Thursday, April 23, 2015

gr riemann 价格向量 愛因斯坦方程就是關於度槼的二階方程。 诱导度规是轨迹的函数 non-非线性的问题,它对轨迹有没有动力学反馈; 整个度规求导是Killing motion, 与轨迹切向正交的子空间上的诱导度 ...





在迈向成功的道路上,爱因斯坦获得飞跃性的认识来源于对刚体转动圆盘的研究。在他19122月所发表的《光速和引力场的静力学》一文中,他认为,由于洛仑兹收缩,圆周与半径之比不再为π,这表明,惯性系的观察者得出沿圆周运动方向运动的尺有尺缩效应,而相对非惯性旋转系的观察者根据等效原理,会认为所在系是静止不动的,却存在着一个“离心的引力场”,由于圆周与半径之比不再为π,他自然会解释为,由于这一引力的存在,使欧几里德几何不再成立。将这一结论扩展到一切真实引力场,有引力的空间都将不再是欧几里德的。这就是爱因斯坦所解释的,“把等效原理和狭义相对论结合起来,很自然地得出,引力与非欧几何联系在一起”的结论。当时爱因斯坦对非欧几何所知甚少,仅在大学读书时从基塞(Geiser)教授那里学到一点微分几何的知识,正是其中有关高斯曲面理论使爱因斯坦受到启发。他曾回忆道,“直到1912年,当我偶然想到高斯的曲面理论可能就是解开这个奥秘的关键时,这个问题才获得了解释。我发现,高斯曲面坐标对于理解这个问题是十分有意义的。”①

  德国数学家高斯(Gauss, Johann Karl Freidrich17771855)从大地测量中受到启发,创立了二维曲面的微分几何理论。他在曲面上引入曲线坐标uv,并证明曲面上任意线元具有如下普遍形式
  ds2=g11du2+g12dudv+g21dvdu+g22dv2
  其中g11g12g21g22均为变量uv的函数,称之为度规,它们由曲面的物质所决定。根据高斯的曲线坐标和度规,不仅可以确定曲面上的测地线(即弯曲空间的“直线”),还可以找到曲面的曲率,并进一步证明曲面所在空间的非欧几里德性质。高斯曲面即为一种弯曲的二维空间结构,然而在其中一点的任意一个小的邻域上,它应近似为平面,在这个局域,欧氏几何仍将成立,并与局域的笛卡尔系相对应。
  爱因斯坦把引力空间与高斯曲面理论做了类比思考,他发现,引力所在的空间具有类似高斯曲面的几何性质,特别是当他把闵可夫斯基对狭义相对论所做的解释与引力问题联系起来以后,就更认识到其中的重要含意,这些观念成为了广义相对论理论形成的重要因素。他曾说“没有这个观念,广义相对论恐怕无法成长”,因为闵可夫斯基的四维世界“与高斯曲面理论相结合,向人们展示,存在引力场时,空间是弯曲的,欧氏几何不再成立,这表面引力场中不存在全局性的或大范围的惯性系,但对每一时空点附近的一个小的局域而言,却是闵可夫斯基平直的,欧氏几何仍成立,同时也存在与之对应的‘局域惯性系’。”这实际就是“爱因斯坦升降机”的思想。爱因斯坦明确地指出,“高斯的曲面理论与广义相对论间最重要的接触点就在于度规的性质,这些性质是建立两种理论概念的重要基础。”在19123月,爱因斯坦在《静引力场理论》中又指出,“等效原理只能在局域中成立”,这一系列思想表明,爱因斯坦看到了引力与时空几何结构间的联系,这就是引力场影响着时空结构,乃至决定着它的度规的规律。

高级微观经济学 - 第 32 頁 - Google 圖書結果


https://books.google.com.hk/books?isbn=7302041717 - 轉為繁體網頁
武康平 - 2001 - ‎Microeconomics
二、价格的表示(一)价格向量我们首先考虑有限维经济中商品价格的表示问题。设商品空间为 R ' ,用九表示一个单位商品 i 所能交换的货币量,则角就是商品 i 的价格( i ...
  
