Saturday, January 17, 2015

走过超导之路 唯象 电磁学(电动力学)的精髓在於有了给定的电流密度就可以算出磁场的空间分布

求解释一下朗道的费米液体理论 - 豆瓣

www.douban.com/group/topic/52439103/ 轉為繁體網頁
2014年5月7日 - 1、Landau该理论是一种唯象理论,本身需要硬性引入一个唯象参数即重整 .... 对于其他情况可以有重组,但这不是Landau唯象理论要管或能管的)。
  • 第六章Ginzburg-Landau 唯象理论及宏观量子化_百度文库

    wenku.baidu.com/view/8530e928bd64783e09122b91.html 轉為繁體網頁
    2011年3月17日 - 第六章Ginzburg-Landau 唯象理论及宏观量子化引言仔细分析一下Pippard 理论的建立, 我们发现一个十分有趣的问题, Pippard 研究了London ...
  • 唯象论_百度百科

    baike.baidu.com/view/1548444.htm 轉為繁體網頁
    此外,唯象方法在近代物理的研究中仍然发挥着作用,如朗道唯象方法建立的二级相变理论,又如研究相变的“平均场理论”,超导的“巴丁-库珀-施里弗理论”等。
  • 朗道-德文希尔唯象模型,Landau-Devonshire(LD)-type ...

    www.dictall.com › 词典 轉為繁體網頁
    中西医在运用模型方法上存在着重大差异,一个是实体模型方法,另一个是唯象模型方法;实体模型方法的缺失造成了中医理论封闭且难以证伪,从而导致近代中医发展 ...
  • 固態物理概論 - 第 473 頁 - Google 圖書結果

    https://books.google.com.hk/books?isbn=957114200X - 轉為繁體網頁
    守胜·阎 - 2006
    在 12.2 節中將討論費米液體理論,這是朗道提出的處理相互作用費米子體系的唯象方法,也從更一般的角度為單電子近似提供了物理基礎。受二次量子化,費恩曼圖和 ...

  • http://www.douban.com/group/topic/12031153/
    电磁学(呵呵,就是电动力学)的精髓在於有了给定的电
    流密度就可以算出磁场的空间分布

    这第一个理论称之为歌特-卡西米欧理论。它的要旨是说在一块超导体内电子可在
    两种电流状态下存在。当温度高于Tc时,所有电子都在正常态,当温度下降到
    Tc时,部分电子进入超导态--这就形成了无阻电流,当温度到达绝对零度时所有
    的导电电子都进入超导态。这个理论基本就是给了一个说法,难以有可验证的结
    论。
    在下一年,伦敦兄弟提出了一个唯象理论,这个理论假定有一个超导电流密度。
    学过电磁学的人都知道,电磁学(呵呵,就是电动力学)的精髓在於有了给定的电
    流密度就可以算出磁场的空间分布,伦敦兄弟提出的这个理论就是想要定量地解
    释迈斯纳效应。还记得迈斯纳效应么?超导内部无磁场穿透。如果导体内部有超
    导电流密度,而解出的磁场在导体内部处处与外界磁场大小相等,方向相反,那
    导体内部的总磁场就处处(几乎处处)为零,这就可以解释迈斯纳效应。称这个理
    论为唯象,是因为它从超导体的磁现象入手,而对这个理论中的超导电流密度到
    底怎么来并没有说明。伦敦随后甚至也考虑了这个超导电流密度的起源,猜测是
    由量子力学波函数而来的。这个看法本身相当接近事实,只是伦敦没能把这些想
    法正确地用数学表达出来,伦敦理论因此不算很成功。 


    本来还有一个揭示超导状态热力学现象的实验可以排在迈斯纳效应之前,原苏联
    的科学家,舒布尼柯夫,曾经做了这个实验,但可能是材料选取或制备不当,舒
    布尼柯夫没能得出有意义的结论。到1941年,由老库的学生Keesom(基萨母)测出
    了导体在正常和超导两态间转化时的比热异常。基萨母的实验数据说明在导体从
    正常态到超导态转变时,导体作为一个整体发生了第二级相变。看到过一瓶水结
    成冰么?水结成冰就是一种常见的相变。不过,水结成冰时有热量排出来,这种
    相变称为一级相变。而两级相变时体系与外界是无热量交换的,但体系是进入一
    个新的热力学状态。


    朗道的这个理论认为导体的超导和正常态都为稳定的热力学状态,所以都处於自
    由能极小的状态。当导体从正常态向超导态转变时,导体作为一个热力学体系经
    历了从正常态的自由能极小向超导态的自由能极小值的“逐渐过渡”(连续的),
    这个“逐渐过渡”意味着二级相变。学过一点热力学的人都知道,一个热力学体
    系是由一些参量来描述的(如体积,磁场等),而自由能的表达式就由参量来表示。
    但是我们知道,超导可以在无外加磁场下发生,超导也不涉及体积的变化。朗道
    的说法是有一个“序参量”,Ψ,这个“序参量”在正常态时为零,进入超导态
    时从零开始逐渐增长。这个“序参量”实际上具有量子力学波函数的特徵,我猜
    想朗道当时也与伦敦一样认为超导实际上是量子力学的起源,只是不知道如何论
    证而已(就是今天也难以清楚地论证),因此利用已知的实验现象,塞进了一点私
    货。


