202.120.43.103/.../4d100416-a26b-4351-be4f-600e4f91f...
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n例如，发射台不断向接受者发射脉冲信号，无论接受者是静止还是在运动，他接收到脉冲的个数是相同的。所以，相位是一个不变量，对不同的观察者不变。这可以通过洛伦兹变换来证明，但在牛顿力学中，根据伽利略变换与多普勒效应无法保证相位不变性。
n相位不变性是德布罗意发现的，它是研究电磁场的相对论效应乃至量子理论的基础。
在闵可夫斯基背景时空中，由局域惯性系的静电学定律就可以建立电动力学的理论体系，闵氏时空的间隔不变性自动导致光速不变与电磁学的洛伦兹协变性§1.2 基本观念
1, 基本图像：de Broglie关系与波粒二象性
1905年Einstein通过提出下列关系
Eh==νωh，kehec
Epvhv
vv===λ (1.9)
（这里π
2h
=
h），引入光子的概念。这在原先认为光是电磁波的图象
上添加了粒子的图象，这已由上节第一组实验所证实。于是，若知道等式右边的波动参数ω和k，便可用这组关系求得它左边的量所相应的微粒子特性。经过18年之久，de Broglie克服积习的约束，逆过来理解这组关系，将上面这组关系从针对m=0的情况推广到m≠0的情况，提出原先是微粒的微观粒子也具有波动性1，
1
Louis De Broglie, Waves and Quanta, Nature, Vol.112, 540 (1923)。
9
ω=E
h，vvh
kp=， (1.10)
就是说，若已知等式右边的粒子参数E和pv
，便可由这组关系式求得
该粒子所具有的波动特性。上面两组关系式的中间桥梁便是Planck常数h，形象地写出便是
(,)(,)Epkvvh
←→⎯ω
公式（1。10）便是常说的de Broglie关系。其中关于波长的第二个公式已为上节第二组实验所证实，而关于频率的第一个公式则被原子光谱实验所证实。注意，这组de Broglie关系是物质世界的普遍规律。其中将两种图象联系起来的Planck常数h数值很小，是波粒二象性可以显现出来的标度。假如在所研究问题中能够认为h→0，波和粒子便截然分开，波粒二象性的现象便可以忽略。比如，由原先粒子的
(,)Epv
，利用(1.10)第二式便得到λ→0，与此粒子相联系的波动性便可以忽略。于是可以说，经典力学是量子力学当h→0时的极限情况。当然，这里h→0是相对而言，并非真要(本就是常数的)h变小，而是要求研究对象的动量p足够大(从而波长λ足够短)，以及运动涉及的空间尺度l足够大，使得
pl<<h
即可。简单些说，可以按Planck常数h在所研究的问题里能否忽略，决定波粒二象性是否表现出来，进而决定经典与量子的界线。于是，经典力学只不过是其研究对象的能量、动量以及运动的空间尺度如此之大，使得h的作用可忽略情况下的力学。
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