   


"在此之前,我们不妨先看一下时空、引力和物质之间的关系,我这里说保守的说法:时空有其固有的几何结构,就是我们常说的Lorentz群结构,如果不考虑物质的影响,我们可以称之为纯度规场;引力有来源,是物质的能量动量张量,引力的来源的张量要求其实已经表达了这样一个意思,就是物质场和纯度规场的耦合,或者换句话说,我们写出的表述物质的Lagrangian被要求是广义协变的。在爱因斯坦引力理论里面,时空、引力和物质就是这样的一种联系,物质就是物质,时空就是时空,相比粒子物理的规范相互作用,引力理论中所谓的规范相互作用(物质场和纯度规场的所谓耦合),很不相同,从这个角度看,我本人认为,引力理论不存在被要求实现量子化的条件。所以,跳出这个话题,如果你问暗物质是否会影响时空几何结构?那么答案应该是明显的,时空的几何结构不会被物质所影响,只不过能够表现出来物质的引力效应"

2014年12月12日 - sr01 gr01 诱导度规是轨迹的函数非线性的问题,它对轨迹有没有动力学反馈; 整个度规求导是Killing motion, 与轨迹切向正交的子空间上的诱导度 ...

荊陽青龍公 (公丘子) 2012-05-03 11:23:37
那么,我们用变分原理是在冒险?如何确定这个场即是一个基本场?场论里面还容易理解,但是广相 那么,我们用变分原理是在冒险?如何确定这个场即是一个基本场?场论里面还容易理解,但是广相里面就有点麻烦了。为什么对度规做变分? ... 编程的章鱼喵
可能是因爲度槼是決定時空性質的唯一物理量,所以,應該對度槼求變分。再者,愛因斯坦方程就是關於度槼的二階方程。

我遇到過這種情況。給出電磁場張量和對應的拉氏量,用變分法求出麥克斯韋方程組。如果對協變的四矢求變分,非常好算且能得到麥克斯韋方程。但是,若是對逆變四矢求變分,非常複雜;我沒認真算,但是,我估計得不到麥克斯韋方程。


正確的是:麥克斯韋方程組是一樣的,能動量張量可能不一樣。繼續驗証中

那么假设度规不是基本场,不能表达所有的引力的性质,我们就可以得到对广相的修正,选择合适的度 那么假设度规不是基本场,不能表达所有的引力的性质,我们就可以得到对广相的修正,选择合适的度规函数,可以跟观测对比,取得合理的形式。

在引力理论里面,把作用量看做度规的协变还是逆变形式的泛函,对于正统的 GR 来说没有区别
  • 求问,有关微分几何_相对论吧_百度贴吧

    tieba.baidu.com/p/2453906058 - 轉為繁體網頁
    至于联络是为了在微分流形上对矢量场求导而出现的,它先验地跟度规并没有关系。 ... 而我们往往只对跟度规相契合的那个联络感兴趣(因为我们希望导数为0有几何 ...



  • 度规的意义_百度文库
    wenku.baidu.com/view/528ffc1da300a6c30c229fec.html
    轉為繁體網頁
    2011年3月24日 - 关键词:度规度规积分;度规导数;变度规实数轴;度规度量中图分类 ... 公式(1)是已知度规求向量的问题,我们称作常度规实数轴的积分问题。



    "度規求导数"


    愛因斯坦-希爾伯特作用量- 維基百科,自由的百科全書

    zh.wikipedia.org/zh-hk/爱因斯坦-希尔伯特作用量
    在廣義相對論中,作用量一般都被認為是度規(以及物質場)的一個泛函,而其聯絡是 ... 在第二行中我們使用了上面得到的里奇張量的變分結果以及協變導數對度規的 ...
  • [PDF]第五章引力场方程

    astronomy.nju.edu.cn/~tyhuang/jiaoxue/chapter5.pdf
    轉為繁體網頁
    导数的线性组合,可以猜测度规gµν 相当于牛顿力学中的引力势. 广义相对论的 ..... 边对度规求变分时,非齐次项不复存在,说明克氏符号的变分是张量. 这样,只需将 ...
  • [PDF]度规的意义

    www.paper.edu.cn/download/downPaper/200609-27 - 轉為繁體網頁
    由 王小舟 著作 - ‎被引用 3 次 - ‎相關文章
    关键词:度规度规积分;度规导数;变度规实数轴;度规度量 ... 我们承认实数轴的存在,并认为实数轴是对直线度量的结果。 ... 公式(2)是已知向量求度规的问题,.
  • sr01 gr01 诱导度规是轨迹的函数非线性的问题,它对轨迹有 ...