    蚁民兄对一个成功的超导理论表示怀疑,我先给出思路。
    找到一个量子力学方程,解出波函数,用波函数构造电流密度,通过电流密度用
    麦克斯维方程解出导体内部磁场,把这个磁场对导体求空间平均就得到宏观磁场,
    由此宏观磁场可求热力学自由能


    讲过了超导的早期理论,就该讲到金茨伯格-朗道理论和BCS理论了,这两个理论
    代表着超导理论的两大流派。金茨伯格-朗道理论着眼于座标空间的超导形态描述,
    而BCS理论则是在波矢空间(K-空间)里描述超导形态。就我个人的爱好,我喜欢座
    标空间的工作,“seeing is believeing”,而BCS理论用K-空间算子方法却是继承
    了自粒子物理以来的场论方法(这种方法对读者很不友好,经常是在把读者绕晕以
    后给出结论)。金茨伯格-朗道理论出现于1950年,而BCS理论出现于1957年


    朗道的超导理论到1950年推广成了金茨伯格-朗道理论,这个理论的具体形式大概
    每本超导理论的书上都有。此理论的要点是把“序参量”改进成了一个“波函
    数”。在上个帖子里,我介绍了朗道理论ΔF= -α|Ψ|^2+β|Ψ|^4,在这个形式里,
    这个“序参量”Ψ,是与空间坐标无关的数,而在金茨伯格-朗道理论中这个“序
    参量”被写成ψ(x),这里的x是指(x,y,z)三个空间坐标,就以记号而论,网友们不
    妨把它看成“波函数”。这一个改进非同小可,因为ψ(x)如果在空间有变化(嘻嘻,
    这是一定的,不然改个bird啊),那么就要在自由能中加格外的能量来解释这个空
    间变化。实际上这正是金茨伯格和朗道要的,这个额外的能量一加,就有了微分
    算符的出现,於是,对金茨伯格-朗道自由能做变分就出来了金茨伯格-朗道微分
    方程。方程一共有两个,第二个是常见的磁场-电流密度方程,而第一个是著名的
    金茨伯格-朗道非线性微分方程,如果把非线性项丢掉,这个方程与量子力学波动
    方程有几乎一模一样的形式,差别只在两个常数的意义上,一个是质量m*,什么东
    西的质量?一个是电荷e*,什么东西的电荷?我们可以暂时接受一个结论,
    m*=2m,e*=2e,是两倍的电子质量和两倍的电子电荷。


    金茨伯格和朗道究竟用这两个方程得出什么有意义的成果我不知道,书上也没有
    介绍,想来是没有。但是到1957年,朗道的学生,阿布里科索夫却用这个理论得
    到了一个堪称超导理论和材料史上的经典结果,这个结果就是一个金茨伯格-朗道
    理论的解析解。这个解表明,可以有一种超导状态存在,这种超导状态在外加磁
    场下,不是呈现迈斯纳效应,而是让磁力线以集束形式穿过自身同时又保持超导
    状态。这种状态称为涡旋态,而这种集束磁力线分布的空间图形称为涡旋点阵
    (Vortex Lattice)。

    看见过稻田么?稻子成熟的时候?把每一根稻杆看成一根磁力线,把稻田看作一
    块超导体,稻杆均匀地植在稻田里,这就是正常态。如果稻田进入超导态,按原
    来知道的是迈斯纳态的话,相当与把所有的稻子收割掉,全部去杵在田边四周(呵
    呵,别让它们睡下来)。又有些地方是这样做的,收割的人把稻子一捆捆拦腰扎好,
    杵在田里等人来挑走,这样的稻田景象是一捆捆直立的稻子立在田里,而人可以
    在稻捆之间行走。这就是阿布里科索夫解所预言的涡旋点阵,一束束扎紧的磁力
    线在导体里,留出来的空白地是超导区域,也就是看不见的波函数所在区域。知
    道一点国画的朋友都知道,国画中有留白的技法,留白不是空白,一张画的整体
    感是由色块与留白处共同形成的。
    由於这个解析解,阿布里科索夫得出了一个结论,超导材料有一个材料参数,κ,
    当这个κ大於根号二分之一时,这种材料是第二类超导体,在外加磁场的条件下
    会呈现上述的涡旋态;而当κ小於根号二分之一时,不会有这种涡旋态,要么是
    迈斯纳态,要么是磁畴态(龙卷风刮过的稻田:-))。
    阿布里科索夫解的发表带出了一桩师生关系的公案。阿布里科索夫是朗道的学生,
    用的又是朗道的理论,然而,当阿布里科索夫发表他的文章时,朗道没有署名。
    要知道,从1937年朗道提出的超导理论起到1957年,二十年内,朗道提出的超导
    理论唯一结出的硕果就是阿布里科索夫解。而在这关键时刻,居然有师生的不和,
    令人惋惜之余,深思不已


