無處不在
一棵大树想要到达天空就必须进入最深的土壤,他的根必须进入地狱,深深进入,这样树顶才能达到天空。树必须接触到两者――地狱和天堂.–叔本华
微分流形笔记-2.切空间 余切空间
【切空间 余切空间】
约定:今后为了技术上的方便,如果没有特别说明,都只讨论光滑流形(微分流形,或直接简称为流形),光滑曲线,光滑函数。
在线性空间中,向量的定义很简单—-连接空间两点间有向直线。
线性空间中向量有如下特点:
1)任意向量所在直线上的任意点都是线性空间中的点。
2)任意点的向量总能是过该点某个可微曲线的切向量。
3)如果将过某点任意可微曲线的切向量的集合定义为该点的切空间,那么:线性空间任意点的切空间都与自身重合。
这说明:线性空间向量和切向量是同一回事,并且可以将(切)向量定义成过特定点的光滑曲线等价类。这个定义和直线无关,甚至坐标无关。
微分流形
在点
邻域上的光滑函数
:

其中,
是微分流形
在点
邻域上的光滑函数集合。
微分流形
在点
邻域上的带参数光滑曲线
:

*注意:上面的光滑函数和光滑曲线的定义都和坐标系的选取无关。
每一条过点
的光滑曲线
唯一确定
点的一个切向量,如果将参数
看成时间的话,该切向量就是速度矢量:

点
邻域上的一个非平稳光滑函数
唯一确定
点的一个余切向量—梯度矢量:

*注意:上面关于切向量和余切向量的定义是坐标相关的。
首先注意到微分关系:

由于切向量和上的光滑函数无关,所以可以改写成算子的形式:

*注意:从现在开始,采用了指标缩减的爱因斯坦约定。
事实上,我们知道算符
:

和
有一一对应的关系,所以我们可以将算符
作为切向量的坐标无关表示,同时,
也是一个算符—沿坐标线的切向量:

容易证明:
1)
是满足Leibniz微分法则的线性算子——线性微分算子
2)
是线性独立的。
3)任何可作用在
上的线性微分算子,都可以表示成
的线性组合,即
是完备的。
进而,这意味这:
1)可将作用
在上的线性微分算子
来定义流形
上点
的切向量。
2)流形
上点
的切空间
——切向量集合,是与
同维度的线性空间。
然后,再考虑微分关系:

这时,我们可以将全微分
看成一个自变量是光滑曲线
的函数,进而也可看成是线性微分算子
的函数:

引入符号定义:

这里,
是选择
的全微分,有:

容易证明:
1)
是线性函数;
2)
是线性独立的。
3)
的任意线性函数,都可以表示成
的线性组合,即
是完备的。
进而,这意味这:
1)
的任意线性函数就是流形
上点
的余切向量。
2)流形
上点
的余切空间
——余切向量集合,是
的对偶空间,也是与
同维度的线性空间。
维流形
上所有各点切空间的并集

称为流形
的切丛
。切丛
是
维流形,局域是直积流形,但整体不一定是。在同一点的切向量可相加,但不同点的切向量无关系。切从可用下图表示:

维流形
上所有各点余切空间的并集

称为流形
的余切丛
。余切丛
是
维流形。
正如前面:将作用
在上的线性微分算子
定义过
点的向量,那么自然可将作用
在上的线性微分算子
定义为向量场。
向量场
又称为切丛
的一个截面(section),是流形
上每个点
选出一个切向量
,当选定局部坐标系后,向量场
可表示为:

如果
是连续,可微,则称向量场
连续,可微。
余切场
为余切丛
上的截面,即按一定的规则在每个点
给出一个余切向量
,当选定局部坐标系后,余切场
可表示为:

所以可微余切场
又被称为线性微分形式,它与向量场
对偶,即它将任意向量场
映射到
:

今后,将更强调分析流形上切场与余切场间的
对偶关系。此外,流形
及其上光滑函数集
也存在对偶关系。
考虑
上所有可微向量场集
,即切丛截面集合,进一步:
1)定义向量场间加法(如选定局部坐标系,对应系数相加),满足Abel群,定义向量场与数乘法(对应系数与数乘),满足结合律与分配律,于是
构成无穷维向量空间。
2)定义李括号运算
:

这意味着
对李括号运算是封闭的。
3)可以验证:李括号运算的Jacobi等式成立:

上面三点意味着:
形成无穷维李代数。
切场集
形成
秩
模(module)。
考虑
上所有余切场集
,即余切丛截面集合,对应也构成构成无穷维向量空间, 余切场集
依然形成
秩
模(module)。
流形上的切向量场(切场)与余切向量场(余切场)都是流形上的几何量,都是坐标变换下不变的,但是其表达形式,即当选定局域坐标系是,相应的分量,将随坐标系的变换而按一定的规律进行变换。
作一般坐标变换:

