基本的洛仑兹变换是时空变换，它涉及的只有三个空间量和一个时间量，与电磁波相位无关。
在相对论中,推导变换式x’=γ(x-ut) 时是假设四维时空间隔不变(也就是相位不变),而在推导变换式y’=y; z’=z时,却是假设三维间隔不变,由这样不变量不同的两个变换式组成的洛仑兹变换式能成立吗?
难到我错了吗,在相对论中给出变换式y’=y; z’=z时,考虑到了相位不变了吗?只是因为在这两个方向上没有速度移动,就一定有y’=y; z’=z吗?y’=y; z’=z只能说明空间三维间隔不变,与四维间隔不变根本不容
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- huangxianmin
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GZK8
你当然错了！
在推导洛仑兹变换时，在假定运动方向是x的正方向时，y’=y; z’=z的得到是根据相对性原理。
而得到x’=γ(x-ut)；t’=γ(t-ux/c²)；既用到了相对性原理还用到了光速不变原理。
当然，还有基本假定，这就是狭义相对论研究的对象是平直的时空。
时空间隔不变是洛仑兹变换的结果，这个结果是爱因斯坦的老师闵可夫斯基的发现。于是，洛仑兹变换的时空间隔不变被闵可夫斯基用几何语言来描述，即洛仑兹变换是一种特殊的旋转坐标变换。
三位空间间隔在洛仑兹变换下不是不变量，但时空间隔是个不变量。
洛仑兹变换应用到电磁学，对于波动方程，确实在洛仑兹变换下有相位不变的结论。
基本的洛仑兹变换是时空变换，它涉及的只有三个空间量和一个时间量，与电磁波相位无关。
在相对论中，若假设在y，z方向没有速度，根据相对性原理一定有y’=y; z’=z。否则就与相对性原理相悖。这是基本常识！
在推导洛仑兹变换时，在假定运动方向是x的正方向时，y’=y; z’=z的得到是根据相对性原理。
而得到x’=γ(x-ut)；t’=γ(t-ux/c²)；既用到了相对性原理还用到了光速不变原理。
当然，还有基本假定，这就是狭义相对论研究的对象是平直的时空。
时空间隔不变是洛仑兹变换的结果，这个结果是爱因斯坦的老师闵可夫斯基的发现。于是，洛仑兹变换的时空间隔不变被闵可夫斯基用几何语言来描述，即洛仑兹变换是一种特殊的旋转坐标变换。
三位空间间隔在洛仑兹变换下不是不变量，但时空间隔是个不变量。
洛仑兹变换应用到电磁学，对于波动方程，确实在洛仑兹变换下有相位不变的结论。
基本的洛仑兹变换是时空变换，它涉及的只有三个空间量和一个时间量，与电磁波相位无关。
在相对论中，若假设在y，z方向没有速度，根据相对性原理一定有y’=y; z’=z。否则就与相对性原理相悖。这是基本常识！
我给肖军先生讲个基本的道理。
时空变换，无论你如何写，无论这个变换是不是合理，对于相位变换一定是相位不变的！！！
因为时空变换涉及的量只有空间量和时间量，即t和xj（j为下标。）
而任何波动若写成简谐震荡的形式一定可以写成这样的简明形式：cos(t,xj)。
现在你随意写一个变换，将这个变换带入，那就有：
cos(t,xj)=cos(t',x'j)
显然，这是相位不变的！！！
因为cos(t,xj)=0，一定有cos(t',x'j)=0，这就使相位不变！！！
所以相位不变说明不了任何问题！！！你是瞎耽误工夫。
时空变换，无论你如何写，无论这个变换是不是合理，对于相位变换一定是相位不变的！！！
因为时空变换涉及的量只有空间量和时间量，即t和xj（j为下标。）
而任何波动若写成简谐震荡的形式一定可以写成这样的简明形式：cos(t,xj)。
