爱因斯坦甚
至说: “广义相对论的实质在于它克服了惯性系这
一
、
自然辩证法研究
Vo1.13,No.4,1997
7 <—一
相对论时空观新探
乐 传 新△
相对论时空观包括狭义相对论时空观和广义相
对论时空观。因为相对论不仅是一门物理学. 而且
也是一种哲学, 因此对它的时空观进行哲学探讨,
具有十分重要的意义。长期以来,我国哲学界一直
存在着一些不妥的观点: 主要是认为狭义相对论时
空观已经揭示了时空与物质及其运动的相互联系,
证实了辩证唯物主义时空观关于“时空是物质存在
形式 的原理;而广义相对论时空观只不过是“进
一
步”证实了这个原理而已。我们认为这种观点不
仅拔高了前者低估了后者,而且亦有将相对论时空
观与辩证唯物主义时空观相提并论的倾向。实际
上, 狭义相对论并未揭示出时空是物质的存在形
式,只有广义相对论才较全面地证实了时空与物质
及其运动的辩证关系, 广义相对论是相对论时空观
的最终的完整表述, 是辩证唯物主义时空观的真正
自然科学基础。
为了正确理解相对论时空观,首先必须科学地
把握牛顿绝对时空观的涵义, 这是因为无论是狭义
相对论还是广义相对论的建立,都与破除牛顿绝对
时空观密切相关。
牛顿绝对时空观的形成有其科学背景和历史渊
源,对它的探讨我们将另撰文论述。现只需将它
的涵义论述如下:
第一, 当牛顿讲空间、时间是绝对的时候,首
先足指空间和时间同物质一样, 都是独立的客观实
在, 即是说, 空间、时间、物质都是独立存在的
三个实体。
第二, 当牛顿讲空间、时间是绝对的时候, 还
有比第一个方面更为深一层的意义, 即空问、时
间、物质这三个实体的地位并不一样: 空间、时间
作用于物质及其运动,但却不受物质及其运动的影
响, 这足一种很强的单向因果作用, 空间、时间作
为容纳物质及其运动的舞台,但这个舞 既可以脱
离其中的内容而存在又不受任何影响。
第三, 当牛顿讲空间、时间是绝对的时候,也
,
, |
(
0 ,
指明了时间和空间互不关联,任何一方的存在和变
化对另一方毫无影响。
牛顿绝对时空观这三个方面的涵义既有联系亦
有区别。其中, 第二个方面虽然比第一个方面有更
深一层的意义, 但两者密切相关, 承认(或否定)
其一,必定承认(或否定)其二,但第三个方面却
有一定的独立性。诚然承认(或否定) 第一、第二
两个方面, 必定承认(或否定)第三个方面; 但不
能倒过来, 即仅只承认(或否定)第三个方面,却
不能导致承认(或否定)第一、第二两个方面。弄
清牛顿绝对时空观这三个方面的涵义及其联系和区
别,这是正确理解相对论时空观哲学意义的关键所
在。这是因为,从哲学意义上讲,狭义相对论和广
义相对论正是在逐步破除牛顿绝对时空观这三个方
面涵义的过程中建立起来的。
我们认为狭义相对沦只是揭示 时间和空间的
相互联系,即只破除了牛顿绝对时空观的第三个方
面的涵义,并未破除(实质上是保留)第一、、第二
两个方面的涵义。
众所周知,对同时性问题的考察足建立狭义相
对论的突破【]。同时性的绝对性,即所有惯性系中
都有统一的时间,是牛顿绝对时空观的必然结论。
爱因斯坦用刚性尺杆和理想钟在思想实验中进行操
作, 根据光速是一切信号速度上限和绝对运动不可
探测的大量物理实验事实, 论证了只有在同一惯性
系上才有统一时间, 不同惯性系上没有统一时间,
因而同时性与参照系(参照空间)相关, 同时性是
相对的不是绝对的。这就揭示了时间和空间不能分
别独立存在,而是融合为一个单一的四维连续区
(或四维空间, 包括了时间一维)。爱因斯坦通过
对绝对同时性是没有物理内容这个先验概念的考
查, 揭示出了时间和空间密切相联, 破除了牛顿绝
对时空观的第三个方面的涵义, 这是狭义相对论重
大功绩之所在,实现了人类时空观念的一次伟大变
革。
’
25
一
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八
自然辩证法研究 第l3卷第4期
如上所述, 揭示了时间和空间的联系, 破除了
牛顿绝对时空观的第三个方面涵义,并不等于就破
