，就是3维欧氏空间。 它是由空间部分（2维几何球面）沿着时间方向（径向）演化而成的。由于随着时间（半径）的增大，几何球面上的距离在增大，所以宇宙在膨胀。宇宙在某一时刻的空间部分（2维几何球面）有限无边。
    在这模型中，时间方向无（未来）终点，但是有起始。起点是原点，即大爆炸奇点。问大爆炸奇点 之前是什么没有意义，因为大爆炸奇点处时刻（半径）是0，而我们没有小于0的时刻（半径）。问大爆炸奇点 发生在何处也没意义， 因为大爆炸奇点不是位于某个物理空间里的，大爆炸奇点处2维几何球面（全部物理空间）缩为一点（半径为0的球面就是原点）。F
    当然现实的模型和玩具模型有区别。第一 这里的玩具模型空间部分只有2维，现实模型中应换为3维；第二 玩具模型空间部分 具有正的常曲率，而现实模型中是（极接近于）平直的；第三 现实模型中有物质和能量。
    28.4 暴胀模型
    暴胀模型说的是在很接近于大爆炸奇点但又不是特别特别接近（以至于要直接动用基本的量子引力理论）时，宇宙学标准模型要作重要调整（在稍稍离开大爆炸奇点以后就不需要调整）。调整的结论是由于某种来自于待定的基本理论的机制，宇宙在极短时间内（若干亿。。。亿分之一秒）空间暴胀了很多倍（若干亿。。。亿倍）。暴胀模型可以解决一些宇宙学标准模型中的棘手问题（但不包括最基本的 奇点是什么的问题和暗能量/宇宙常数是什么的问题）。由于它的一些预言受到了一些对宇宙不均匀性的精细观测的支持，不少宇宙学家都支持暴胀模型。 不过它的地位还没有宇宙学标准模型稳固。
    待续


    几何直观地介绍广义相对论中的时空以及大爆炸模型 （29） [ ] 于:2012-02-28 09:15:53 复:3659016
    几何直观地介绍广义相对论中的时空以及大爆炸模型 （29）奇点
    29.1 奇点不可避免
    大爆炸奇点和前面讲过的黑洞奇点 都是我们不了解的东西。这会不会是由于我们的模型过于理想化造成的? 比如如果我们不假设宇宙空间部分是均匀的 是不是就有可能避免奇点？F
    不幸的是 人们证明了一系列“奇点定理”。它们说 在很一般的情况下（不是所有情况，但适用于宇宙学模型和大质量天体坍缩） 奇点一定会出现。这里的奇点出现，指的是时空中存在 不完整的类时或类光测地线。也即是说 有的观察者 哪怕从理论上讲 也只能有 有限的原时。 比如在黑洞的情况，进入史瓦西黑洞视界的观察者 在有限原时内到达黑洞奇点。在宇宙学标准模型的情况，往前回溯的一切测地线 在有限长度内 抵达大爆炸奇点。当然我要指出大爆炸奇点和黑洞奇点 是不同类型的。大爆炸奇点真的就是一个点，而黑洞奇点 是时空中一条线（史瓦西黑洞时空中 球心的世界线）。
    对于一般的奇点情况，虽然我们没有大爆炸奇点和黑洞奇点 这样的较具体的理解，我们也知道大事不好。类时或类光测地线的不完整 意味着有的观察者（向未来或向过去）存在着存在着就没了。而这个“就没了”不是说观察者无故消失在某时间长河中和虚空中某处，而是说他存在着存在着 时空就没了F。我们怎么能导出这么匪夷所思的结论呢（当然从纯几何的角度看倒没什么匪夷所思的，比如28.3就不是什么古怪的几何）？用的是反证法。对于很多爱因斯坦方程的解（包括最重要的天体坍缩和宇宙模型）来说 如果不出这种怪事，数学上就会自相矛盾。这就是奇点定理的证明思路。当然物理学家并不真的认为情况就是这样的，一般认为只有量子引力才能处理奇点。广义相对论在奇点失效，可以说广义相对论自己预言了自己的失败之处。F不过也别高兴得太早，很多人认为在量子引力中，接近奇点到一定程度，时空这一概念就不再适用了。所以也许未来的学者可以另一个意义上阐明 存在着存在着时空就没了。
    奇点定理告诉我们，在宇宙学和大质量天体演化的研究中我们无法回避奇点。大爆炸奇点问题 是宇宙学的又一重大基本问题F。
    29.2 奇点和初值问题
    在（25）中我们讲过爱因斯坦方程的初值问题告诉我们 柯西超曲面 完全决定了 由它演化出来的全局双曲的时空。这就是广义相对论在一般时空中的预言能力的来源。而29.1 又说很多时候这种全局双曲的时空是有奇点的（即测地线不完整）。 这样看来唯一的麻烦似乎就是 奇点处广义相对论失效。只要我们不考虑奇点附近的时空 应该就没事。
    但其实我们可能面临糟糕得多的局面。奇点的存在可能会破坏广义相对论在哪怕远离奇点的地方的 预言能力。物理上说，奇点可能暴露于观察者，由于我们不知奇点为何物 也就不知暴露于观察者的奇点会对观察者产生何种影响。由此我们就失去了预言能力。数学上讲，全局双曲的时空 确实由柯西超曲面完全决定，但全局双曲的时空 可能只是一个更大时空的一部分。因此“真正的”时空可能存在着“超越全局双曲” 从而 超越理论预言能力的部分F。
    为了对付上述问题，物理学家提出了著名的 宇宙监督猜想。以黑洞时空为例，黑洞奇点虽坏，但他被事件视界完全封住了。远处的观察者 无法受事件视界之内发生的事情影响。因此事件视界之外我们有预言能力。宇宙监督猜想的一部分就是猜想 在类似天体坍缩这类的情况时，如果出现了奇点，就会出现事件视界隔离它。这也意味着黑洞的存在应该是普遍的现象F。
    那么对于没有事件视界隔离的大爆炸奇点，又会怎样呢？其实全宇宙的观察者都是暴露在大爆炸奇点下的，因为全宇宙都是从大爆炸奇点来的。但是如果我们选择任意时刻的宇宙的空间部分 作为爱因斯坦方程初值问题的出发处， 那么除了大爆炸奇点之外的全部时空（按宇宙学标准模型）就都被决定了（即我们得到全局双曲性）。因为时空不能“超越”大爆炸奇点（因为遇上无穷大了） 扩张为更大的时空，我们就在宇宙学标准模型中 保有除了大爆炸奇点之外的 时空预言能力F。宇宙监督猜想的另一部分就是猜想 爱因斯坦方程初值问题决定的全局双曲时空 不能扩张为更大的时空。这里的不平凡之处在于 奇点定理只告诉我们有不完整的测地线 而没说会遇上无穷大，因此我们不清楚是不是能够“超越奇点” 扩张时空。当然对宇宙学标准模型的大爆炸奇点 和 史瓦西黑洞奇点而言 我们确知有无穷大弯曲度出现（从而不能“超越奇点” 扩张时空）。所以宇宙监督猜想这时是成立的。
    值得指出有一些极特殊的例子使得宇宙监督猜想不成立。但它们被认为是“不够物理的”，因为它们不具有小扰动下的稳定性（从而然以想象如何能真的实现）F。我们只要求 宇宙监督猜想对一般的有奇点时空成立。
    宇宙监督猜想 不告诉我们奇点是什么，但他把奇点的危害降到了最小。宇宙监督猜想 可能是纯广义相对论中最重要的未解决问题。
    待续
    Posted by at

    No comments:

    Post a Comment

    Subscribe to: Post Comments (Atom)