    走过超导之路-元江

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    来自: [已注销] 2010-06-18 09:53:42

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    • [已注销] 2010-06-18 09:54:38

      走过超导之路(6)--铜铁炉中翻火焰

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      毛@ze @dong诗词
      贺新郎 读史 1964 春
      人猿相揖别。
      只几个石头磨过,小儿时节。
      铜铁炉中翻火焰,为问何时猜得?
      不过几千寒热。
      人世难逢开口笑,上疆场彼此弯弓月。
      流遍了,郊原血。
      一篇读罢头飞雪,
      但记得斑斑点点,几行陈迹。
      五帝三皇神圣事,骗了无涯过客。
      有多少风流人物。
      盗跖庄〔足乔)流誉后,更陈王奋起挥黄钺。
      歌未竟,东方白。
      ----------------------------------------------------------------------
      我的屠龙宝刀要出炉,这一帖的名字嘛得起好了。想起来毛主席的诗词,就去
      孤狗一下。果然是好,颇合我此时想在超导理论中飞扬跋扈一番的心情,就引
      在这里。特别又有一句,“一篇读罢头飞雪”,就象歪把的“上网有害健康”,
      我要提请读我帖子的“妙玉”们(槛外人)注意,要是让你们读的头飞雪,我可就
      罪孽深重了。所以有不懂的地方,只管提问,只管跳过,你胡乱喊几声好捧个人
      场就行。
      这帖要出几个方程,别怕,实际上是一个方程,不同形式而已。就象一个人从
      不同角度照的多张照片。下面我们就看第一张照片。这张是写真,看仔细一点,
      然后我们再看其它装扮好的。看完了,你就知道为什么花钱买漂亮衣服是值得
      的。
      韦伯方程的写真是这样子地
      -ψ'' + x ^2 ψ= λψ (1)
      这里,x^2读作x平方,那个λ是个数,而ψ写得全一点就是ψ(x),是个x的函数,
      我们也叫它波函数或者波形。第一项是这个ψ 的二姐倒竖(sorry,二阶导数,此
      词神童所创,不用可惜)。我们要处理的ψ 是个没有零值的函数,也就是一条在
      x-y平面上半部的曲线,所以我可以在方程两边都除以 ψ ,不会有把零放在分母
      上的危险,结果就是
      - ψ ''/ ψ + x^2 = λ (2)
      还没糊涂吧?:-)接着整。
      这第一项现在就象耍杂技的,一个底座,就是那个ψ,背上一个二姐倒竖。
      现在你随便取一个x值,比如说6,这个意思就是6个ξ处,我这里用的长度单位
      是ξ所以ξ不明显地出现在我们的分析中。在这个x=6处二姐倒竖有个数,函数
      自己也有个数,两个一除还是个数,记作A1。x^2=36也是个数。这个方程呀就说
      36减去A1 等於一个数,这个数是λ。这不废话吗?数减数当然还是数了。且莫心
      急,我们再接着整。
      现在取x=7,那么那个杂技项又给出一个数,记作A2,这会呀49减A2还得等於
      “同一个数”,λ。第一次等於一个数可以讲是平庸,第二次等於同一个数还可
      以讲是巧合,但我们可以一次又一次这样做,也就是说,不管取x等於几,x的平
      方值减去那杂技项的值永远等於“同一个数”,λ。这就是个条件。
      呵呵,这会谁都估摸得出来,这个ψ 不好找。如果找到这样一个ψ ,这个ψ就叫
      做本征函数,而那个 λ就叫做这个本征函数的本征值。以一个固定的数通过方
      程来确定ψ 的空间形状,本征之本,意义就在这里了。实际上找这样的函数是许
      多物理学家的日常科研工作,也不难,背得动二姐就行。
      在物理中,这个本征函数就叫做波函数或者波形,它描写电子的空间范围,而本
      征值就对应这个波形的能量(我也只用数来表示,意思是取适当的能量单位)。你
      可以把这个ψ看作一把大伞,电子看作打这把伞的小孩。远处望去,你看得到伞,
      看不清那小孩。小孩到底在伞下哪一点是个严重的哲学问题,我们不伤那个脑筋,
      我们只要知道伞在哪里,孩子就在哪里就行了。
      现在我再加一点点东西到方程里去,加一个“中心”,就是在括号里加一个k
      -ψ '' + (x - k) ^2 ψ = λψ (3)
      这个k可以看作是波形ψ 的几何中心离开坐标原点的位置。像我们上面对方程
      (2)作解释时,就是把k取在座标原点处,也就是ψ中心在原点处的意思,所以k是
      零。加了这个并没有改变韦伯方程任何性质,不过是使我们在选取坐标系时更自
      由一点。解这个方程是老阿与德.让他们要过的第一关。
      老阿找这个ψ时说,我要找个ψ,它满足这个方程,不管ψ位置在哪里,也就是
      不管k在哪一点。这个说法是要有条件的,那就是导体所充填的空间无边无际,天地
      玄黄,宇宙鸿荒。这才能把ψ的几何中心取在任何一点。老阿找到了他要的
      ψ。这个函数我们已经看到是 exp[-(x-k)^2/2],它的λ=1(本征值为1),这里k是