    phymath999.blogspot.com/.../sr01-gr01-killing-motion.ht...
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    2014年12月12日 - sr01 gr01 诱导度规是轨迹的函数非线性的问题,它对轨迹有没有动力学反馈; 整个度规求导是Killing motion, 与轨迹切向正交的子空间上的诱导度 ...
  • 求问,有关微分几何_相对论吧_百度贴吧

    tieba.baidu.com/p/2453906058 - 轉為繁體網頁
    至于联络是为了在微分流形上对矢量场求导而出现的,它先验地跟度规并没有关系。 ... 而我们往往只对跟度规相契合的那个联络感兴趣(因为我们希望导数为0有几何 ...
  • 度规的意义_百度文库

    wenku.baidu.com/view/528ffc1da300a6c30c229fec.html
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    2011年3月24日 - 关键词:度规度规积分;度规导数;变度规实数轴;度规度量中图分类 ... 公式(1)是已知度规求向量的问题,我们称作常度规实数轴的积分问题。
  • 科学网—大理石和木头- 王雄的博文 - 科学网—博客

    blog.sciencenet.cn/blog-439941-716575.html
    轉為繁體網頁
    2013年8月13日 - 作用量原理告诉我们这个作用量对度规 g^{.mu.nu}., ... 由于这个方程要求对所有变分 .delta g^{.mu.nu} ... 根据对行列式进行求导的雅可比公式.
  • [DOC]度规的意义 - 教育数学会

    www.emath.cn/ytdg.doc
    轉為繁體網頁
    公式(1)是已知度规求向量的问题,我们称作常度规实数轴的积分问题。 .... 时,由公式(3)和公式(3′)可知=,度规导数导数等价,以后可以把度规导数称作导数
  • 【揭秘】从爱因斯坦场方程说起/ databit / 第6页-[天涯] - 贴库网

    www.tieku001.com › 天涯 › 煮酒论史
    轉為繁體網頁
    对坐标求导能求出质量量纲来?我确实是没常识,不但没常识,恐怕连理解这个观点的智商都没有,所以我请教下对度规的二次求导怎么变出质量量纲的,望不吝赐教。
  • 对谁做变分[误] - 豆瓣

    www.douban.com/group/topic/29311922/
    轉為繁體網頁
    2012年5月1日 - ... 矢量场,t 是个张量场,metric 是度规, 省略号表示这些量的高阶导数项。 ... 如果对度规求变分,得到的就是爱因斯坦的引力场方程,或者其他的引力 ...

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    豆瓣小组


    对谁做变分[误]


    编程的章鱼喵

    来自: 编程的章鱼喵(=L=~=M=) 2012-05-01 13:08:30

    2人 喜欢
    • 荊陽青龍公

      荊陽青龍公 (公丘子) 2012-05-02 01:23:25

      这个……这跟你要求的方程有关。

      如果对度规求变分,得到的就是爱因斯坦的引力场方程,或者其他的引力场方程。

      如果对某个非度规场求变分,得到的是场的动力学方程,也就是欧拉-拉格朗日方程。

      对于那个Palatini 形式,我只在Sean Carroll 一道习题上见过,只是用它来证明,联络是对称的。其他的,就不知道了。
    • 荊陽青龍公

      荊陽青龍公 (公丘子) 2012-05-02 10:35:36

      你可以看看那本书191页。说,如果只对度规求变分,得到的就是爱因斯坦场方程。对联络求变分,就可以得到一个对称的联络。
    • 编程的章鱼喵

      编程的章鱼喵 (=L=~=M=) 2012-05-02 12:41:02

      你可以看看那本书191页。说,如果只对度规求变分,得到的就是爱因斯坦场方程。对联络求变分,就 你可以看看那本书191页。说,如果只对度规求变分,得到的就是爱因斯坦场方程。对联络求变分,就可以得到一个对称的联络。 ... 荊陽青龍公
      Palatini形式我知道的,有部分修改引力理论就是在这个基础上做的。这个方法有时候比度规方法简单,所以常用来证明。