除了牛顿绝对时空观的第一、第二两个方面的涵
义。如果说在牛顿力学中有三个独立实体—— 物
质、时间、空间,那么在狭义相对论中仍有两个独
立实体—— 物质、时间——空间(时间、空间结合
为一个实体)。在牛顿力学中,时间、空间分别是
绝对的,称为绝对时间、绝对空间;而在狭义相对
论中,时间和空间结合在一起是绝对的, 我们称之
为“绝对时间—— 空间 (或“绝对四维空间 ),
仍然具有牛顿绝对时空观的第一、第二两个方面的
涵义。为了理解这一点,必须对相对论中的时空度
规(亦称度量)进行探讨。
在相对论中,是用度规来描述时空的。所谓度
规就是给定时空中两个邻近事件的线元, 用下式表
示(这里限于四维时空):
3 4
ds =Σ r或ds =Σ
0 ” I
其中,xo=Ct为时间坐标,X。、X 、X 为空
间坐标, 系数g 为度规张量, 它决定度量性质。
在狭义相对论中,四维时空用笛卡儿直角坐标系表
示时,其度规为:
d =C dt -dx 一dv 一dz2
显然, 度规张量是一个对角矩阵, 即:
=叩 =
c2
一
l
0
在狭义相对论中,度规张量用,7 表示。从,7
的对角矩阵表示式可看出:狭义相对论的四维空间
同欧氏几何并没有本质差别, 只是度规号差出现负
数,故在物理学上称为伪欧氏空间;时空坐标本身
直接表示度规, 是先于物质及其运动决定的;
是一个常量, 表明时间一空间不受物质及其运动的
影响。这就是说, 狭义相对论的时空度规既是先验
的也是刚性的。所谓“先验的 , 就是时间一空间
是预先给定的, 独立于物质及其运动之外; 所谓
“刚性的 ,就是时空作为物质运动的框架(或舞
台),但不受物质运动的影响。狭义相对论时空度
规的先验性和刚性正是牛顿绝对时空观第一、第二
两个方面涵义。爱因斯坦在《我的世界观》(193o
年)一文中论述狭义相对论时指出: “狭义相对论
26
的四维空间像牛顿的空间一样地刚硬和绝对。
(《爱因斯坦文集》第一卷,第262页)。量子力学
的创立者之一玻恩也指出: “爱因斯坦的狭义相对
论并没有与牛顿的绝对空间——就我们使用‘绝对
空间’一词所指的那种狭隘意义上讲—— 最终断绝
关系。⋯⋯使我们大伤脑筋的绝对空间这个基本
问题此时仍未解决。 (《爱因斯坦的相对论》, 第
344—345页)下面,我们将看出,真正解决绝对空
间(连同绝对时间一起)这个基本问题的,是广义
相对论。
爱因斯坦对狭义相对论局限性的认识过程是曲
折的。他从自然界的统一性、和谐性、对称性的哲
学信念出发,开始只对狭义相对论仍旧保留了惯性
系的优越地位(物理定律只在惯性系中成立)和没
有解决引力问题(狭义相对论完全略去了引力作
用)感到不满意,尚未认识到问题的症结所在。直
到1912年,爱因斯坦在对刚体转动圆盘进行理想实
验时, 发现在转动圆盘上, 亦即在一个引力场中,
欧氏几何不再成立, 时空坐标失去了直接度量的意
义。由此,他领悟到引力和时空几何之间存在着联
系,在格罗斯曼的帮助下,找到了引力场中成立的
几何一黎曼几何, 于1913年两人合著发表了《广
义相对论和引力理论纲要》的著名论文,提出引力
场是由黎曼度规张量来描述的,时空度规则由下式
表示(在高斯坐标系中):
三
ds2= g xldXv
I
ll
(d 1) + J2dXldX2+。_。+ 44(d )
其中,g 为黎曼度规张量, 用矩阵表示即为
g珊=
glI gl2 g13 g14
g21 g22 g23 g24
g31 g32 g33 g34
g41 g42 g43 g44
(g g
这个矩阵虽然只有l0个分量是独立的,但无论使用
何种坐标变换,都不能使之对角化成为常量,即是
说 是时空坐标的函数;另外时空坐标(在引力
场中) 已经退化为没有物理意义的数, 只有同它们
相应的黎曼度规相结合才有物理意义。于是,这一
关键的步骤终于“去掉空间和时间最后一点物理客
观性残余 (《爱因斯坦文集》第二卷, 第285页),
将人们从坐标具有直接度量意义的传统观念中解放