      全不确定的,所以老阿可以用许多许多不同的k造出Ψ来。结果是涡旋点阵的出
      现。
      德.让他们找ψ 的时候说,我也要ψ 满足方程,但是还要在导体边界上满足导
      数为零,就是讲ψ不能在导体之外。结果德.让他们找到一大堆ψ,它们的波形
      (ψ),位置(k)和能量(λ)各不相同 。如果是薄膜,最小能量的ψ在薄膜中心找到,
      这个ψ的中心就是薄膜的中心,好像老阿的解被两个边界挤扁了一样,这是薄膜
      解。如果是很厚的导体,就在距边界处根号0.59个ξ的地方有一个λ=0.59的波形,
      这称为表面解。
      现在我再给这方程加上两点,两个“基本点”,这会看起来象这样
      (x - k) ψ^2 = [ (x - k)^2 ψ^2 - λψ^2 - ψ'^2 ] '/ 2 (4)
      这个方程里的ψ 和ψ' 都是两次方的形式,穿了衣服后 ψ 要显得厚实一点。
      衰啊,网友们要叫了,元江你还要哄我们看多少方程啊?嘿嘿,就这个方程了,
      神物自晦,无声无色,这就是我的屠龙宝刀了。
      你把方程右边方括号外面的导数一求,右边会有一项(x - k) ψ^2出来,与左边的
      减掉,剩下的就是原来的方程(3)。这左右两边加上的(x - k) ψ^2就是后来加上的
      两个基本点。屠龙宝刀就是这样练成的,韦伯方程加上一个中心与两个基本点。
      这种做法,并没有改变韦伯方程任何数学性质,是恒等变换。gandong网友预言,
      大概有一个“很厉害的数学家”做个变换来统一两大高手的理论,嘻嘻,“很厉
      害的数学家”是个蹩脚裁缝,只会做三点式泳装。:-)
      “昨夜西风凋碧树,独上高楼,望尽天涯路”。四十年前德.让他们在找到表面
      解后驻足不前,再也走不动,倒不是看不透,实在是没舍得买件泳装打扮韦伯方
      程,致使得“云横秦岭家何在,雪拥蓝关马不前”。化钱买衣服的理由找到了
      吧?