      上面你说的那个应该对的,对谁做变分就是谁的动力学方程。
      我有一个问题,如果一个场A不是基本场,而是由其他的基本场组成的,我们是不是应该对基本场左做变分,得到基本场的动力学方程?如果对A做变分,得到一个A的动力学方程,这两个在物理上等价么?基本场的动力学方程给出的综合效果是A的动力学么?
    • 荊陽青龍公

      荊陽青龍公 (公丘子) 2012-05-03 04:21:49

      呃,很難想象。等我考完試再來查查相關資料。
    • 荊陽青龍公

      荊陽青龍公 (公丘子) 2012-05-03 08:05:08

      Palatini形式我知道的,有部分修改引力理论就是在这个基础上做的。这个方法有时候比度规方法简单 Palatini形式我知道的,有部分修改引力理论就是在这个基础上做的。这个方法有时候比度规方法简单,所以常用来证明。 上面你说的那个应该对的,对谁做变分就是谁的动力学方程。 我有一个问题,如果一个场A不是基本场,而是由其他的基本场组成的,我们是不是应该对基本场左做变分,得到基本场的动力学方程?如果对A做变分,得到一个A的动力学方程,这两个在物理上等价么?基本场的动力学方程给出的综合效果是A的动力学么? ... 编程的章鱼喵
      從Palatini 形式就可以看出一個例子。

      里奇標量依賴于度槼,聯絡也依賴于度槼。但是,僅對聯絡做變分,得到的就不是引力場方程。

      至少從這個例子可以得出,對基本場和A求變分得到的結果可能差別巨大,幾乎沒有物理關係。
    • 编程的章鱼喵

      编程的章鱼喵 (=L=~=M=) 2012-05-03 10:01:16


      那么,我们用变分原理是在冒险?如何确定这个场即是一个基本场?场论里面还容易理解,但是广相里面就有点麻烦了。为什么对度规做变分?
    • 荊陽青龍公

      荊陽青龍公 (公丘子) 2012-05-03 11:23:37

      那么,我们用变分原理是在冒险?如何确定这个场即是一个基本场?场论里面还容易理解,但是广相 那么,我们用变分原理是在冒险?如何确定这个场即是一个基本场?场论里面还容易理解,但是广相里面就有点麻烦了。为什么对度规做变分? ... 编程的章鱼喵
      可能是因爲度槼是決定時空性質的唯一物理量,所以,應該對度槼求變分。再者,愛因斯坦方程就是關於度槼的二階方程。

      我遇到過這種情況。給出電磁場張量和對應的拉氏量,用變分法求出麥克斯韋方程組。如果對協變的四矢求變分,非常好算且能得到麥克斯韋方程。但是,若是對逆變四矢求變分,非常複雜;我沒認真算,但是,我估計得不到麥克斯韋方程。

      考完試我再算算。
    • 编程的章鱼喵

      编程的章鱼喵 (=L=~=M=) 2012-05-03 15:25:14

      那么假设度规不是基本场,不能表达所有的引力的性质,我们就可以得到对广相的修正,选择合适的度规函数,可以跟观测对比,取得合理的形式。对不对?
    • 荊陽青龍公

      荊陽青龍公 (公丘子) 2012-05-03 23:15:04

      那么假设度规不是基本场,不能表达所有的引力的性质,我们就可以得到对广相的修正,选择合适的度 那么假设度规不是基本场,不能表达所有的引力的性质,我们就可以得到对广相的修正,选择合适的度规函数,可以跟观测对比,取得合理的形式。对不对? ... 编程的章鱼喵
      道理應該是這樣的
    • 编程的章鱼喵

