Wednesday, December 10, 2014

qm01 Planck01 white01 brain01 振子的振动能量并不象经典理论所主张的那样和振幅平方成正比并呈连续变化,而是和振子的频率成正比并且只能取分立值,

[PDF]第十章势散射理论
slxy.cqupt.edu.cn/admin/upload/.../1292177749.pdf
轉為繁體網頁
数的函数——势函数描述的情况,这时的散射称为势散射;不可以用. 一个局域的空间变数的函数的情况。这些属于形式散射理论和量子场. 散射理论。有时也把除了 ...
  • [DOC]第二章方程

     
  • quantum.ustc.edu.cn/old/teaching/qm2/Q10讲稿.DOC
    轉為繁體網頁
    散射(碰撞)相互作用可以分为两大类:可以用一个局域的空间变数的函数——势函数描述的情况,这时的散射称为势散射;不可以用一个局域的空间变数的函数的情况。
  • 张永德量子力学讲义q10第10章势散射理论_百度文库

    wenku.baidu.com/view/9d79d8f7ba0d4a7302763a93
    轉為繁體網頁
    2010年9月15日 - 散射(碰撞)相互作用可以分为两大类:可以用一个局域的空间变数的函数——势函数描述的情况,这时的散射称为势散射;不可以用一个局域的空间

  • 1900Planck用一种崭新的观念来计算平均能量。他引入了能量子的概念,即,假设黑体辐射空腔中振子的振动能量并不象经典理论所主张的那样和振幅平方成正比并呈连续变化,而是和振子的频率成正比并且只能取分立
     
     
     
    他引入了能量子的概念,即,假设黑体辐射空腔中振子的振动能量并不象经典理论所主张的那样和振幅平方成正比并呈连续变化,而是和振子的频率成正比并且只能取分立值,
    这里的正比系数h就是后来所称的Planck常数。与此相应,腔中辐射场和温度为的腔壁物质之间达到热平衡后,交换的能量也是这样一份份的。由此,按经典统计理论的麦-波分布律,与上述能级相对应的比例系数分别为
    将这些系数归一化(除以这些系数的总和)使它们变成为权重系数,就得到对应频率的驻波振子的平均能量值,
     
     
    在解释辐射场与腔壁物质相互作用的实验规律中,必须假定腔内电磁场和腔壁物质之间所交换的能量是断续的、一份一份的。即必须假定,对所有频率相应的能量都是量子化的。
    1900年出现的Planck公式标志着量子力学的诞生。
     
     
     
    这个弛豫时间很短,它不大于秒。为了解决这些矛盾,1905年,EinsteinPlanck的能量子概念基础上,再大胆地前进一步,提出了光量子概念,并指出光量子和电子碰撞并被电子吸收从而导致电子的逸出。他的光电效应方程是
                                                                  (1.4)
    这里是实验中所用金属的脱出功,比如,对Cs1.9eV,对Pt6.3eV。等式右边用了逸出电子的最大速度,那是因为有些电子在从金属表面逸出的过程(以及在空气传播的过程)中,可能因遭受碰撞而损失了部分动能。这样一来,不仅光场的能量是量子化的,而且光场本身就是量子化的,仿佛是一团“光子气”。光电效应显示,照射在金属表面的波场是一种微粒集合。沿着这一思路前进,人们甚至可以引入光子的“有效”质量
     


     

    No comments:

    Post a Comment