      看我这个系列帖子的物理网友可能会去读我的文章。要注意的是在那文章里,
      我一手舞动屠龙宝刀,发出一派解析式荡开两大高手的内力,生生把那块超导
      体罩与刀光之下;一手使韦伯函数的横练功夫,向那块超导体一掌掌的招呼,逼
      出超导体在各种磁场条件下的波形,能谱,局域磁场。结果琳琅满目,缤彩纷呈,
      致使两大高手心知今日超导四周,已非两家天下,逐知难而退,不复争夺。如果
      不读我这帖子,直接读文章,就可能为热闹的打斗场面所引,忽略了这屠龙宝刀
      的存在。嘿嘿,无此宝刀,元某挡不住两大高手的掌风一扫,韦伯掌招呼不到导
      体身上。
      老阿和德.让他们的做法是先解韦伯方程,再从得到的解上入手找关系。应此,
      老阿的向前走和德.让他们走不了,都是正常的,因为在他们求解时已经都加进
      了空间条件。但是地但是,我的这个变换是在解方程前就做的,所以不受空间条
      件的限制!
      当我用解得的ψ来构造电流密度时,它都是一些(x - k)ψ^2这样的项以及交叉项
      (这个屠龙宝刀的变形),这样就可以把方程(4)里的右边代进去,於是那电流密度
      就成了全导数。再把这个电流源代入麦克斯维方程时,那磁场旋度也是一阶导数。
      这样,“铁骑突出刀枪鸣,银瓶乍破水浆迸”,原函数从导数背后脱颖而出,连
      ψ是个什么样子都不用知道,导体内部的磁场解析解已经出来了,往下一路,求
      磁场的量子力学平均,求自由能,无往而不利,解析式一路到底,开通量子力学
      到热力学的道路。此刀初得之时,我一路扫向薄膜,块状,无限,超晶格种种结
      构。刀锋到处,迷雾四散,各种局域磁场先后现身,纤缕尽呈,我虽身居斗室,
      纸上波涛一样激起雄心万丈。
      自我开始写这个系列以来,很有一些奉BCS理论为名门正派网友,以为我在替金
      茨伯格-朗道理论张目,所以前来理论。而我确实对BCS理论有一点看法,所以也
      不免争论一番,於是,大家的印象是我就是信奉金茨伯格-朗道理论。其实我非金
      茨伯格-朗道门下弟子。
      我既从介绍超导理论开始,那就是别人的理论,比如金茨伯格-朗道,我不能歪曲
      别人的理论。所以我得尽量挖掘出别人理论的优缺点,让读者有个了解。对金茨
      伯格-朗道,对阿布利科索夫,对德.让他们都是这样。因为对金茨伯格-朗道这
      一派的工作介绍得多,以至於造成了误解。实际上,如果我当年也是循这条道走
      的话,也许就不会有后来的突破。这几位大师手下学生无数,不乏聪明才识之士,
      为何让这个问题搁置三十一年之久呢?如果我是他们当中的一员,很可能向他们
      一样,都没有意识到这个问题或者已识到了也就此轻轻放过。
      在我多次对金茨伯格-朗道理论做评论时,我都再三强调老阿与德.让的成功是
      线性化金茨伯格-朗道理论的成功。金茨伯格-朗道要让这两大成果认祖归宗,还
      得做个非线性化金茨伯格-朗道理论的DNA检查,就是要把非线性项的解得出来
      与老阿和德.让的物理结果比较。做不到这一点,金茨伯格-朗道无法声称这两大
      成果出於它们的门下。单从老阿与德.让的武功路数来判别,就说是薛门弟子
      (量子力学)也是不错的。可惜前来论理的人看不明白,枉费我做的一番眉眼,可
      见即使是搞科研的人,要改变见解有多难。
      说起我的超导入门,倒还是从BCS理论开始的。我开手做工作是用的德.让-勿杀
      马方程(de Gennes-Werthamer)和德.让边界连续条件。嘿嘿,这德.让厉害吧。
      虽说德.让在块状超导体上承让一招,让我在他身边跨前一步,我还是很佩服他
      的。科学研究工作就应该这样,前人趟平的道让后人走得顺当一点。这德.让-勿
      杀马方程呢,又源于戈尔科夫方程。戈尔科夫是原苏联科学家,与阿布利科索夫
      同时晋升为苏联科学院院士。原苏联解体后也到了美国,在佛罗里达大学。
      我称这戈尔科夫为封神榜里的“接引道人”,因为戈尔科夫在1959-1960年间从BCS理
      论“推导”出了金茨伯格-朗道理论。这BCS理论是在倒空间里弄神通的,
      我曾被其搞得头昏脑涨,而戈尔科夫的工作在座标空间和倒空间凿了一条通道,
      让我逃出生天。不然,那个从量子力学到热力学的问题谁来解决啊?戈尔科夫最
      初开凿的是一条极小的通道,只在很严酷的条件下才适用,后经德.让-勿杀马在
      戈尔科夫小道的基础上拓宽,才变成康庄大道。只是这康庄大道也不是人人肯走
      的,特别是一帮习惯了在倒空间里弄神通的朋友,要解决humen-desire的问题,
      不肖于回到座标空间里来与实验见面。用罗盘来看风水和用罗盘来航海究竟是有
      区别的。
      由於戈尔科夫从BCS理论推出了坐标空间的方程,现在许多人一句“金茨伯格-朗道
      理论可从BCS理论推出”就牛皮地对坐标空间不肖一顾。我在这里用常识与大
      家商榷一下这句话到底是什么意思。我们知道,“推出”的意思是数学推导,那
      么金茨伯格-朗道方程或者德.让-勿杀马方程与BCS是不是等价?或者讲能不能