      编程的章鱼喵 (=L=~=M=) 2012-05-04 01:14:35

      好~
      这是别人的idea,我来看一下你们的想法~
    • 荊陽青龍公

      荊陽青龍公 (公丘子) 2012-05-11 23:27:47

      好~ 这是别人的idea,我来看一下你们的想法~ 好~ 这是别人的idea,我来看一下你们的想法~ 编程的章鱼喵
      我前面說錯了。

      “我遇到過這種情況。給出電磁場張量和對應的拉氏量,用變分法求出麥克斯韋方程組。如果對協變的四矢求變分,非常好算且能得到麥克斯韋方程。但是,若是對逆變四矢求變分,非常複雜;我沒認真算,但是,我估計得不到麥克斯韋方程。 ”

      正確的是:麥克斯韋方程組是一樣的,能動量張量可能不一樣。繼續驗証中。。。
    • 编程的章鱼喵

      编程的章鱼喵 (=L=~=M=) 2012-05-16 00:30:06

      我原来理解的变分原理有问题。重新读了相关文献之后,这个问题变得没意义了。


      不过有个新的问题:

      http://books.google.com.hk/books?id=QagG_KI7Ll8C

      此书65页,Hawking和Ellis把哈氏原理表述成整个单参族u上,都要回归到原来的场。
      我的问题是,这样引入单参族还有个什么意义是,这就完全变成微分了啊。

      其他的书里面关于哈氏原理的描述两头固定好。但是对于高于一阶的张量场,可能会出现只有场量变分的导数这样的情况,也就是这样的边界项不能消掉。于是大家就手摆了一个边界项到作用量里面。


      那么这两种方法虽然都达到了目的,但是我不能理解Hawking和Ellis的这种处理,那还能叫变分原理么~
    • 荊陽青龍公

      荊陽青龍公 (公丘子) 2012-05-17 05:42:57

      我原来理解的变分原理有问题。重新读了相关文献之后,这个问题变得没意义了。 不过有个新的 我原来理解的变分原理有问题。重新读了相关文献之后,这个问题变得没意义了。 不过有个新的问题: http://books.google.com.hk/books?id=QagG_KI7Ll8C 此书65页,Hawking和Ellis把哈氏原理表述成整个单参族u上,都要回归到原来的场。 我的问题是,这样引入单参族还有个什么意义是,这就完全变成微分了啊。 其他的书里面关于哈氏原理的描述两头固定好。但是对于高于一阶的张量场,可能会出现只有场量变分的导数这样的情况,也就是这样的边界项不能消掉。于是大家就手摆了一个边界项到作用量里面。 那么这两种方法虽然都达到了目的,但是我不能理解Hawking和Ellis的这种处理,那还能叫变分原理么~ ... 编程的章鱼喵
      关于Hawking 那本书的处理。感觉单参族只是用来描述度规如何变的,所以,还是变分吧。这样描述的话,就能看出来度规相对于u的变化快慢(当然,没太大意义)。这里还是确定了边界条件的,就是65页开头部分的(i)(ii)。

      关于“可能会出现只有场量变分的导数这样的情况”,在我算电磁场的能动量张量时也出现了。如果按你说的,手动加入一个边界项消掉该项,那么,还剩一项是四矢的一阶导数项。那一項可以这么处理,就是你参看下杰克逊电动力学608页B部分的内容。
    • 编程的章鱼喵

      编程的章鱼喵 (=L=~=M=) 2012-05-17 10:42:38

      但是Hawking那个描述的话单参族没什么意义了,单参族上处处回归到原值,根本就不能代表整个场位形。


      哦,原来那一项是手动消掉的。我记一下。
    • 荊陽青龍公

      荊陽青龍公 (公丘子) 2012-05-17 11:46:23

      但是Hawking那个描述的话单参族没什么意义了,单参族上处处回归到原值,根本就不能代表整个场位 但是Hawking那个描述的话单参族没什么意义了,单参族上处处回归到原值,根本就不能代表整个场位形。 哦,原来那一项是手动消掉的。我记一下。 ... 编程的章鱼喵
      什麽叫“单参族上处处回归到原值”?

      你原來沒暗指“手動消除”?

