需要指出的是，在我们所讨论的问题中有三个时间尺度：系统的热化（弛
豫）时间¿，调节系统（从A到B）的时间（switching time）ts，以及保证量子绝
热近似条件成立的时间尺度ta。我们假设这三个时间尺度满足关系式ta ¿ ts ¿
¿。相对于量子绝热定理要求的时间ta，调节系统的时间ts足够长，以至于量子
绝热条件能够被满足；但是相对于系统和热库耦合的弛豫时间¿，调节系统的时
间ts又非常短，以至于系统远未和热库达到热平衡。也就是说在调节系统的过程
中，热库的影响完全可以忽略。这个调节系统的过程A ! B0 (见图2.3)其实就是
前面提到过的量子绝热过程。
如果相对于系统和热库弛豫的时间¿相比，调节系统
的时间非常短(ts ! 0)(我们同时假设量子绝热条件也能被满足)，我们就可以通
过测量非平衡过程的热力学量（并对之求平均）
e¡¯Wirrev
®
irrev
，得到平衡过程的
自由能改变量¢F。需要强调的是，这并非是平庸的结果
衡过程的功求平均，我们会发现非平衡过程做功量的平均值大于系统自由能的
改变（平衡过程的做功量）
hWirreviirrev = Pl
e(¢l ¡ ¢h) >
Z ¢l
¢h
Pe(¢)d¢ = Wrev = ¢F: (2.15)
这正好是最小功原理表述的热力学第二定律[46](要把系统从一个状态改变到另
一个状态，只有在整个过程是可逆的时候外界对系统做功量最小)。
准静态过程_百度百科
baike.baidu.com/view/670369.htm
轉為繁體網頁
工程热力学 - 第 29 頁 - Google 圖書結果
https://books.google.com.hk/books?isbn=7302017212 - 轉為繁體網頁
1995
经过一段时间后气体压力与外界压力趋于相等。且气体内部压力、温度也趋于均匀,即重新建立了平衡,到达一个新的平衡态 2 。这一过程除了初态 1 与终态 2 以外都 ...系统工程教程 - 第 84 頁 - Google 圖書結果
https://books.google.com.hk/books?isbn=7810826921 - 轉為繁體網頁
2006
远离平衡态平衡态是孤立系统经过无限长时间后 ... 在进行系统分析过程中,构建模型时,通常会碰到分析、讨论一些不易分清内部相互作用的系统,若能肯定系统一定会 ...大学物理学 - 第 2 卷 - 第 101 頁 - Google 圖書結果
https://books.google.com.hk/books?isbn=7302034850 - 轉為繁體網頁
1999
所谓准静态过程是这样的过程,在过程中任意时刻,系统都无限地接近平衡态,因而任何 ... 豫时间长得多,那么在任何时刻进行观察时,系统都已有充分时间达到了平衡准靜態過程- 台灣Wiki
www.twwiki.com/wiki/准靜態過程
平衡态 的解释--CNKI知识元数据库
define.cnki.net/WebForms/WebDefines.aspx?...平衡态
轉為繁體網頁
分子動力學- 維基百科，自由的百科全書 - Wikipedia
zh.wikipedia.org/zh-hk/分子动力学
【求助】准静态过程和可逆过程是一个概念？ - 无机物化- 小木虫- 学术科 ...
emuch.net › 无机物化
轉為繁體網頁
2011年2月17日 - 11 篇文章 - 6 位作者
在过程进行的每一瞬间，系统都接近于平衡状态，以致在任意选取的短时间dt 内， ... （1）状态变化时推动力与阻力相差无限小，系统与环境始终无限接近于平衡态； ... 可逆过程”是速率无限慢（时间无限长）且具有二向重演性的过程。 3.
2.4.2 等概率假设与统计物理学基础的再思考
量子统计物理学的两个基本假设是1)随机相位假设和2)等概率假设[50, 51]。
综合起来就是微正则系综假设。上述的第一个假设保证了描写微正则系综的密
度矩阵的非对角元为零，而第二个假设保证了对角元（各个态出现的几率）都
相等。一般的教科书都从热库加系统构成的微正则系综假设出发，导出系统的
正则系综（吉布斯）分布[50, 51]。然而，最近有人[7, 8]指出上述的两个基本假设
其实是多余的，甚至有些误导。我们完全可以不引入上述的两个假设而直接利
用量子纠缠证明系统的正则系综（吉布斯）分布。其基本思想是：在热力学极限
下，在系统加热库的波函数的集合中，绝大多数纯态波函数关于系统的约化密
度矩阵都满足正则分布，（或者表述为：对于宇宙的一个足够小的子系统，几乎
当宇宙处于任意一个纯态时（不必是等概率分布的混态），这个子系统都近似地
处于正则分布的热态）。也就是说对于一个足够小的子系统，宇宙处于任何一个
纯态或者处于一个等概率分布时候的状态不可区分。这种现象被称为“广义正
则原理”(general canonical principle)或“正则典型性”(canonical typicality)。这
样我们就完全放弃了量子统计力学的两个基本假设，而把量子统计力学完全建
立在了量子力学的基础之上。
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