要求是微分同胚变换,其Jacobi行列式不等于0:

于是,在不同的局域坐标系中,切场
与余切场
可分别表示为:

考虑坐标基矢
和
的变换:

代入即获得:切场分量
与余切场分量
的变换规律:

基矢
和
称为自然标架,有时采用活动标架
和
会更方便:

自然,即是采用活动标架,也应该保持如下关系:

于是可获得:切场分量
和余切场分量
从自然标架到活动标架的变换关系:

令活动标架的变换矩阵
满足:

使得变换后的活动标架依然保持对偶关系:

于是:切场分量
和余切场分量
在活动标架下的变换关系:

约定:今后为了技术上的方便,如果没有特别说明,都只讨论光滑流形(微分流形,或直接简称为流形),光滑曲线,光滑函数。
概述
切向量由流形中的光滑曲线唯一确定;余切向量则由流形上的光滑函数唯一确定。切向量可定义成“作用在光滑函数上的线性微分算子”;余切向量则可定义成“切空间上的线性函数”。切空间和余切空间相互对偶空间。 在具体坐标系中,切向量的分量实际上某个光滑曲线上的方向导数;余切向量的分量则实际上是某个光滑函数的梯度。
线性空间中的向量
在线性空间中,向量的定义很简单—-连接空间两点间有向直线。
线性空间中向量有如下特点:
1)任意向量所在直线上的任意点都是线性空间中的点。
2)任意点的向量总能是过该点某个可微曲线的切向量。
3)如果将过某点任意可微曲线的切向量的集合定义为该点的切空间,那么:线性空间任意点的切空间都与自身重合。
这说明:线性空间向量和切向量是同一回事,并且可以将(切)向量定义成过特定点的光滑曲线等价类。这个定义和直线无关,甚至坐标无关。
切向量 余切向量
微分流形





其中,

![image002[1]](http://blog.chaoskey.com/files/2012/10/image0021_thumb.png)
![image004[1]](http://blog.chaoskey.com/files/2012/10/image0041_thumb.png)
微分流形
![image002[2]](http://blog.chaoskey.com/files/2012/10/image0022_thumb.png)
![image004[2]](http://blog.chaoskey.com/files/2012/10/image0042_thumb.png)



*注意:上面的光滑函数和光滑曲线的定义都和坐标系的选取无关。
每一条过点
![image004[3]](http://blog.chaoskey.com/files/2012/10/image0043_thumb.png)

![image004[4]](http://blog.chaoskey.com/files/2012/10/image0044_thumb.png)


点
![image004[5]](http://blog.chaoskey.com/files/2012/10/image0045_thumb.png)

![image004[6]](http://blog.chaoskey.com/files/2012/10/image0046_thumb.png)

*注意:上面关于切向量和余切向量的定义是坐标相关的。
首先注意到微分关系:

由于切向量和上的光滑函数无关,所以可以改写成算子的形式:

*注意:从现在开始,采用了指标缩减的爱因斯坦约定。
事实上,我们知道算符



和

![image034[1]](http://blog.chaoskey.com/files/2012/10/image0341_thumb.png)


容易证明:
1)
![image034[2]](http://blog.chaoskey.com/files/2012/10/image0342_thumb.png)
2)

3)任何可作用在
![image012[1]](http://blog.chaoskey.com/files/2012/10/image0121_thumb.png)
![image046[1]](http://blog.chaoskey.com/files/2012/10/image0461_thumb.png)
![image046[2]](http://blog.chaoskey.com/files/2012/10/image0462_thumb.png)
进而,这意味这:
1)可将作用
![image012[2]](http://blog.chaoskey.com/files/2012/10/image0122_thumb.png)
![image034[3]](http://blog.chaoskey.com/files/2012/10/image0343_thumb.png)


2)流形
![image002[3]](http://blog.chaoskey.com/files/2012/10/image0023_thumb.png)
![image004[7]](http://blog.chaoskey.com/files/2012/10/image0047_thumb.png)

![image002[4]](http://blog.chaoskey.com/files/2012/10/image0024_thumb.png)
然后,再考虑微分关系:

这时,我们可以将全微分

![image020[1]](http://blog.chaoskey.com/files/2012/10/image0201_thumb.png)
![image034[4]](http://blog.chaoskey.com/files/2012/10/image0344_thumb1.png)


引入符号定义:


这里,



容易证明:
1)

2)

3)

![image074[1]](http://blog.chaoskey.com/files/2012/10/image0741_thumb.png)
![image074[2]](http://blog.chaoskey.com/files/2012/10/image0742_thumb.png)
进而,这意味这:
1)
![image076[1]](http://blog.chaoskey.com/files/2012/10/image0761_thumb.png)
![image048[1]](http://blog.chaoskey.com/files/2012/10/image0481_thumb.png)
![image050[1]](http://blog.chaoskey.com/files/2012/10/image0501_thumb.png)
2)流形
![image002[5]](http://blog.chaoskey.com/files/2012/10/image0025_thumb.png)
![image004[8]](http://blog.chaoskey.com/files/2012/10/image0048_thumb.png)