现在你随意写一个变换，将这个变换带入，那就有：
cos(t,xj)=cos(t',x'j)
显然，这是相位不变的！！！
因为cos(t,xj)=0，一定有cos(t',x'j)=0，这就使相位不变！！！
所以相位不变说明不了任何问题！！！你是瞎耽误工夫。
楼上的这段意思表达的有问题，对不起。
但是要表达的意思是：
现在你随意写一个变换，将这个变换带入，那就有：
cos(t,xj)=cos(t',x'j)
于是这个变换必须保证是相位不变的。
否则就会出现cos(t,xj)=0而cos(t',x'j)≠0，这个变换不成立。
所以，相位不变是基本要求。
但是要表达的意思是：
现在你随意写一个变换，将这个变换带入，那就有：
cos(t,xj)=cos(t',x'j)
于是这个变换必须保证是相位不变的。
否则就会出现cos(t,xj)=0而cos(t',x'j)≠0，这个变换不成立。
所以，相位不变是基本要求。
我给肖军举个例子：
假定我们随便写一个变换
x’=x，t’=2t,尽管这是胡闹。
我们可以写一个简谐波：cos(ωt-kx)。
这里k是每米波数。由于x’=x，所以对于每米波数在两个参考系有k'=k。
而ω显然由于是t’=2t所以ω’=0.5ω。
现在我们对cos(ωt-kx)进行变幻，这里相位就是ωt-kx。
cos(ωt-kx)=cos(ω’t’-kx’)显然对任何x，t值将x’=x，t’=2t，有ωt-kx=ω’t’-kx’。也就是相位不变。
也就是说，无论你如何写一个变换，只要对ω和k也进行变换(这也是必然的)一定是相位不变的！！！
关于对这个简谐波cos(ωt-kx)讨论，可以参考费曼物理学讲义第一册34章“辐射中的相对论效应”的34-6节。当然这节不会去讨论胡闹的变换。
我想说的是，所谓的“肖军变换”完全是从最基本的概念上就是不着边际的，我想这个吧里的大多数朋友都能够看得出来。只是很少有人愿意陪着肖军先生去胡闹罢了。
这话不好听，但是无恶意。
假定我们随便写一个变换
x’=x，t’=2t,尽管这是胡闹。
我们可以写一个简谐波：cos(ωt-kx)。
这里k是每米波数。由于x’=x，所以对于每米波数在两个参考系有k'=k。
而ω显然由于是t’=2t所以ω’=0.5ω。
现在我们对cos(ωt-kx)进行变幻，这里相位就是ωt-kx。
cos(ωt-kx)=cos(ω’t’-kx’)显然对任何x，t值将x’=x，t’=2t，有ωt-kx=ω’t’-kx’。也就是相位不变。
也就是说，无论你如何写一个变换，只要对ω和k也进行变换(这也是必然的)一定是相位不变的！！！
关于对这个简谐波cos(ωt-kx)讨论，可以参考费曼物理学讲义第一册34章“辐射中的相对论效应”的34-6节。当然这节不会去讨论胡闹的变换。
我想说的是，所谓的“肖军变换”完全是从最基本的概念上就是不着边际的，我想这个吧里的大多数朋友都能够看得出来。只是很少有人愿意陪着肖军先生去胡闹罢了。
这话不好听，但是无恶意。
huangxianmin ,我不知道你是否知道什么样的变换能满足四维相位不变.你提出的满足ω’t′=ωt和k′x′=kx的变换式确实能满足相位不变,可是这样的变换式是四维相位不变变换式吗?四维不变变换式应具有x′=(x,t);t′=(x,t)的形式.
你后再讨论时不要说一些自已都觉得不好听的话,你在说我胡闹,可是内行人一看就知道咱俩谁在胡闹.
你后再讨论时不要说一些自已都觉得不好听的话,你在说我胡闹,可是内行人一看就知道咱俩谁在胡闹.
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