      推回去?如果能推回去,那么两者等价也就应该有同等地位。如果推不回去,那
      么就要有个说法,是在哪一步上推不回去,为啥?
      我倒可以讲个原因,推不回去是因为一路推导时做过多次“近似”,这些“近似”
      从来没有被证明过是近似。什么叫近似?我欠你100元,还你99元,你知道我少
      还一元,一元比99元小很多,你不计较,这叫我近似地还清了欠你的钱。如果你
      不知道我欠你多少钱,只知道我欠你,当我还你99元时告诉你这就已“近似”于
      我欠你的钱了,你肯相信么?
      那么,有没有办法证明那些那些“近似”的确是近似呢?比如说,把精确的推导
      做出来,以发现丢掉的到底有多大?嘿嘿,要是精确的推导做得出来,还取近似
      干什么?这些工作都是有资格在斯德哥尔摩打转的,谁愿意丢了精确取近似啊?
      好,回到我的武功流派来,我当初是从用德.让-勿杀马方程解决康托尔分形超导
      超晶格的磁现象入手的,这德.让-勿杀马方程啊说来让人不信,又是一个薛定锷
      方程!所差的是那些常数的名字不同而已。这就奇怪了,怎么弄来弄去都象薛定
      锷方程啊?不懂的人以为是巧合,半懂的人以为是数学推导的自然结果,真懂的
      人才知道,这是凑出来的!
      自量子力学问世,大家都知道,这世界上能和电子说得上话的只有薛定锷方程。
      因此,金茨伯格-朗道改造理论时要把薛定锷方程藏了进去,再让自由能变分后露
      出来;戈尔科夫和德.让-勿杀马方程在推导时用了许多不明不白的近似,胆儿那
      么肥,要凑的答案就是薛定锷方程的形式(这个凑答案的活大家不陌生吧?)。无
      论是金茨伯格-朗道的线性化近似还是戈尔科夫和德.让-勿杀马的近似,他们推
      导结果的正确性不是由出发点的稳固与推导的精确来保证的,而是以结果象不象
      薛定锷方程来衡量的。而常数解释的不同又可以区别于薛定锷方程,以避免薛定
      锷方程当初是单粒子方程而不能用于超导的尴尬。我可以推想,在大师们当年用
      的草稿纸上,很可能有不象薛定锷方程的结果,被他们丢掉了。当然,这种话书
      上都是不说的。红花白藕青荷叶,三教原来是一家。
      我在分形超晶格的研究中发现了奇怪的能谱(正确的能谱!),不能解释,历时数
      年后,我终於有机会自主研究。我的想法很直截,一个程式要是能解决复杂结构,
      必定要能够解决简单结构,於是我退到最简单超晶格,退到三明治结构,退到单
      层,每一步都算,再一步步向前走。在这个一步都不脱的过程中我逐渐解除了对
      名人的迷信,对理论的迷信,而把眼光转向实验数据的核对。唯有实验数据的支
      持,才使我有勇气向大牛们的理论表示怀疑。这一段逐渐改变做研究态度的过程
      大概可以另外出一个系列,先压下不表。
      当时我的一个最大的矛盾就是超导的量子力学特徵与热力学特徵。德.让和老阿
      做的似乎是热力学特徵,因为他们号称是金茨伯格-朗道那里来的。而日本的高桥
      -立木两人及我的工作又似乎是量子力学特徵,因为我们用的德.让-勿杀马方程
      是从BCS唯观理论推过来的。但是看方程的形式又完全是一样的,只在说法上有
      差别。最明显的就是我做的超晶格表面与德.让的表面解有内在的联系,那么这
      个能谱是热力学能量还是量子力学能谱呢?
      第二个矛盾就是超导分类,简单超晶格(千张饼的意思)由两种超导材料组成,每
      层可在几十个埃左右(纳米的量级)。两种材料的κ值不同,那么这个超晶格的κ
      值怎样确定?
      我长期的思索带来了一个信念,超导有生和存两个环节。判断其生是用量子力学
      能谱,判断其存则用热力学能量。
      这个想法可用一个比喻来让不做超导的网友明白。量子力学与热力学在超导体上
      的理论矛盾是微观解释与宏观解释的矛盾,就象一个孩子的生和养。生孩子从本
      质上来说是两人的事,比之于微观的;把孩子养大和孩子长大后的表现是社会性
      的,比之于宏观的。超导能不能在一个导体内生成是微观的,受量子力学控制;
      生成超导的机制有了以后能不能实现并被观察到是宏观的,受热力学控制。
      这个想法今天讲来简明,我当时却是混混巫巫的折腾,直到我锻出宝刀,打通
      了超导在微观与宏观的通路为止。有了这个观点,回看各家超导理论,六经注
      我,再无窒碍。我只看一个理论怎样描述超导的生,怎样描述超导的存,是否
      能有生和存的标准。
      这把屠龙宝刀是在超晶格的情况下先打造出来的,形式还要复杂一点,但是写文
      章时我却为难了。屠龙宝刀虽利,但只能在比武场里助我,能不能上比武场又是
      另外一层障碍。这一篇文章要推出从量子力学到电动力学到热力学的三部曲;
      要改变κ的定义;要给超晶格中新的涡旋点阵;要推广阿布利科索夫的理论。
      有这几个内容,无论什么地方审稿者对不上眼,都可能拒稿。
      光明顶上,张无忌看清了空性和尚的少林三十六式龙抓手的使法,逐用龙抓手对
      龙抓手与空性对攻,招招快一步,折服空性和尚。我也要用此法将我的结果穿上