出来。又经过两年的努力,于1915年爱因斯坦又建
l
一
0
l
相对论时空观新探
立了广义协变性(物理定律不因坐标系的变换而改
变数学形式) 的引力场方程, 发表了《引力的场方
程》又一著名论文,宣告了广义相对论的诞生。引
力场方程如下:
1
R 一÷ gJ R=一87cGT
二
式中R 为里齐张量,R 为标量曲率,g 为黎曼
度规张量,T 为物质能量动量张量,G 为引力恒
量。
从引力场方程可看出, 方程左边是描写时空性
质的量,方程右边是描写物质性质的量。这两种量
密切相联并相等,表明时空结构(时空存在和几何
性质)依赖于物质运动(包括物质分布), 也就是
取决于T 。1938年,爱因斯坦等人又从引力场方
程中推导出多体运动方程, 于是引力场方程不仅是
时空变化方程(物质运动决定时空结构),而且也
是物质运动方程(时空结构确定物质运动)。于
是, 广义相对论从引力相互作用这个侧面将物质、
运动、时空统一起来了。由此,可得出以下三点重
要结论:
第一, 时空度规失去了先验性。这表现在黎曼
度规张量甑 不是先验确定的, 而是由物质能量动
量张量决定的。时间一空间(或四维空间)不再是
与物质及其运动无关的独立实体, 从而破除了牛顿
绝对时空观的第一个方面的涵义。
第二, 时空度规被剥夺了刚性。这表现在黎曼
度规张量g 是时空坐标的函数,随物质运动时时
处处都不相同,这是一个不同于狭义相对论刚性度
规的柔性度规。时空不仅作用于物质及其运动,物
质及其运动也影响时空, 从而破除了牛顿绝对时空
观的第二个方面的涵义。
第三, 取消了惯性系的优越地位。广义相对论
表明,物理定律在任何参照系中都有相同形式,或
者说一切参照系平权,惯性系的特权地位被取消。
实际上,惯性系是一个不受任何物质作用(包括引
力作用)的时空框架,但它却作用于物质及其运动
(如惯性运动、光速不变), 完全是牛顿力学中绝
对空间、绝对时间的替身。广义相对论是一种不同
于牛顿引力理论的新引力理论, 一旦将引力作用引
进来,惯性系(大范围)就不复存在。爱因斯坦甚
至说: “广义相对论的实质在于它克服了惯性系这
个概念” (《爱因斯坦文集》第三卷,第502页)。这
就连牛顿绝对时空观中的绝对空间、绝对时间的替
身也粉碎了,全面地破除了牛顿绝对时空观的三个
方面的涵义, 又一次刷新了人类的时空观念, 是时
空观念发展史上最伟大的变革。
那么,能否说广义相对论已完全揭示了时空是
物质存在的形式以及时空和物质运动的相互辩证关
系呢?我们认为广义相对论尚未达到这一步。从现在
物理学正在探讨的两个问题中就可得出这个结论。
第一个问题是引力场几何化。引力场几何化就
是指引力场是一个时空几何场。在引力场方程中,
L 是除引力场以外的其它物质能量动量张量,并
不包括引力场本身。 既是时空度规张量同时又
是引力场的引力势, 即时空与引力场是一回事。现
代物理实验表明,引力场的传播即引力波,具有能
量动量, 因而是一种物质场。那么, 引力场亦应有
自身的时空形式和对时空性质有所影响。然而,在
广义相对论中,引力场与时空同一,这同辩证唯物
主义时空观中认为时空是一切物质形态存在形式的
论断是有差别的, 至少可以说广义相对论尚未完全
揭示出时空是物质存在的形式以及时空和物质运动
的辩汪关系。然而,广义相对论毕竟取得了许多重
大成就, 说明了在一定范围和一定条件, 将引力场
几何化是可行的;正如牛顿力学将时间、空间看作
绝对不变,仍在宏观低速领域有效一样。科学研究
不可能一蹴而就,总是逐渐向客观真理逼近的。
第二个问题是时空奇点。根据广义相对论的引
力场方程, 当物质密度极大时, 巨大引力(或时空
弯曲很厉害)会造成物质坍缩, 以至出现奇点(时
空消失的奇异域), 这显然同辩证唯物主义时空观
相悖。许多物理学家认为这是广义相对论的局限性
造成的, 正在探索避免奇点的理论, 其中量子引力
理论引人注目,但能否消除奇点,尚存在疑问,这
使得一些物理学家惊呼:时空奇点是现代理论物理
学面临的最大危机! (D.W.Sciama,in The Physi.
