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Planck11
光子、热辐射子、电磁振荡子、声子、引力子等的不同特性
光子是带电粒子由电磁力场的高能态跃迁到低能态，而辐射出的粒子。 它们的不同能态可分别来自不同的机制：
各种原子和分子中的电子由高能态跃迁到低能态，辐射出原子和分子光谱的粒子。
由电磁振荡的电子由高能态跃迁到低能态，辐射出的电磁振荡子。
带电粒子动量改变由高能态跃迁到低能态的韧致辐射的光子。
各种原子核结合、分裂形成新的核子，由激发态转变为非激发态，或由高激发态转变为低激发态辐射出的光子。
热辐射子是带电粒子由热运动的高能态跃迁到低能态，而辐射出的粒子。它们实际上有与光子相同的性质。
各种大量光子的集体表现和统计效应，都形成不同频率和波长的电磁波。
声子是电中性粒子由弹性力场的高能态跃迁到低能态，而辐射出的粒子。
引力子是电中性粒子由引力场的高能态跃迁到低能态，而辐射出的粒子。但是迄今尚未实际测得这种可能的粒子。
与光子相似，它们的4维时空位置1-线矢在时轴的分量模长都应为各自相应的：ia(3) t，
它们的静止质量，也都必须等于0，其运动质量m(a)也只能由大量这种粒子形成的波的频率或波长表达为：m(a)=h [该种波的频率]/ a(3)^2=h/ ( [该种波的波长] a(3) )，其中a(3) 是该种波的运动速度的3维空间分量的模长。
光子和热辐射子可在实物介质和真空(没有实物粒子的时空区域) 中运动。
声子只能在实物弹性介质中运动。
引力子只能粒子的引力场中运动。
在不同介质中，它们都可有多种方法实际测得，也可由所在介质（对于光子和热辐射子，包括真空中电磁作用力场范围内）中的波动方程导出。真空中的光速可由在空气测得的值，按空气的已知折射系数求得；也可以让光在抽去了空气的管子中运动，而直接测得。
介质有不同的特性和状态。因而，光速、声速也是所处介质特性和状态的函
数。但是，与光子不同的是：声子只能在实物粒子组成的介质及其作用力(弹性力或粒子团的状态变化)场中运动，发出声子的振子间有效作用力场的范围不大，在真空中，超过这个范围，声子就只能反射或被吸收。而大量光子在真空中形成电磁波，也可由电磁场在真空中传播。
显然，以上符合客观事实和客观规律的重要结论只有在《相对论》基础上，才能严格地推导、证明。也证实了《相对论》的正确性和重要性。
光子是带电粒子由电磁力场的高能态跃迁到低能态，而辐射出的粒子。 它们的不同能态可分别来自不同的机制：
各种原子和分子中的电子由高能态跃迁到低能态，辐射出原子和分子光谱的粒子。
由电磁振荡的电子由高能态跃迁到低能态，辐射出的电磁振荡子。
带电粒子动量改变由高能态跃迁到低能态的韧致辐射的光子。
各种原子核结合、分裂形成新的核子，由激发态转变为非激发态，或由高激发态转变为低激发态辐射出的光子。
热辐射子是带电粒子由热运动的高能态跃迁到低能态，而辐射出的粒子。它们实际上有与光子相同的性质。
各种大量光子的集体表现和统计效应，都形成不同频率和波长的电磁波。
声子是电中性粒子由弹性力场的高能态跃迁到低能态，而辐射出的粒子。
引力子是电中性粒子由引力场的高能态跃迁到低能态，而辐射出的粒子。但是迄今尚未实际测得这种可能的粒子。
与光子相似，它们的4维时空位置1-线矢在时轴的分量模长都应为各自相应的：ia(3) t，
它们的静止质量，也都必须等于0，其运动质量m(a)也只能由大量这种粒子形成的波的频率或波长表达为：m(a)=h [该种波的频率]/ a(3)^2=h/ ( [该种波的波长] a(3) )，其中a(3) 是该种波的运动速度的3维空间分量的模长。
光子和热辐射子可在实物介质和真空(没有实物粒子的时空区域) 中运动。
声子只能在实物弹性介质中运动。
引力子只能粒子的引力场中运动。
在不同介质中，它们都可有多种方法实际测得，也可由所在介质（对于光子和热辐射子，包括真空中电磁作用力场范围内）中的波动方程导出。真空中的光速可由在空气测得的值，按空气的已知折射系数求得；也可以让光在抽去了空气的管子中运动，而直接测得。
介质有不同的特性和状态。因而，光速、声速也是所处介质特性和状态的函
数。但是，与光子不同的是：声子只能在实物粒子组成的介质及其作用力(弹性力或粒子团的状态变化)场中运动，发出声子的振子间有效作用力场的范围不大，在真空中，超过这个范围，声子就只能反射或被吸收。而大量光子在真空中形成电磁波，也可由电磁场在真空中传播。
显然，以上符合客观事实和客观规律的重要结论只有在《相对论》基础上，才能严格地推导、证明。也证实了《相对论》的正确性和重要性。
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