      传统理论的外衣,以便说动审稿人。
      我选定了德.让和圣.简姆斯的块状超导体,因为这个结构最简单,但是又有表面
      效应与薄膜效应来让我的解尽情发挥。他们在金茨伯格-朗道理论框架下没走完
      的通向热力学之路我可以帮他们走完。线性化的金茨伯格-朗道理论又有足够的空
      间容纳我的三部曲构想。於是我对块状超导体的薄膜和边界效应做完计算,并导
      出了热力学自由能,隐掉了我在超晶格中才会出现的几个新结果,带上金茨伯格
      -朗道的帽子,点缀成篇,写出了文章。并计划要在这篇登出后再顺理成章发超晶
      格解。
      文章既成,发向德国的凝聚态物理杂志。我虽然以前发过些文章,但从没有在这
      家杂志发过。我要找一家与我过去文章从无挂葛的杂志发表,以求公平公正的审
      稿。
      -----------------------------------------------------------
      下面是些闲话,今年暑期,红墙论坛开办中国故典诗词讲习班,我去偷听。那里一
      大帮学生在叫老师。等到开课,我发觉这不象个课堂嘛,倒象是华山论剑,学
      生们一个个武艺高强,哪里需要上课啊,原来都是些起哄架秧子的主。:-)
      Anyway,偷看一回热闹,也多少学了一点,知道这写诗两大要素嘛是字数有规定,
      行数有规定,这叫格式。嘻嘻,我也来试试,请看到此帖的高手们指导
      超导百年青史载
      理论经典次第来
      后学有年窥半豹
      热力量子两为难
      深解物理赖实验
      巧推公式恃变换
      锻得神兵赴云台
      先遣偏师定边远
      这会我得意啦,我拿上面这八行去敲诈来一首诗。做此诗的是个挨踢教的魔头,倚
      天剑的主人,被我硬拖到超导里转一圈,都弄懂了,就有了这首诗
      自然奥秘叹无穷
      经典新知待贯通
      壮岁探寻超导路
      青春格致韦郎功
      学深量热宏微处
      技展方程变换中
      一自德阿融会后
      宝刀新铸好屠龙
      走过超导之路(7)--无边落木萧萧下
      元江
      ------------------------------------------------------------
      破阵子 辛弃疾
      醉里挑灯看剑,
      梦回吹角连营。
      八百里分麾下灸,
      五十弦翻塞外声,
      沙场点秋兵。
      马作的卢飞快,
      弓如霹雳弦惊。
      了却君王天下事,
      赢得生前身后名,
      可伶白发生!
      -----------------------------------------------------------
      千山万水,长途跋涉,读者给我带到这一帖,够幸苦的?:-)这还是在我们实空
      间呢,我举的例子你能想象,要是在倒空间,呵呵,现在大家体会我当初在倒空
      间的痛苦了吧?好了,咱们接着说超导故事。
      上一回讲到我用“暗渡陈仓”之计,要把那屠龙刀法和解析解的方法带着金茨伯
      格-朗道的外衣先卖出去,然后再卖用屠龙刀法和解析解得来的超晶格中的物理和
      老阿理论的推广,这金茨伯格-朗道理论是容不下超晶格的。网友想干嘛这么麻烦
      呢?嘿嘿,这世道。。。
      我那篇文章本是点缀而成,熟门熟路的理论有了解析解还怕出不去?审稿者的意见
      一回来,不对,我的算盘没能瞒过审稿者的法眼。
      审稿者先说:“这个结果可能是重要的,数据可能是准确的,课题可能是令人感兴
      趣的,但是。。。”这后面一堆话,带了五点意见。最重要的是第一和第五。
      第一点呀说作者应该写出这篇文章的Philosophy,奇怪,我又不是哲学家。第五点
      说作者都是引的老文献,是不是近年在这方面有什么发展作者给漏了。
      我咂了半天滋味,咂出来了。第一和第五是呼应的,审稿者在说你小子寄来的这
      工作不错,要是你做的,你得说说怎么想到这问题的,要是你从别处拿来的,给
      我老老实实把出身地报上来。我再仔仔细细品味,知道审稿者是善意,而且中间
      那三点也在指点我怎么改文章。於是我和盘托出,告诉他,我还有超晶格解,这
      个Philosophy的问题么就是关于κ定义在非无限大非均匀超导体中的失效。我现
      在把表面和内部不均匀分两篇处理,先送这篇简单的。再告诉他,这确实是我的
      工作,如果审稿者在任何杂志上看到以前有类似工作,请告诉我。那屠龙刀之类
      的话就没舍得写上去,得留着到网上吹破天,那才过瘾不是?
      这篇文章我改了一个月,再发,两个星期后回信到,一句话,接受。我一边等它
      登出来,一边整理超晶格的材料。我那篇超晶格的文章是对着实际材料算的,实
      验数据是日本的渡边教授的文章提供的。我在文章里同时做了量子力学能谱的分
      析,并又做了热力学自由能的分析。两者的综合说明,量子力学和热力学的计算
      都表明了实验结果应该如此如此,这般这般,事实上渡边教授的数据也果然是如