cists conception of Nature.ed.Mehra J.,<19r73>)
这种。危机”意味着一场新的物理学革命的来临,
新的时空理论必然诞生; 辩证唯物主义时空观也必
将得到更进一步的证实,并且也要随着这场时空观
念的革命不断改变形式,以便同自然科学携手前进
和同步发展。
(下转第32页)
27
自然辩证法研究 第13卷第4期
经验诀窍。
总之, 中国古代的科学技术有完全不同于西方
科技的特质。以西方科技作为标准, 用西方特有的
方法、观念、思想来研究它, 是难以揭示出它的特
质的。用这些东西作为标准来评判它, 是有失公允
的。这样, 所得出的结论也是难以令人信服的。
注释与引用文献
(1) (2) (3) (153 (16) (19) (25) 李约瑟:《中国
科学技术史》第二卷, “道家与道教”、第
194—195、145、106 、41页, 第6章第7
节。
(4)汤用彤:《汤用彤学术论文集》, 中华书局1983
年版, 第59页。
(5)(6)《后汉书·皇莆嵩》。
(7)(8)《汉书·郊祀志》。
(9)《抱朴f内篇·道意》。
(10)《金碧五相类参同契》卷下。
(11)《宗玄先生文集·服气》。
(12)《钟吕传道集》、元阳子的《还卅歌诀》、施肩
吾的《西山群仙会真记》.钟离仅的《破迷正道
歌》。
(13)《白玉蟾全集·鹤林问道篇》。
(14)《重阳全真集》卷四。
(17) (18)李约瑟:《历史对人的评价—— 中国人的
世界科学技术观》, 见《李约瑟文集》, 潘吉星
主编, 辽宁科技出版社1986年版。
(2o) 羊化荣:《试论东汉道教》, 载1981年《中国宗
教学学会学术讨论会论文资料》。
(21) 葛洪:《抱朴子内篇·道意》。
(22)顾颉刚:《秦汉的方士与儒生》,上海古籍出版
社1978年版, 第8页。
(233《三国志·魏志·华佗传》裴所引《辩道论》。
(24)《云笈七笺》卷l1l引《洞仙传》。
(26] 转引自董光璧:《李约瑟的道家科技观》,
《道家文化研究(第二辑)》, 上海古籍出版社
l992年版。
(27) 李约瑟:《中国与西方在科学史上的交往》, 见
同l7.第171页。
【作者简介】孔令宏, 男, 1969年生, 中山
大学哲学系博士研究生。
邮政编码: 广州市510275
(本文责任编辑 范勤宇)
(上接第27贝)
参考文献
(1)许良英等编辑:《爱因斯坦文集》第一卷、第二
卷、第三卷,商务印书馆1977年、1979年板。
(2]M. 玻恩:《爱因斯坦的相对论》,河北人民出
版社1981年版。
(3) A. Einstein.Sitzungsber Preuss.Akad.W iss..
44(191 5】,P.844.
(4)Einstein- Sommerfeld Briedfwechse1.ed.by A
Hermann,Schwabe Verlag, 1968,P.26.
(5)赵中 :、许良英编:《纪念爱因斯坦译文集》,
上海科学出版社1979年版。
(6)张镇九编著:《现代相对论及黑洞物理学》, 华
中师范大学出版社1986年版。
(7)乐传新:《相对论时空理论评价探讨》,《哲学研
究》,No.10.1986.
(8) 乐传新:《必须科学地评价相对论时空理论》,
《哲学研究》,No.12.1992。
【作者简介】乐传新, 男,1942年生, 副教
授,现为湖北大学哲学研究
所副所长、硕士研究生导师。
邮编: 武汉市430062
.
(本文责任编辑 马惠娣)
(上接第72页)
制。 要想达到这个目的,应更好地发挥社会文化
的职能,一方面要进行法治建设,建立完善的法治
体系, 用法律制约人的社会活动: 另一方面要进行
道德建设, 建立新的道德观念, 用良好的道德引导
32
人们的行为;再一方面要建立新的价值观, 改变过
去只着眼于经济和政治利益的做法建立持续发展的
价值观。从而针对全球性问题,制定出各种政策和
措施,使人类摆脱威胁,向新的文明迈进。
(本组责任编辑 范勤宇)
矩阵对角化成为常量惯性系 的結果 (無引號):
搜尋結果
§11-2 刚体定点运动的角动量和动能惯量张量
course.bnu.edu.cn/course/mechanics/.../11/11-2.pdf - 轉為繁體網頁檔案類型: PDF/Adobe Acrobat
9 个惯量系数组成的矩阵是一个二阶张量I. . ,. 刚体定点运动对定点 ... 坐标系可使惯量张量. 对角化, 即使所有惯量积为零. 这样的坐标系称. 为该点的主轴坐标系. 对主轴坐标系, 惯性张量. 成为. . . . .... 为最. 简单表达式( I. . 对角化, 且元为常量.) ...XXXX课程教学大纲
ylfgs.com/Article/UploadFiles/201012/2010120809412810.doc檔案類型: Microsoft Word
... 可以通过离散化的数值计算得到定量的解决,于是作为处理离散问题的线性代数,成为从事科学 .... 了解相似矩阵的概念与性质,了解矩阵可相似对角化的充要条件, 了解实对称矩阵的特征值、 ... 知道惯性定理,掌握用正交变换及配方法将二次型化为标准形的方法。 .... 掌握Visual Basic语言的数据类型、常量、变量、运算符和表达式。
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