只当两粒子存在某种取值
不同的量子数或特征，这种量子数或特征能从初态i 态穿过ˆΩ 到f
态全过程保持不变情况下，交换矩阵元才为零，体现干涉的交换效应
改变它们的（纯粹人为外加的）编号顺序，不应当导致可观察的物理
效应。就是说，全部实验观测结果必须对编号置换为对称的
481
正因为全同性原理植根于微观粒子的内禀属性，它对全部量子理
论都是正确的。正因为原理和微观粒子内禀属性紧密关联，所以不少
人认为它不能算作独立公设，而只是量子力学基本观念的一个推论。
3，全同粒子的可区分性
原则上对任何全同粒子体系都应当作对称（反对称）化。但常常
由于各种原因，交换效应不存在或不显著，而不必作这种对称（反称）
化。于是判断交换效应何时存在、何时不存在，对澄清物理概念和简
化计算都很重要。特别当末态测量方案复杂多变时尤须如此。
全同性原理干涉效应(交换效应)存在的充要条件是：对末态测量
分解之后相应交换矩阵元不为零，
交换矩阵元∝ f Ω i (29.4)
详细些说，如果从初态 i 经过相互作用ˆΩ ，到测量投影末态f 的全
过程中，不存在任何“广义好量子数”可供鉴别标记。物理上这等于原
理上彼此不可分辩。一旦可以用某种办法分辩，交换作用就消失。总
之，粒子不可分辩性和交换效应存在性二者紧密关连，同时存在。
同性原理的全同粒子之间的干涉效应。两个（自旋指向相同的）中子
并不容易产生干涉，除了它们之间不确定的位相差之外，主要是它们
de Broglie 波波长很短，加之中子束的单色性难以做得很好，以致它
们空间波包十分狭窄，难于“相遇” 重叠的原故。比如将两个中子
的动量很好的单色化，这就展宽了它们在行进方向上的波包尺度，增
加了它们空间相干长度，使波包有较好的空间重叠，就容易让两个中
子发生相干叠加，或是发生全同粒子散射。这一思想首先由Rauch
教授提出并在中子干涉量度学实验中实现 11
No comments:
Post a Comment