![image002[6]](http://blog.chaoskey.com/files/2012/10/image0026_thumb.png)

![image002[7]](http://blog.chaoskey.com/files/2012/10/image0027_thumb.png)

称为流形
![image002[8]](http://blog.chaoskey.com/files/2012/10/image0028_thumb.png)




![image082[1]](http://blog.chaoskey.com/files/2012/10/image0821_thumb.png)
![image002[9]](http://blog.chaoskey.com/files/2012/10/image0029_thumb1.png)

称为流形
![image002[10]](http://blog.chaoskey.com/files/2012/10/image00210_thumb1.png)


![image090[1]](http://blog.chaoskey.com/files/2012/10/image0901_thumb.png)
向量场(切场) 余切场
正如前面:将作用
![image012[3]](http://blog.chaoskey.com/files/2012/10/image0123_thumb.png)
![image034[5]](http://blog.chaoskey.com/files/2012/10/image0345_thumb.png)
![image004[9]](http://blog.chaoskey.com/files/2012/10/image0049_thumb.png)


向量场

![image088[1]](http://blog.chaoskey.com/files/2012/10/image0881_thumb.png)
![image002[11]](http://blog.chaoskey.com/files/2012/10/image00211_thumb1.png)
![image004[10]](http://blog.chaoskey.com/files/2012/10/image00410_thumb.png)



如果

![image108[1]](http://blog.chaoskey.com/files/2012/10/image1081_thumb.png)
余切场

![image098[1]](http://blog.chaoskey.com/files/2012/10/image0981_thumb.png)
![image004[11]](http://blog.chaoskey.com/files/2012/10/image00411_thumb.png)



所以可微余切场
![image118[1]](http://blog.chaoskey.com/files/2012/10/image1181_thumb.png)
![image108[2]](http://blog.chaoskey.com/files/2012/10/image1082_thumb.png)
![image108[3]](http://blog.chaoskey.com/files/2012/10/image1083_thumb.png)


今后,将更强调分析流形上切场与余切场间的



向量场集合 余切场集合
考虑
![image002[12]](http://blog.chaoskey.com/files/2012/10/image00212_thumb.png)

1)定义向量场间加法(如选定局部坐标系,对应系数相加),满足Abel群,定义向量场与数乘法(对应系数与数乘),满足结合律与分配律,于是
![image132[1]](http://blog.chaoskey.com/files/2012/10/image1321_thumb.png)
2)定义李括号运算


这意味着

3)可以验证:李括号运算的Jacobi等式成立:

上面三点意味着:
![image132[2]](http://blog.chaoskey.com/files/2012/10/image1322_thumb.png)
切场集


![image126[1]](http://blog.chaoskey.com/files/2012/10/image1261_thumb.png)
考虑
![image002[13]](http://blog.chaoskey.com/files/2012/10/image00213_thumb.png)


![image144[1]](http://blog.chaoskey.com/files/2012/10/image1441_thumb.png)
![image126[2]](http://blog.chaoskey.com/files/2012/10/image1262_thumb.png)
坐标变换时切场与余切场的变换规律
流形上的切向量场(切场)与余切向量场(余切场)都是流形上的几何量,都是坐标变换下不变的,但是其表达形式,即当选定局域坐标系是,相应的分量,将随坐标系的变换而按一定的规律进行变换。
作一般坐标变换:

要求是微分同胚变换,其Jacobi行列式不等于0:

于是,在不同的局域坐标系中,切场
![image108[4]](http://blog.chaoskey.com/files/2012/10/image1084_thumb.png)
![image118[2]](http://blog.chaoskey.com/files/2012/10/image1182_thumb.png)


考虑坐标基矢




代入即获得:切场分量




基矢
![image158[1]](http://blog.chaoskey.com/files/2012/10/image1581_thumb.png)
![image160[1]](http://blog.chaoskey.com/files/2012/10/image1601_thumb.png)
![image158[2]](http://blog.chaoskey.com/files/2012/10/image1582_thumb.png)
![image160[2]](http://blog.chaoskey.com/files/2012/10/image1602_thumb.png)



自然,即是采用活动标架,也应该保持如下关系:


于是可获得:切场分量
![image166[1]](http://blog.chaoskey.com/files/2012/10/image1661_thumb.png)
![image168[1]](http://blog.chaoskey.com/files/2012/10/image1681_thumb.png)


令活动标架的变换矩阵




使得变换后的活动标架依然保持对偶关系:

于是:切场分量




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