      此如此,这般这般。我相信这是自有超导理论以来到我文章发表时为止,第一篇
      不用自由可调参数对一个实际材料同时做量子热力计算并与实验核实的。
      (嘿嘿,有人说我这篇文章SCI=0,这是给二黑网友批评SCI提供炮弹:-))
      这就是我认可的物理理论,是科学。这第二篇文章没有阻碍,下一年登出。
      现在啊,要让跟我晕乎了这两三个星期的网友尝试一下内功上了层次,筋脉具通
      的感觉。先来一个“沙场秋点兵”。
      我们的理论计算思路是这样一条路子(我们的!你掌握了这理论,它就是你的。)
      ψ- Ψ- J - b - B - G
      有了这样一条思路,我们就来体会一下“马作的卢飞快, 弓如霹雳弦惊。”
      ψ是从“量子力学”方程解出来的,无论是线性化金茨伯格-朗道方程,德.让-勿
      杀马方程还是薛定锷方程,到这一步,都只是韦伯方程。咱们就不论出身了,
      就叫韦伯方程。韦伯方程都会解了吧?你就跟人说会的好了,反正也没有几个人
      知道怎么解。别吹到太牛的人那儿去就行。:-)
      解出ψ后,学学老阿的样子,把小ψ拼成大Ψ。这个大Ψ如果写成|Ψ|^2,就是歌
      特-卡西米欧理论里的超导电子密度。呵呵,大师们当年靠猜,咱们靠算,比大师
      们还牛一点,歌特-卡西米欧只能猜平均值,我们知道哪里多哪里少,先下一城。:
      -)(晕了的同学请复习第三帖)
      把大Ψ变成电流密度J,这是当年伦敦兄弟梦寐以求的超导电流密度,伦敦兄弟
      靠假设,就是唯象理论;咱们靠算,就是。。。就是微观理论,就是本质理论,
      就是不用说为什么对的理论,对的一塌糊涂。又下一城。:-)
      那个辟派理论还记得吗?一个超导电子的行为与周围电子有关?我们的|Ψ|^2早就
      把这全包了,到处都有关。不过,这不算一城,我没怎么讲辟派理论不是?不讲辟
      派理论的原因还有一个,就是按我们这个路子,超导理论里最基本的长度只有一个,
      那就是相干长度ξ。另外那个穿透深度λ描述磁场的空间范围,既然磁场是解出来
      的,那穿透深度λ也是解出来的,所以是个“导出长度”,不是独立的
      长度。这就是我为什么排除了一大堆有关于长度的工作。还记的跳舞那例子么?
      男子的出腿用穿透深度λ来描述,嘿嘿,那得让女子给管着,明白了?:-)
      从J到b(b的意思是空间有变化的磁场),用我的屠龙宝刀,就可解出,这一步咱们已
      经与金茨伯格-朗道理论的第一朵奇葩平手放对了。实际上比老阿还厉害一点,
      因为他用的是屠龙宝刀刀鞘一样的兵器(a│0〉=0),但老阿用得早,咱算平手。
      第二朵奇葩德.让本来稍逊一着,德.让都没有这个b场,但是地但是,他开通
      的从倒空间到实空间的大道和他的边界连续条件对我的工作实在贡献巨大,我也
      算他平手。(网友们要牛一下只管请便)
      看出屠龙宝刀厉害了吧,B(热平均场)和G(自由能)还没算,几十年的超导理论一
      扫而过。(还有个高桥-立木解(1986)也在扫过之列)只有老阿还勉强能站住,仗了
      宝刀刀鞘之利。:-)(老阿也有自由能)。
      至于那个约瑟夫森的宏观量子力学,还用得着讲么?小ψ和大Ψ,要微观有微观,
      要宏观有宏观,早让我们的理论包圆了。
      还有一个理论我没有介绍,就是BCS理论,不过有人来吵过架了。:-)
      我现在没有心思跟他们罗嗦,等我下会再开始写,放出我的WMD,把那倒空间
      炸个七零八碎算了。现在先给个警告,让那帮迷信的弟子们有个回头是岸的机会。
      到时大难临头,勿谓言之不予。:-)
      好,再回来讲故事,发超晶格文章时,我在一个小城里做事。这个小城在大西洋
      边上,原来是个渔村,总共才六千人。我当时一家三口,分三个地方已经数年了,
      但咱们有陈景润的榜样不是?我仍然孜孜不倦在做研究。做研究这个东西也迷人,
      尤其是你突破过什么,就不肯再做平庸的工作了,老想再突破。我那时看着什么
      量子霍尔效应啊,量子阱啊,不过一时入不了门,入不了门的原因不是理论,而
      是实验细节不清楚。平常的消遣么,猜猜是什么?新语丝之友邮件组,可我是哑
      巴,说不出话,不会打字,看着他们热热闹闹地开夜航船讲故事。
      那天下午四点,我们校长突然要全校开会,他宣布,经费短缺,要砍项目。我所
      在的项目也在其中。我的宿舍门外几十步就是大西洋,我沿着岸边走了很久很久,
      那风啊,又硬又冷。后来我想通了,物理啊,我对得起你,你也对得起我,我们
      就此分手吧。
      有一首诗,以前喜欢,但不懂。后来听人解,还是不懂,但还是喜欢,就录在这里
      算这个系列的结束。
      锦瑟 李商隐

      锦瑟无端五十弦,一弦一柱思华年。
      庄生晓梦迷蝴蝶,望帝春心托杜鹃。
      沧海月明珠有泪,蓝田日暖玉生烟。
      此情可待成追忆,只是当时已惘然!

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