      那我提供那個小木蟲裏那個蟲子給的一個解釋,爲啥要先把電磁場張量寫成協變四矢的形式:

      1. 第一个基本4-矢量是dx^\mu, 第二个基本4-矢量是\nabla_\mu, 这是定义。
      2. 最基本的4-标量是d\tau (固有时)和粒子的静止质量m。当然,4-标量都是度规无关的。
      3. 坐标变换下,与dx^\mu变换法则相同的是逆变4-矢量。显然4-速度U^\mu=dx^\mu/d\tau, 4-动量p^\mu=mU^\mu都是不依赖于度规的逆变矢量,都是基本的。
      4. 设\phi是一个4-标量,则\nabla_\mu \phi = \partial_\mu \phi与度规无关,因此也是基本的4-矢量,虽然它是协变4-矢量。

      此人叫raccon01,從此4條得出的結論是:A_\mu 不依賴度槼,是基本的;A^\mu是度槼依賴的。因此,要用協變四矢定義電磁場張量。
    • 编程的章鱼喵

      编程的章鱼喵 (=L=~=M=) 2012-05-17 12:19:34

      就是数学上的总可以定义切矢,但是法矢却需要度规来做?



      小木虫这么好?怎么没看到有相关的版面?我还以为小木虫全是做第一性的呢。
    • 荊陽青龍公

      荊陽青龍公 (公丘子) 2012-05-17 20:53:26

      就是数学上的总可以定义切矢,但是法矢却需要度规来做? 小木虫这么好?怎么没看到有相关 就是数学上的总可以定义切矢,但是法矢却需要度规来做? 小木虫这么好?怎么没看到有相关的版面?我还以为小木虫全是做第一性的呢。 ... 编程的章鱼喵
      ta給的解釋有些道理,可是,我還是有些懷疑。因爲這麽做,確實有點不太好。

      選擇協變四矢也可以這麽理解,就是

      [;F_{[\mu\nu;\rho]}=0;]

      所以,存在一個1-形式,使得[;F_{\mu\nu}=2\nabla_{[\mu}A_{\nu]};].從這一點看來,確實要用協變四矢。




      小木蟲裏有物理版塊,我都是在那裏發貼問題。
    • 荊陽青龍公

      荊陽青龍公 (公丘子) 2012-05-17 22:35:06

      ta給的解釋有些道理,可是,我還是有些懷疑。因爲這麽做,確實有點不太好。 選擇協變四矢也可 ta給的解釋有些道理,可是,我還是有些懷疑。因爲這麽做,確實有點不太好。 選擇協變四矢也可以這麽理解,就是 [;F_{[\mu\nu;\rho]}=0;] 所以,存在一個1-形式,使得[;F_{\mu\nu}=2\nabla_{[\mu}A_{\nu]};].從這一點看來,確實要用協變四矢。 小木蟲裏有物理版塊,我都是在那裏發貼問題。 ... 荊陽青龍公
      那個蟲子給的解釋的確具有啟發性,但是,我還是在一個mitbbs。com上網友rrua的提示,還有利用Jackson P608 的處理方法,得出多出來的那一項的確積分為零!我給你發郵箱裏。
    • cmp

      cmp (const void*, const void*) 2012-05-30 19:20:09

      我最近又看了一下变分,还是觉得这里的讨论好高端啊。

      作为和ls一样,这学期在学GR的人,我觉得自己远不如ls。惭愧惭愧。
    • 编程的章鱼喵

      编程的章鱼喵 (=L=~=M=) 2012-05-30 22:30:29

      呃,我都忘记这儿了。

      在引力理论里面,把作用量看做度规的协变还是逆变形式的泛函,对于正统的 GR 来说没有区别。
      但是在一些修改引力的理论里面会有些问题。比如我们有时候会用到 disformal 变换。

      我正好有个 note 是算的 f(R) 修改引力的作用量。不过跟 GR 差不多。


      http://www.douban.com/photos/photo/1569838403/
      http://www.douban.com/photos/photo/1569838696/
      http://www.douban.com/photos/photo/1569839431/

    • 荊陽青龍公

      荊陽青龍公 (公丘子) 2012-05-31 11:20:24

      呃,我都忘记这儿了。 在引力理论里面,把作用量看做度规的协变还是逆变形式的泛函,对于正统 呃,我都忘记这儿了。 在引力理论里面,把作用量看做度规的协变还是逆变形式的泛函,对于正统的 GR 来说没有区别。 但是在一些修改引力的理论里面会有些问题。比如我们有时候会用到 disformal 变换。 我正好有个 note 是算的 f(R) 修改引力的作用量。不过跟 GR 差不多。 http://www.douban.com/photos/photo/1569838403/ http://www.douban.com/photos/photo/1569838696/ http://www.douban.com/photos/photo/1569839431/ ... 编程的章鱼喵
      Very Good!


