电场屏蔽[编辑]
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本条目没有列出任何参考或来源。(2010年2月7日) |
实际上,这些长程效应将会部分的被流体粒子的电荷所压制,从而形成一个短程的屏蔽的库伦相互作用。
例如,考虑一个有电子组成的流体。每个电子都有电场,都会排斥其他的电子。作为其结果,该电子所处的区域其电子密度是小于一般情况的。 这个区域实际上可以被看做是一个正电荷屏蔽空穴来处理。从远处来看,这个屏蔽的空穴有一个抵消由其他电子产生电场的正电荷的效果。只有在短程的时候,也就是在空穴区域以内,电子的电场才可以被探测到。
理論學家利用正則轉換(canonical transformation),嘗試將具有交互作用之多體系統,轉換成多個幾乎無關之獨立系統,以降低複雜程度。
古希臘文明即揭櫫物質構成之基本元素─原子;然而,單就材料中如天文數字般(每莫耳約6X1023個)的原子數目,就已經讓物理學家對材料的微觀研究捉襟見肘了,更遑論原子間還存在著複雜的交互作用;但是,這些障礙並非完全無法克服:在1950年以前,理論學家利用正則轉換(canonical transformation),嘗試將具有交互作用之多體系統,轉換成多個幾乎無關之獨立系統,以降低複雜程度。另一方面,1956年之後發展的量子場論(quantum field theory)中,以近乎完全獨立之準粒子(quasi- particle),來近似在多體效應下之真實粒子(或稱為裸粒子(bare particle),再利用費曼圖(Feynman diagram) [註:一種非常清晰直覺的圖解分析工具,按照費曼法則(Feynman Rule),理論物理學者可以準確而容易地進行一系列複雜的量子場論計算!]計算這些準粒子的特性。
那到底什麼是準粒子呢?其實準粒子包含兩部份:裸粒子及交互作用在此粒子周圍所形成之效應;就好像是多體效應為裸粒子披上一件外衣一樣,遮蔽了原來裸粒子之間較強的交互作用。如此一來,這些”穿上衣服”的裸粒子即便在多體環境之下,也可視為獨立粒子。[註:Richard
D. Mattuck[1]對準粒子有
一個更生動的比擬:準粒子就如同在黃沙中絕塵而去的駿馬,你只能看到被塵土"遮蔽"下,約略的”馬形”,而無法細究此名駒之毛色與肌理!(如圖一)]舉個例子:將一個帶負電的電子,放進一電中性環境中(包括均勻分佈的眾多負電荷所構成之電子氣,與相同數量正電荷所形成之背景)。此外加電子將藉由庫侖斥力,將其周圍的電子氣排開;而在此處分佈之背景正電荷,即猶如一帶正電的電子雲,圍繞著外加電子形成準電子(quasi-electron)。此一動態的產生機制,預言了準電子是有生命期限的(life time);而在電子之間原有的庫侖斥力,也因遮蔽效應可以幾乎忘了它的存在!因此準電子與獨立電子(裸電子)的特性(例如特徵能量),存在著相當的差異。帶著多體效應基因的準粒子圖像,不僅可應用於原子核物理、固態物理、鐵磁性物理等多體系統之基態(ground-state)研究,更能適當地描述激發態(excited-state)特性(例如各種激發子:exciton、plasmon、magnon等等)。
另一方面,奠基於密度泛函理論(Density Functional Theory─DFT)的第一原理電子結構計算,近年來蓬勃發展(請參考本刊文章),成功地拓展了在原子尺寸下研究材料科學精確度與視野,也提供人們預測與設計新穎未來材料的能力。有效地找到多電子系統”真正”(exact)的基態電子密度,與對應之基態總能(total energy);進而讓此一方法,在材料基態特性(例如:鍵長、結合能、聲子譜、等等)計算上,獲得空前的成功。事實上,這樣的成果的確有點出人意表(嚴格來說,以均勻電子氣模型來描述交換相干項,是過於粗糙的近似)。當我們為了與實驗結果比較,而企圖將Kohn-Sham方法推廣到激發態計算時,卻遇到挫敗;最著名的例子,就是半導體與絕緣體之電子結構能帶(band structure)計算:雖然,自洽Kohn-Sham方法(LDA近似)所得之能帶色散(energy dispersion)行為,與實驗結果接近;然而,其計算之主能隙(fundamental band-gap)值(如圖二(a)),卻都嚴重低估。此外,所得之能帶寬度(band width),也與實驗結果相差甚遠。另一方面,密度泛函理論計算之光學頻譜(optical spectrum),更是與實驗測量結果大相逕庭;此乃肇因於密度泛函理論之自洽Kohn-Sham方法,
在基礎電磁學中,我們知道當電磁波進入不同材料時,會因材料特性(可視為材料中,所有電子對入射電磁波的集體響應(response))不同而改變其強度,並以材料介電係數(dielectric constant)的大小,來此估計此效應。我們也可以同樣的想法,度量準粒子間遮蔽效應的強弱。例如:在準電子之間,”遮蔽”庫侖位勢(screened Coulomb potential,通常以W代表)可視為原獨立電子(裸電子)間庫侖位勢之修正結果(原庫侖位勢除以介電函數)。因此,如何準確且有效的決定系統之介電函數,將成為進行準粒子計算的重要工作之一
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