    广义相对论引起的科学思想革命
    已有 845 次阅读 2014-5-11 14:56 |个人分类:生活点滴|系统分类:科研笔记
     
          自爱因斯坦的论动体的电动力在1905年发表以来,在过去的近110年里,科学思想革命性变化的主线条是:
          1. 四维空间(1维时间+三维空间)的偏导数运算【作为联系两点之间的客体变化量(单位长度上的函数变化量),忽略高价小量】,被升级为度规张量变换【作为联系两相邻线段之间的空间客体量】条件下的协变导数运算。而这种升级的客观物理基础就是:时空尺度的变化受到世界线长度客体不变性的制约。
          从科学哲学上看,把四维空间的偏导数运算分为两类:一类是满足特定度规张量变换条件的,被看成是反映物理真实性的运算;其它的被划入第二类,不是物理真实的而是纯粹数学上的。这样就压缩了偏导数运算有效性的范畴。
          出于这样的一个要点,物理量必须为张量就成为一条科学原理(协变性原理)。质点运动的概念被抛弃,而代之于运动轨迹概念。
          2. 度规张量变换既然是客体(或运动),那么不同类别的客体(或运动)就有不同类别的度规张量变换(群变换),由此引出:度规张量变换(群变换)就是物质场(或物质运动),从而,用规范场论重新表达出的物理学就是用普通偏导数表达出的经典物理的升级版本。
          引力场理论提供了一个典范,从而也开启了天体科学研究的新时代。由运动轨迹概念升级为流形演化概念。坐标概念被参考流形概念替代。
          从科学哲学上看,数学上的流形映射就是物质运动的自然表达方式,从而,对流形映射的属性分类就是对物质运动属性的分类。从此,在科学思想上,摆脱了用直观表象进行物质运动属性分类的束缚,也因此而深入到了物质运动的更深层次。这是革命性的进步,从而也就在原则上能渗入任意学科。
          3. 在近半个世纪以来,发现度规张量变换过于狭隘,无法把量子力学包括进来,在经历李代数这个中间环节后,在本世纪初,终于发现,把度规张量变换拓展为群变换后,再限定为超代数下的Clifford几何代数张量,也就可以把量子力学、色动力学也包含进来。而原来用的度规张量变换只是一个特例。
          具体的超代数运算法则成为具体的物质抽象运动表述。
          由此,又把物质运动的概念拓展为更大的类别,从而为处理复杂运动(复合性的物质运动)提供了理论工具。量子物理的新时代被开启了。
          从科学哲学上看,它对流形映射概念加上了更多的限定(同时也扩充了映射的类别),复合属性成为物质运动复杂性的对应描述。原则上,可以完全的实现跨学科的高度抽象性的理论建构。
          这就开启了现代物理的大门,也开启了物理学大小统吃的大门。一场科学革命的高潮期似乎是即将到来。
          如果一个人无视这一百年来物理学家(作为整体)取得的物理学成就,那么他就只能生活在经典物理的世界里。
          如果一个人还在度规张量变换水平上研究物理,发现广义相对论(物理学)的缺陷,他只不过是重复“1.”的线条,而且未必是正确的重复。
          如果一个人还在群变换水平上研究物理,发现大量的原理是不足为奇的,他推翻这个原理也好,那个原理也好,总是可能的。但是,那是徒劳无功的。因为,他未必能给自身脱僵的思绪加上必要的束缚,就是加了,也未必加的正确。顶多是在“2.”圈内转来转去而已。
          如果不能进入“3.”时代,无论如何叫喊,也是在现代物理的大门之外。
          现实就是如此的不以人们的主观愿望而转移。
          无论是批广义相对论也好,保广义相对论也好,作为现代物理学革命的导火线,也作为第一个成功的经典型范例,广义相对论作为最重要的环节的历史地位是任何理论和任何人所无法否定的

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